การปราบปรามการแพร่กระจายข้อผิดพลาดแบบซ้อนในไดโอด 4H-SiC PiN โดยใช้การฝังโปรตอนเพื่อกำจัดการเสื่อมสลายแบบไบโพลาร์

ขอขอบคุณที่เยี่ยมชม Nature.comเวอร์ชันเบราว์เซอร์ที่คุณใช้มีการรองรับ CSS อย่างจำกัดเพื่อประสบการณ์ที่ดีที่สุด เราขอแนะนำให้คุณใช้เบราว์เซอร์ที่อัปเดต (หรือปิดใช้งานโหมดความเข้ากันได้ใน Internet Explorer)ในระหว่างนี้ เพื่อให้มั่นใจว่าได้รับการสนับสนุนอย่างต่อเนื่อง เราจะเรนเดอร์ไซต์โดยไม่มีสไตล์และ JavaScript
4H-SiC ได้รับการจำหน่ายในเชิงพาณิชย์เพื่อเป็นวัสดุสำหรับอุปกรณ์เซมิคอนดักเตอร์กำลังอย่างไรก็ตาม ความน่าเชื่อถือในระยะยาวของอุปกรณ์ 4H-SiC เป็นอุปสรรคต่อการใช้งานที่หลากหลาย และปัญหาความน่าเชื่อถือที่สำคัญที่สุดของอุปกรณ์ 4H-SiC คือการเสื่อมสภาพแบบไบโพลาร์การย่อยสลายนี้มีสาเหตุมาจากการแพร่กระจายของความผิดปกติของ Shockley Stacking Fault (1SSF) ครั้งเดียวของการเคลื่อนที่ของระนาบฐานในผลึก 4H-SiCที่นี่ เราเสนอวิธีการระงับการขยายตัว 1SSF โดยการฝังโปรตอนบนเวเฟอร์ epitaxial 4H-SiCไดโอด PiN ที่สร้างขึ้นบนเวเฟอร์ที่มีการฝังโปรตอนแสดงให้เห็นคุณลักษณะแรงดันไฟฟ้ากระแสเช่นเดียวกับไดโอดที่ไม่มีการฝังโปรตอนในทางตรงกันข้าม การขยายตัว 1SSF จะถูกระงับอย่างมีประสิทธิภาพในไดโอด PiN ที่ปลูกถ่ายด้วยโปรตอนดังนั้น การฝังโปรตอนลงในเวเฟอร์เอปิแอกเชียล 4H-SiC จึงเป็นวิธีการที่มีประสิทธิภาพในการยับยั้งการเสื่อมสลายแบบไบโพลาร์ของอุปกรณ์เซมิคอนดักเตอร์กำลัง 4H-SiC ในขณะที่ยังคงรักษาประสิทธิภาพของอุปกรณ์ไว้ผลลัพธ์นี้มีส่วนช่วยในการพัฒนาอุปกรณ์ 4H-SiC ที่มีความน่าเชื่อถือสูง
ซิลิคอนคาร์ไบด์ (SiC) ได้รับการยอมรับอย่างกว้างขวางว่าเป็นวัสดุเซมิคอนดักเตอร์สำหรับอุปกรณ์เซมิคอนดักเตอร์กำลังสูงและความถี่สูงที่สามารถทำงานในสภาพแวดล้อมที่รุนแรง1มีโพลีไทป์ของ SiC หลายชนิด โดยในจำนวนนี้ 4H-SiC มีคุณสมบัติทางกายภาพของอุปกรณ์เซมิคอนดักเตอร์ที่ยอดเยี่ยม เช่น การเคลื่อนตัวของอิเล็กตรอนสูงและสนามไฟฟ้าที่มีการสลายตัวสูง2ปัจจุบันเวเฟอร์ 4H-SiC ที่มีเส้นผ่านศูนย์กลาง 6 นิ้วมีจำหน่ายในเชิงพาณิชย์และใช้สำหรับการผลิตอุปกรณ์เซมิคอนดักเตอร์กำลังจำนวนมาก3ระบบฉุดลากสำหรับยานพาหนะไฟฟ้าและรถไฟถูกสร้างขึ้นโดยใช้อุปกรณ์เซมิคอนดักเตอร์กำลัง 4H-SiC4.5อย่างไรก็ตาม อุปกรณ์ 4H-SiC ยังคงประสบปัญหาด้านความน่าเชื่อถือในระยะยาว เช่น การแยกย่อยของอิเล็กทริกหรือความน่าเชื่อถือของการลัดวงจร6,7 โดยหนึ่งในปัญหาด้านความน่าเชื่อถือที่สำคัญที่สุดคือการย่อยสลายแบบไบโพลาร์2,8,9,10,11การย่อยสลายแบบไบโพลาร์นี้ถูกค้นพบเมื่อ 20 กว่าปีที่แล้ว และเป็นปัญหาในการผลิตอุปกรณ์ SiC มานานแล้ว
การย่อยสลายแบบไบโพลาร์มีสาเหตุมาจากข้อบกพร่องของ Shockley stack เดี่ยว (1SSF) ในผลึก 4H-SiC ที่มีการเคลื่อนที่ของระนาบฐาน (BPD) แพร่กระจายโดยการรวมตัวกันใหม่ของการร่อนที่ปรับปรุงการเคลื่อนที่ (REDG) 12,13,14,15,16,17,18,19ดังนั้น หากการขยาย BPD ถูกระงับเป็น 1SSF อุปกรณ์กำลัง 4H-SiC ก็สามารถสร้างขึ้นมาได้โดยไม่เกิดการเสื่อมสลายแบบไบโพลาร์มีการรายงานวิธีการหลายวิธีในการระงับการแพร่กระจาย BPD เช่นการแปลง BPD เป็น Thread Edge Dislocation (TED) 20,21,22,23,24ในเวเฟอร์ SiC epitaxis ล่าสุด BPD ส่วนใหญ่จะอยู่ในซับสเตรต และไม่อยู่ในชั้น epitaxis เนื่องจากการแปลง BPD เป็น TED ในระหว่างระยะเริ่มแรกของการเจริญเติบโตของ epitaxisดังนั้นปัญหาที่เหลืออยู่ของการย่อยสลายแบบไบโพลาร์คือการกระจายตัวของ BPD ในสารตั้งต้น 25,26,27มีการเสนอการแทรก "ชั้นเสริมแรงคอมโพสิต" ระหว่างชั้นดริฟท์และสารตั้งต้นเป็นวิธีที่มีประสิทธิภาพในการยับยั้งการขยายตัว BPD ในสารตั้งต้น 28, 29, 30, 31 เลเยอร์นี้เพิ่มความน่าจะเป็นของการรวมตัวกันของคู่อิเล็กตรอนรูใน ชั้นเยื่อบุผิวและสารตั้งต้น SiCการลดจำนวนคู่อิเล็กตรอน-รูจะช่วยลดแรงผลักดันของ REDG ไปเป็น BPD ในซับสเตรต ดังนั้นชั้นเสริมแรงแบบคอมโพสิตจึงสามารถยับยั้งการย่อยสลายแบบไบโพลาร์ได้ควรสังเกตว่าการแทรกชั้นทำให้เกิดต้นทุนเพิ่มเติมในการผลิตเวเฟอร์ และหากไม่มีการแทรกชั้นจะเป็นการยากที่จะลดจำนวนคู่อิเล็กตรอน-รูโดยการควบคุมเฉพาะการควบคุมอายุการใช้งานของตัวพาดังนั้นจึงยังคงมีความจำเป็นอย่างยิ่งที่จะต้องพัฒนาวิธีการปราบปรามอื่นๆ เพื่อให้เกิดความสมดุลที่ดีขึ้นระหว่างต้นทุนการผลิตอุปกรณ์และผลผลิต
เนื่องจากการขยาย BPD ไปเป็น 1SSF จำเป็นต้องมีการเคลื่อนที่ของการเคลื่อนที่บางส่วน (PDs) การตรึง PD จึงเป็นแนวทางที่มีแนวโน้มในการยับยั้งการย่อยสลายแบบไบโพลาร์แม้ว่าจะมีการรายงานการปักหมุด PD โดยสิ่งสกปรกที่เป็นโลหะ แต่ FPD ในสารตั้งต้น 4H-SiC จะอยู่ที่ระยะห่างมากกว่า 5 μm จากพื้นผิวของชั้น epitaxisนอกจากนี้ เนื่องจากค่าสัมประสิทธิ์การแพร่กระจายของโลหะใดๆ ใน SiC มีค่าน้อยมาก จึงเป็นเรื่องยากที่สิ่งเจือปนของโลหะจะแพร่กระจายเข้าสู่ซับสเตรต34เนื่องจากโลหะมีมวลอะตอมค่อนข้างมาก การฝังไอออนของโลหะจึงทำได้ยากเช่นกันในทางตรงกันข้าม ในกรณีของไฮโดรเจน ไอออน (โปรตอน) ซึ่งเป็นธาตุที่เบาที่สุดสามารถฝังลงใน 4H-SiC ได้ลึกกว่า 10 µm โดยใช้เครื่องเร่งอนุภาค MeVดังนั้นหากการฝังโปรตอนส่งผลต่อการปักหมุด PD ก็สามารถใช้เพื่อระงับการแพร่กระจายของ BPD ในสารตั้งต้นได้อย่างไรก็ตาม การฝังโปรตอนสามารถสร้างความเสียหายให้กับ 4H-SiC และส่งผลให้ประสิทธิภาพของอุปกรณ์ลดลง37,38,39,40
เพื่อเอาชนะการเสื่อมสภาพของอุปกรณ์เนื่องจากการฝังโปรตอน การหลอมที่อุณหภูมิสูงจะถูกนำมาใช้เพื่อซ่อมแซมความเสียหาย คล้ายกับวิธีการหลอมที่ใช้กันทั่วไปหลังจากการฝังตัวรับไอออนในการประมวลผลอุปกรณ์1, 40, 41, 42 แม้ว่าสเปกโตรมิเตอร์มวลไอออนทุติยภูมิ (SIMS)43 จะมี รายงานการแพร่กระจายของไฮโดรเจนเนื่องจากการหลอมที่อุณหภูมิสูง เป็นไปได้ว่าความหนาแน่นของอะตอมไฮโดรเจนที่อยู่ใกล้ FD เท่านั้นไม่เพียงพอที่จะตรวจจับการปักหมุด PR โดยใช้ SIMSดังนั้นในการศึกษานี้ เราจึงปลูกถ่ายโปรตอนลงในเวเฟอร์อีพิเทกเซียล 4H-SiC ก่อนกระบวนการผลิตอุปกรณ์ ซึ่งรวมถึงการหลอมที่อุณหภูมิสูงเราใช้ไดโอด PiN เป็นโครงสร้างอุปกรณ์ทดลองและประดิษฐ์ขึ้นบนเวเฟอร์ epitaxial 4H-SiC ที่ปลูกถ่ายด้วยโปรตอนจากนั้นเราสังเกตคุณลักษณะของโวลต์-แอมแปร์เพื่อศึกษาการเสื่อมประสิทธิภาพของอุปกรณ์เนื่องจากการฉีดโปรตอนต่อจากนั้น เราสังเกตการขยายตัวของ 1SSF ในภาพอิเล็กโทรลูมิเนสเซนซ์ (EL) หลังจากจ่ายแรงดันไฟฟ้าให้กับไดโอด PiNในที่สุด เรายืนยันผลของการฉีดโปรตอนต่อการปราบปรามการขยายตัว 1SSF
บนรูปรูปที่ 1 แสดงคุณลักษณะกระแส-แรงดัน (CVC) ของไดโอด PiN ที่อุณหภูมิห้องในภูมิภาคที่มีและไม่มีการฝังโปรตอนก่อนกระแสพัลส์ไดโอด PiN ที่มีการฉีดโปรตอนจะแสดงคุณลักษณะการแก้ไขคล้ายกับไดโอดที่ไม่มีการฉีดโปรตอน แม้ว่าคุณลักษณะ IV จะใช้ร่วมกันระหว่างไดโอดก็ตามเพื่อระบุความแตกต่างระหว่างสภาวะการฉีด เราได้พล็อตความถี่แรงดันไฟฟ้าที่ความหนาแน่นกระแสไปข้างหน้าที่ 2.5 A/cm2 (ตรงกับ 100 mA) เป็นพล็อตทางสถิติดังแสดงในรูปที่ 2 นอกจากนี้ เส้นโค้งที่ประมาณโดยการแจกแจงแบบปกติก็จะแสดงด้วย โดยเส้นประเส้น.ดังที่เห็นได้จากจุดสูงสุดของเส้นโค้ง ค่าความต้านทานออนจะเพิ่มขึ้นเล็กน้อยที่ปริมาณโปรตอน 1,014 และ 1,016 cm-2 ในขณะที่ไดโอด PiN ที่มีปริมาณโปรตอน 1,012 cm-2 แสดงคุณลักษณะที่เกือบจะเหมือนกันเมื่อไม่มีการฝังโปรตอน .นอกจากนี้เรายังทำการฝังโปรตอนหลังจากการผลิตไดโอด PiN ที่ไม่ได้แสดงอิเล็กโตรลูมิเนสเซนซ์สม่ำเสมอเนื่องจากความเสียหายที่เกิดจากการฝังโปรตอนดังแสดงในรูปที่ S1 ตามที่อธิบายไว้ในการศึกษาก่อนหน้าดังนั้น การหลอมที่อุณหภูมิ 1,600 °C หลังจากการฝังไอออน Al จึงเป็นกระบวนการที่จำเป็นในการสร้างอุปกรณ์เพื่อเปิดใช้งานตัวรับ Al ซึ่งสามารถซ่อมแซมความเสียหายที่เกิดจากการฝังโปรตอน ซึ่งทำให้ CVCs เหมือนกันระหว่างไดโอดโปรตอน PiN ที่ฝังและไม่ได้ปลูกถ่าย .ความถี่กระแสย้อนกลับที่ -5 V แสดงไว้ในรูปที่ S2 ด้วย ไม่มีความแตกต่างอย่างมีนัยสำคัญระหว่างไดโอดที่มีและไม่มีการฉีดโปรตอน
คุณลักษณะของโวลต์-แอมแปร์ของไดโอด PiN ที่มีและไม่มีโปรตอนที่ฉีดที่อุณหภูมิห้องตำนานระบุปริมาณโปรตอน
ความถี่แรงดันไฟฟ้าที่กระแสตรง 2.5 A/cm2 สำหรับไดโอด PiN ที่มีโปรตอนแบบฉีดและไม่ฉีดเส้นประสอดคล้องกับการแจกแจงแบบปกติ
บนรูปรูปที่ 3 แสดงภาพ EL ของไดโอด PiN ที่มีความหนาแน่นกระแส 25 A/cm2 หลังแรงดันไฟฟ้าก่อนที่จะใช้โหลดกระแสพัลซิ่ง จะไม่พบบริเวณที่มืดของไดโอด ดังแสดงในรูปที่ 3 C2อย่างไรก็ตาม ดังแสดงในรูป3a ในไดโอด PiN ที่ไม่มีการฝังโปรตอน จะสังเกตเห็นบริเวณแถบสีเข้มหลายแห่งที่มีขอบสีอ่อนหลังจากจ่ายแรงดันไฟฟ้าบริเวณมืดรูปแท่งดังกล่าวถูกพบในภาพ EL สำหรับ 1SSF ที่ขยายจาก BPD ในสารตั้งต้นแต่กลับพบข้อผิดพลาดในการซ้อนแบบขยายในไดโอด PiN ที่มีโปรตอนฝังอยู่ ดังแสดงในรูปที่ 3b – dด้วยการใช้ภูมิประเทศแบบเอ็กซ์เรย์ เรายืนยันการมีอยู่ของ PR ที่สามารถเคลื่อนที่จาก BPD ไปยังสารตั้งต้นที่บริเวณรอบนอกของหน้าสัมผัสในไดโอด PiN โดยไม่ต้องฉีดโปรตอน (รูปที่ 4: ภาพนี้โดยไม่ต้องถอดอิเล็กโทรดด้านบน (ถ่ายภาพ, PR ใต้อิเล็กโทรดไม่สามารถมองเห็นได้) ดังนั้นพื้นที่มืดในภาพ EL จึงสอดคล้องกับ 1SSF BPD ที่ขยายในวัสดุพิมพ์ ภาพ EL ของไดโอด PiN ที่โหลดอื่น ๆ จะแสดงในรูปที่ 1 และ 2 วิดีโอ S3-S6 ที่มีและไม่มีส่วนขยาย บริเวณที่มืด (ภาพ EL ที่แปรผันตามเวลาของไดโอด PiN โดยไม่ต้องฉีดโปรตอนและปลูกถ่ายที่ 1,014 cm-2) ก็แสดงอยู่ในข้อมูลเสริมด้วย
ภาพ EL ของไดโอด PiN ที่ 25 A/cm2 หลังจากเกิดความเครียดทางไฟฟ้าเป็นเวลา 2 ชั่วโมง (a) โดยไม่มีการฝังโปรตอนและมีปริมาณการฝังที่ (b) 1,012 cm-2, (c) 1,014 cm-2 และ (d) 1,016 cm-2 โปรตอน
เราคำนวณความหนาแน่นของ 1SSF ที่ขยายออกโดยการคำนวณพื้นที่มืดที่มีขอบสว่างในไดโอด PiN สามตัวสำหรับแต่ละเงื่อนไข ดังแสดงในรูปที่ 5 ความหนาแน่นของ 1SSF ที่ขยายออกจะลดลงเมื่อปริมาณโปรตอนเพิ่มขึ้น และแม้แต่ในขนาด 1,012 cm-2 ความหนาแน่นของ 1SSF ที่ขยายนั้นต่ำกว่าในไดโอด PiN ที่ไม่ได้ปลูกถ่ายอย่างมีนัยสำคัญ
เพิ่มความหนาแน่นของไดโอด SF PiN ที่มีและไม่มีการฝังโปรตอนหลังจากโหลดด้วยกระแสพัลซิ่ง (แต่ละสถานะมีไดโอดที่โหลดสามตัว)
การลดอายุการใช้งานของพาหะยังส่งผลต่อการปราบปรามการขยายตัว และการฉีดโปรตอนจะลดอายุการใช้งานของพาหะ32,36เราได้สังเกตอายุขัยของพาหะในชั้นเอพิเทเชียลที่มีความหนา 60 µm โดยมีโปรตอนที่ถูกฉีดเข้าไปที่ 1,014 cm-2จากอายุการใช้งานพาหะเริ่มแรก แม้ว่ารากฟันเทียมจะลดค่าลงเหลือ ~10% แต่การหลอมในภายหลังจะกลับคืนสู่ ~50% ดังแสดงในรูปที่ S7ดังนั้นอายุการใช้งานของพาหะจึงลดลงเนื่องจากการฝังโปรตอน จึงได้รับการฟื้นฟูโดยการอบอ่อนที่อุณหภูมิสูงแม้ว่าอายุพาหะที่ลดลง 50% ยังยับยั้งการแพร่กระจายของความผิดพลาดในการซ้อน แต่คุณลักษณะ I-V ซึ่งโดยทั่วไปจะขึ้นอยู่กับอายุการใช้งานของพาหะ แสดงความแตกต่างเพียงเล็กน้อยระหว่างไดโอดแบบฉีดและแบบไม่ฝังดังนั้นเราจึงเชื่อว่าการยึด PD มีบทบาทในการยับยั้งการขยายตัว 1SSF
แม้ว่า SIMS จะไม่ตรวจจับไฮโดรเจนหลังจากการหลอมที่อุณหภูมิ 1,600 ° C ดังที่รายงานในการศึกษาก่อนหน้านี้ เราสังเกตเห็นผลของการฝังโปรตอนต่อการปราบปรามการขยายตัว 1SSF ดังแสดงในรูปที่ 1 และ 4 3, 4 ดังนั้นเราจึงเชื่อว่า PD ถูกยึดโดยอะตอมไฮโดรเจนที่มีความหนาแน่นต่ำกว่าขีดจำกัดการตรวจจับของ SIMS (2 × 1,016 cm-3) หรือจุดบกพร่องที่เกิดจากการฝังควรสังเกตว่าเรายังไม่ได้ยืนยันการเพิ่มขึ้นของความต้านทานในสถานะเนื่องจากการยืดตัวของ 1SSF หลังจากโหลดกระแสไฟกระชากอาจเกิดจากการสัมผัสโอห์มมิกที่ไม่สมบูรณ์โดยใช้กระบวนการของเรา ซึ่งจะถูกตัดออกในอนาคตอันใกล้นี้
โดยสรุป เราได้พัฒนาวิธีการดับเพื่อขยาย BPD เป็น 1SSF ในไดโอด 4H-SiC PiN โดยใช้การฝังโปรตอนก่อนการผลิตอุปกรณ์การเสื่อมสภาพของคุณลักษณะ I–V ในระหว่างการฝังโปรตอนไม่มีนัยสำคัญ โดยเฉพาะอย่างยิ่งที่ขนาดโปรตอน 1,012 cm–2 แต่ผลของการยับยั้งการขยายตัว 1SSF นั้นมีความสำคัญแม้ว่าในการศึกษานี้ เราได้ประดิษฐ์ไดโอด PiN หนา 10 µm พร้อมการฝังโปรตอนจนถึงความลึก 10 µm แต่ก็ยังเป็นไปได้ที่จะปรับเงื่อนไขการฝังให้เหมาะสมยิ่งขึ้น และนำไปใช้เพื่อสร้างอุปกรณ์ 4H-SiC ประเภทอื่นๆควรพิจารณาค่าใช้จ่ายเพิ่มเติมสำหรับการผลิตอุปกรณ์ระหว่างการฝังโปรตอน แต่จะใกล้เคียงกับค่าใช้จ่ายสำหรับการฝังไอออนอะลูมิเนียม ซึ่งเป็นกระบวนการผลิตหลักสำหรับอุปกรณ์กำลัง 4H-SiCดังนั้น การฝังโปรตอนก่อนการประมวลผลอุปกรณ์จึงเป็นวิธีการที่มีศักยภาพในการผลิตอุปกรณ์ไฟฟ้าแบบไบโพลาร์ 4H-SiC โดยไม่มีการเสื่อมสภาพ
ใช้เวเฟอร์ 4H-SiC ชนิด n-type ขนาด 4 นิ้วที่มีความหนาของชั้น epitaxis ที่ 10 µm และความเข้มข้นของยาสลบของผู้บริจาคที่ 1 × 1,016 cm–3 ถูกนำมาใช้เป็นตัวอย่างก่อนประมวลผลอุปกรณ์ ไอออน H+ ถูกฝังลงในเพลตด้วยพลังงานความเร่ง 0.95 MeV ที่อุณหภูมิห้องจนถึงความลึกประมาณ 10 ไมโครเมตร ที่มุมปกติกับพื้นผิวเพลตในระหว่างการฝังโปรตอน มีการใช้หน้ากากบนจาน และแผ่นมีส่วนที่ไม่มีและมีปริมาณโปรตอน 1,012, 1,014 หรือ 1,016 ซม.-2จากนั้น อัล ไอออนที่มีปริมาณโปรตอน 1,020 และ 1,017 ซม. – 3 ถูกปลูกฝังไว้เหนือแผ่นเวเฟอร์ทั้งหมดจนถึงระดับความลึก 0–0.2 µm และ 0.2–0.5 µm จากพื้นผิว ตามด้วยการหลอมที่ 1,600 ° C เพื่อสร้างฝาคาร์บอน สร้างชั้น ap-พิมพ์.ต่อจากนั้น หน้าสัมผัส Ni ด้านหลังถูกฝากไว้ที่ด้านวัสดุพิมพ์ ในขณะที่หน้าสัมผัสด้านหน้า Ti/Al รูปหวี 2.0 มม. × 2.0 มม. เกิดขึ้นจากการพิมพ์หินด้วยแสงและกระบวนการลอกถูกฝากไว้ที่ด้านชั้น epitaxisสุดท้าย การหลอมแบบสัมผัสจะดำเนินการที่อุณหภูมิ 700 °Cหลังจากตัดแผ่นเวเฟอร์เป็นชิ้นแล้ว เราก็ทำการวิเคราะห์ลักษณะเฉพาะของความเค้นและการใช้งาน
สังเกตลักษณะ I – V ของไดโอด PiN ที่ประดิษฐ์ขึ้นโดยใช้เครื่องวิเคราะห์พารามิเตอร์เซมิคอนดักเตอร์ HP4155Bจากความเครียดทางไฟฟ้า กระแสพัลส์ 10 มิลลิวินาทีที่ 212.5 A/cm2 ถูกนำมาใช้เป็นเวลา 2 ชั่วโมงที่ความถี่ 10 พัลส์/วินาทีเมื่อเราเลือกความหนาแน่นหรือความถี่กระแสไฟฟ้าที่ต่ำกว่า เราไม่ได้สังเกตเห็นการขยายตัว 1SSF แม้ในไดโอด PiN โดยไม่ต้องฉีดโปรตอนในระหว่างแรงดันไฟฟ้าที่ใช้ อุณหภูมิของไดโอด PiN จะอยู่ที่ประมาณ 70°C โดยไม่ได้ตั้งใจให้ความร้อน ดังแสดงในรูปที่ S8ได้รับภาพอิเล็กโทรลูมิเนสเซนต์ก่อนและหลังความเครียดทางไฟฟ้าที่ความหนาแน่นกระแส 25 A/cm2อุบัติการณ์การแทะเล็มของแสงซินโครตรอน ภูมิประเทศด้วยรังสีเอกซ์โดยใช้ลำแสงรังสีเอกซ์เอกรงค์เดียว (แล = 0.15 นาโนเมตร) ที่ศูนย์รังสีซินโครตรอนแห่งไอจิ เวกเตอร์ ag ใน BL8S2 คือ -1-128 หรือ 11-28 (ดูรายละเอียดอ้างอิงที่ 44) .).
ความถี่แรงดันไฟฟ้าที่ความหนาแน่นกระแสไปข้างหน้า 2.5 A/cm2 ถูกสกัดด้วยช่วง 0.5 V ในรูป2 ตาม CVC ของแต่ละสถานะของไดโอด PiNจากค่าเฉลี่ยของความเค้น Vave และค่าเบี่ยงเบนมาตรฐาน σ ของความเค้น เราสร้างเส้นโค้งการกระจายแบบปกติในรูปแบบของเส้นประในรูปที่ 2 โดยใช้สมการต่อไปนี้:
Werner, MR & Fahrner, WR บทวิจารณ์เกี่ยวกับวัสดุ ไมโครเซนเซอร์ ระบบ และอุปกรณ์สำหรับการใช้งานที่มีอุณหภูมิสูงและสภาพแวดล้อมที่รุนแรง Werner, MR & Fahrner, WR บทวิจารณ์เกี่ยวกับวัสดุ ไมโครเซนเซอร์ ระบบ และอุปกรณ์สำหรับการใช้งานที่มีอุณหภูมิสูงและสภาพแวดล้อมที่รุนแรงWerner, MR และ Farner, WR ภาพรวมของวัสดุ ไมโครเซนเซอร์ ระบบ และอุปกรณ์สำหรับการใช้งานในอุณหภูมิสูงและสภาพแวดล้อมที่รุนแรง Werner, MR & Fahrner, WR 对用于高温和恶劣环境应用的材料、微传感器、系统和设备的评论。 Werner, MR & Fahrner, WR การตรวจสอบวัสดุ ไมโครเซนเซอร์ ระบบ และอุปกรณ์สำหรับการใช้งานที่มีอุณหภูมิสูงและสภาพแวดล้อมที่ไม่พึงประสงค์Werner, MR และ Farner, WR ภาพรวมของวัสดุ ไมโครเซนเซอร์ ระบบ และอุปกรณ์สำหรับการใช้งานที่อุณหภูมิสูงและสภาวะที่ไม่เอื้ออำนวยIEEE ทรานส์อิเล็กทรอนิกส์อุตสาหกรรม48, 249–257 (2544)
Kimoto, T. & Cooper, JA พื้นฐานของเทคโนโลยีซิลิคอนคาร์ไบด์ พื้นฐานของเทคโนโลยีซิลิคอนคาร์ไบด์: การเติบโต การแสดงลักษณะเฉพาะ อุปกรณ์และการใช้งาน ฉบับที่ 1 Kimoto, T. & Cooper, JA พื้นฐานของเทคโนโลยีซิลิคอนคาร์ไบด์ พื้นฐานของเทคโนโลยีซิลิคอนคาร์ไบด์: การเติบโต การแสดงลักษณะเฉพาะ อุปกรณ์และการใช้งาน ฉบับที่ 1Kimoto, T. และ Cooper, JA พื้นฐานของเทคโนโลยีซิลิคอนคาร์ไบด์ พื้นฐานของเทคโนโลยีซิลิคอนคาร์ไบด์: การเติบโต ลักษณะ อุปกรณ์และการใช้งาน เล่ม 1 Kimoto, T. & Cooper, JA 碳化硅技术基础碳化硅技术基础：增长、表征、设备和应用卷。 Kimoto, T. & Cooper, JA Carbon化silicon technology base คาร์บอน化silicon technology base: การเติบโต คำอธิบาย อุปกรณ์ และปริมาณการใช้งานKimoto, T. และ Cooper, J. พื้นฐานของเทคโนโลยีซิลิคอนคาร์ไบด์ พื้นฐานของเทคโนโลยีซิลิคอนคาร์ไบด์: การเติบโต ลักษณะ อุปกรณ์ และการใช้งาน เล่ม 2252 (บริษัท ไวลีย์ สิงคโปร์ พีทีอี จำกัด, 2014)
Veliadis, V. การขาย SiC ในเชิงพาณิชย์ขนาดใหญ่: สภาพที่เป็นอยู่และอุปสรรคที่ต้องเอาชนะโรงเรียนเก่าวิทยาศาสตร์.ฟอรัม 1,062, 125–130 (2022)
Broughton, J., Smet, V., Tummala, RR & Joshi, YK การทบทวนเทคโนโลยีบรรจุภัณฑ์แบบใช้ความร้อนสำหรับอุปกรณ์อิเล็กทรอนิกส์กำลังของยานยนต์เพื่อจุดประสงค์ในการยึดเกาะ Broughton, J., Smet, V., Tummala, RR & Joshi, YK การทบทวนเทคโนโลยีบรรจุภัณฑ์แบบใช้ความร้อนสำหรับอุปกรณ์อิเล็กทรอนิกส์กำลังของยานยนต์เพื่อจุดประสงค์ในการยึดเกาะBroughton, J., Smet, V., Tummala, RR และ Joshi, YK ภาพรวมของเทคโนโลยีบรรจุภัณฑ์แบบใช้ความร้อนสำหรับอุปกรณ์อิเล็กทรอนิกส์กำลังของยานยนต์เพื่อการยึดเกาะ Broughton, J., Smet, V., Tummala, RR & Joshi, YK 用于牵引目的的汽车电力电子热封装技术的回顾。 โบรห์ตัน เจ. สเม็ต วี. ทัมมาลา RR และโจชิ วายเคBroughton, J., Smet, V., Tummala, RR และ Joshi, YK ภาพรวมของเทคโนโลยีบรรจุภัณฑ์แบบใช้ความร้อนสำหรับอุปกรณ์อิเล็กทรอนิกส์กำลังของยานยนต์เพื่อการยึดเกาะเจ. อิเลคตรอนบรรจุุภัณฑ์.ความมึนงงASME 140, 1-11 (2018)
Sato, K., Kato, H. & Fukushima, T. การพัฒนาระบบดึง SiC ประยุกต์สำหรับรถไฟความเร็วสูงชินคันเซ็นรุ่นต่อไป Sato, K., Kato, H. & Fukushima, T. การพัฒนาระบบดึง SiC ประยุกต์สำหรับรถไฟความเร็วสูงชินคันเซ็นรุ่นต่อไปSato K., Kato H. และ Fukushima T. การพัฒนาระบบดึง SiC แบบประยุกต์สำหรับรถไฟชินคันเซ็นความเร็วสูงรุ่นต่อไปSato K., Kato H. และ Fukushima T. การพัฒนาระบบฉุดลากสำหรับการใช้งาน SiC สำหรับรถไฟชินคันเซ็นความเร็วสูงรุ่นต่อไปภาคผนวก IEEJ J. Ind. 9, 453–459 (2020)
Senzaki, J., Hayashi, S., Yonezawa, Y. & Okumura, H. ความท้าทายในการตระหนักถึงอุปกรณ์จ่ายไฟ SiC ที่มีความน่าเชื่อถือสูง: จากสถานะปัจจุบันและปัญหาของเวเฟอร์ SiC Senzaki, J., Hayashi, S., Yonezawa, Y. & Okumura, H. ความท้าทายในการตระหนักถึงอุปกรณ์จ่ายไฟ SiC ที่มีความน่าเชื่อถือสูง: จากสถานะปัจจุบันและปัญหาของเวเฟอร์ SiCSenzaki, J. , Hayashi, S. , Yonezawa, Y. และ Okumura, H. ปัญหาในการใช้อุปกรณ์จ่ายไฟ SiC ที่มีความน่าเชื่อถือสูง: เริ่มต้นจากสถานะปัจจุบันและปัญหาของ SiC ของเวเฟอร์ Senzaki, J., Hayashi, S., Yonezawa, Y. & Okumura, H. 实现高可靠性SiC 功率器件的挑战：从SiC 晶圆的现状和问题来看。 Senzaki, J., Hayashi, S., Yonezawa, Y. & Okumura, H. ความท้าทายในการบรรลุความน่าเชื่อถือสูงในอุปกรณ์กำลัง SiC: จาก SiC 晶圆的电视和问题设计。Senzaki J, Hayashi S, Yonezawa Y. และ Okumura H. ความท้าทายในการพัฒนาอุปกรณ์กำลังที่มีความน่าเชื่อถือสูงซึ่งใช้ซิลิคอนคาร์ไบด์: การทบทวนสถานะและปัญหาที่เกี่ยวข้องกับเวเฟอร์ซิลิคอนคาร์ไบด์ในการประชุมสัมมนา IEEE International Symposium เรื่องฟิสิกส์ความน่าเชื่อถือ (IRPS) ประจำปี 2018(Senzaki, J. et al. eds.) 3B.3-1-3B.3-6 (IEEE, 2018)
Kim, D. & Sung, W. ปรับปรุงความทนทานต่อการลัดวงจรสำหรับ 1.2kV 4H-SiC MOSFET โดยใช้ P-well แบบลึกที่ใช้งานโดยการฝังช่องสัญญาณ Kim, D. & Sung, W. ปรับปรุงความทนทานต่อการลัดวงจรสำหรับ 1.2kV 4H-SiC MOSFET โดยใช้ P-well แบบลึกที่ใช้งานโดยการฝังช่องสัญญาณKim, D. และ Sung, V. ปรับปรุงภูมิคุ้มกันการลัดวงจรสำหรับ MOSFET 1.2 kV 4H-SiC โดยใช้ P-well แบบลึกที่ดำเนินการโดยการปลูกถ่ายช่องสัญญาณ Kim, D. & Sung, W. 使用通过沟道注入实现的深P 阱提高了1.2kV 4H-SiC MOSFET ของ短路耐用性。 Kim, D. & Sung, W. P แรงดันไฟฟ้า 1.2kV 4H-SiC MOSFETKim, D. และ Sung, V. ปรับปรุงความทนทานต่อการลัดวงจรของ MOSFET 1.2 kV 4H-SiC โดยใช้ P-well แบบลึกโดยการฝังช่องสัญญาณIEEE อุปกรณ์อิเล็กทรอนิกส์ Lett42, 1822–1825 (2021)
Skowronski M. และคณะการเคลื่อนที่แบบปรับปรุงการรวมตัวใหม่ของข้อบกพร่องในไดโอด pn 4H-SiC แบบเอนเอียงไปข้างหน้าเจ. ใบสมัคร.ฟิสิกส์.92, 4699–4704 (2002)
Ha, S., Mieszkowski, P., Skowronski, M. & Rowland, การแปลง LB Dislocation ใน epitaxy ซิลิคอนคาร์ไบด์ 4H Ha, S., Mieszkowski, P., Skowronski, M. & Rowland, การแปลง LB Dislocation ใน epitaxy ซิลิคอนคาร์ไบด์ 4HHa S., Meszkowski P., Skowronski M. และ Rowland LB การเปลี่ยนแปลงความคลาดเคลื่อนระหว่าง epitaxy ซิลิคอนคาร์ไบด์ 4H Ha, S., Mieszkowski, P., Skowronski, M. & Rowland, LB 4H สถาบันวิจัยและพัฒนา ฮา, เอส., มีสโคฟสกี้, พี., สโคว์รอนสกี้, เอ็ม. & โรว์แลนด์, LB 4H ฮา, S., Meszkowski, P., Skowronski, M. & Rowland, LBการเปลี่ยนแปลงการเคลื่อนที่ 4H ในเอพิแทกซีซิลิคอนคาร์ไบด์เจ.คริสตัล.การเติบโต 244, 257–266 (2545)
Skowronski, M. & Ha, S. การเสื่อมสลายของอุปกรณ์ไบโพลาร์ที่ใช้ซิลิกอนคาร์ไบด์หกเหลี่ยม Skowronski, M. & Ha, S. การเสื่อมสลายของอุปกรณ์ไบโพลาร์ที่ใช้ซิลิกอนคาร์ไบด์หกเหลี่ยมSkowronski M. และ Ha S. การเสื่อมสลายของอุปกรณ์ไบโพลาร์หกเหลี่ยมที่ใช้ซิลิคอนคาร์ไบด์ Skowronski, M. & Ha, S. 六方碳化硅基双极器件的降解。 สโคว์รอนสกี้ เอ็ม. และ ฮา เอส.Skowronski M. และ Ha S. การเสื่อมสลายของอุปกรณ์ไบโพลาร์หกเหลี่ยมที่ใช้ซิลิคอนคาร์ไบด์เจ. ใบสมัคร.ฟิสิกส์ 99, 011101 (2549)
Agarwal, A. , ฟาติมา, H. , Haney, S. & Ryu, S.-H. Agarwal, A. , ฟาติมา, H. , Haney, S. & Ryu, S.-H.Agarwal A. , Fatima H. ​​, Heini S. และ Ryu S.-H. Agarwal, A. , ฟาติมา, H. , Haney, S. & Ryu, S.-H. Agarwal, A. , ฟาติมา, H. , Haney, S. & Ryu, S.-H.Agarwal A. , Fatima H. ​​, Heini S. และ Ryu S.-H.กลไกการย่อยสลายแบบใหม่สำหรับ MOSFET กำลัง SiC แรงดันสูงIEEE อุปกรณ์อิเล็กทรอนิกส์ Lett28, 587–589 (2550)
Caldwell, JD, Stahlbush, RE, Ancona, MG, Glembocki, OJ & Hobart, KD เกี่ยวกับแรงผลักดันสำหรับการเคลื่อนที่ของรอยเลื่อนซ้อนที่เกิดจากการรวมตัวกันอีกครั้งใน 4H–SiC Caldwell, JD, Stahlbush, RE, Ancona, MG, Glembocki, OJ และ Hobart, KD เกี่ยวกับแรงผลักดันสำหรับการเคลื่อนที่ของรอยเลื่อนที่เกิดจากการรวมตัวกันอีกครั้งใน 4H-SiCCaldwell, JD, Stalbush, RE, Ancona, MG, Glemboki, OJ และ Hobart, KD เกี่ยวกับแรงผลักดันของการเคลื่อนที่ของรอยเลื่อนซ้อนที่เกิดจากการรวมตัวกันอีกครั้งใน 4H-SiC Caldwell, JD, Stahlbush, RE, Ancona, MG, Glembocki, OJ & Hobart, KD 关于4H-SiC 中复合引起的层错运动的驱动力。 คาลด์เวลล์, เจดี, สตาห์ลบุช, RE, อันโคนา, เอ็มจี, เกลมบอคกี, โอเจ และโฮบาร์ต, KDCaldwell, JD, Stalbush, RE, Ancona, MG, Glemboki, OJ และ Hobart, KD, เกี่ยวกับแรงผลักดันของการเคลื่อนที่ของรอยเลื่อนที่เกิดจากการรวมตัวกันอีกครั้งใน 4H-SiCเจ. ใบสมัคร.ฟิสิกส์.108, 044503 (2010)
Iijima, A. และ Kimoto, T. แบบจำลองพลังงานอิเล็กทรอนิกส์สำหรับการก่อตัวของข้อบกพร่องแบบซ้อน Shockley เดี่ยวในคริสตัล 4H-SiC Iijima, A. และ Kimoto, T. แบบจำลองพลังงานอิเล็กทรอนิกส์สำหรับการก่อตัวของข้อบกพร่องแบบซ้อน Shockley เดี่ยวในคริสตัล 4H-SiCIijima, A. และ Kimoto, T. แบบจำลองพลังงานอิเล็กตรอนของการก่อตัวของข้อบกพร่องเดี่ยวของการบรรจุ Shockley ในผลึก 4H-SiC Iijima, A. & Kimoto, T. 4H-SiC 晶体中单Shockley 堆垛层错形成的电子能量模型。 Iijima, A. และ Kimoto, T. แบบจำลองพลังงานอิเล็กทรอนิกส์ของ Shockley เดี่ยวที่ก่อตัวรอยเลื่อนในคริสตัล 4H-SiCIijima, A. และ Kimoto, T. แบบจำลองพลังงานอิเล็กตรอนของการก่อตัวของข้อบกพร่องเดียวที่บรรจุ Shockley ในผลึก 4H-SiCเจ. ใบสมัคร.ฟิสิกส์ 126, 105703 (2019)
Iijima, A. และ Kimoto, T. การประมาณค่าสภาวะวิกฤตสำหรับการขยาย/การหดตัวของข้อบกพร่องในการซ้อน Shockley เดี่ยวในไดโอด 4H-SiC PiN Iijima, A. และ Kimoto, T. การประมาณค่าสภาวะวิกฤตสำหรับการขยาย/การหดตัวของข้อบกพร่องในการซ้อน Shockley เดี่ยวในไดโอด 4H-SiC PiNIijima, A. และ Kimoto, T. การประมาณค่าสถานะวิกฤตสำหรับการขยาย/การบีบอัดข้อบกพร่องของการบรรจุ Shockley เดี่ยวในไดโอด 4H-SiC PiN Iijima, A. & Kimoto, T. 估计4H-SiC PiN 二极管中单个Shockley 堆垛层错膨胀/收缩的临界条件。 Iijima, A. และ Kimoto, T. การประมาณค่าของการขยาย/การหดตัวของชั้น Shockley เดี่ยวในไดโอด 4H-SiC PiNIijima, A. และ Kimoto, T. การประมาณค่าสภาวะวิกฤตสำหรับการขยาย/การบีบอัดของ Shockley การบรรจุข้อบกพร่องเดี่ยวในไดโอด 4H-SiC PiNฟิสิกส์ประยุกต์ไรท์116, 092105 (2020).
Mannen, Y., Shimada, K., Asada, K. & Ohtani, N. แบบจำลองการดำเนินการหลุมควอนตัมสำหรับการก่อตัวของข้อบกพร่องการซ้อน Shockley เดี่ยวในคริสตัล 4H-SiC ภายใต้สภาวะที่ไม่สมดุล Mannen, Y., Shimada, K., Asada, K. & Ohtani, N. แบบจำลองการดำเนินการหลุมควอนตัมสำหรับการก่อตัวของข้อบกพร่องการซ้อน Shockley เดี่ยวในคริสตัล 4H-SiC ภายใต้สภาวะที่ไม่สมดุลMannen Y., Shimada K., Asada K. และ Otani N. แบบจำลองหลุมควอนตัมสำหรับการก่อตัวของข้อบกพร่องการซ้อน Shockley เดี่ยวในคริสตัล 4H-SiC ภายใต้สภาวะที่ไม่สมดุลMannen Y., Shimada K., Asada K. และ Otani N. Quantum แบบจำลองปฏิสัมพันธ์หลุมสำหรับการก่อตัวของข้อบกพร่องการซ้อน Shockley เดี่ยวในผลึก 4H-SiC ภายใต้สภาวะที่ไม่สมดุลเจ. ใบสมัคร.ฟิสิกส์.125, 085705 (2019).
Galeckas, A. , Linnros, J. & Pirouz, P. ข้อผิดพลาดในการซ้อนที่เกิดจากการรวมตัวกันใหม่: หลักฐานสำหรับกลไกทั่วไปใน SiC หกเหลี่ยม Galeckas, A. , Linnros, J. & Pirouz, P. ข้อผิดพลาดในการซ้อนที่เกิดจากการรวมตัวกันใหม่: หลักฐานสำหรับกลไกทั่วไปใน SiC หกเหลี่ยมGaleckas, A. , Linnros, J. และ Pirouz, P. ข้อบกพร่องในการบรรจุที่เกิดจากการรวมตัวกันใหม่: หลักฐานสำหรับกลไกทั่วไปใน SiC หกเหลี่ยม Galeckas, A., Linnros, J. & Pirouz, P. 复合诱导的堆垛层错：六方SiC 中一般机制的证据。 Galeckas, A., Linnros, J. & Pirouz, P. หลักฐานสำหรับกลไกทั่วไปของชั้นซ้อนการเหนี่ยวนำแบบคอมโพสิต: 六方SiCGaleckas, A. , Linnros, J. และ Pirouz, P. ข้อบกพร่องในการบรรจุที่เกิดจากการรวมตัวกันใหม่: หลักฐานสำหรับกลไกทั่วไปใน SiC หกเหลี่ยมฟิสิกส์ บาทหลวงไรท์96, 025502 (2549)
Ishikawa, Y. , Sudo, M. , Yao, Y.-Z. , Sugawara, Y. & Kato, M. การขยายตัวของความผิดพลาดในการซ้อน Shockley เดี่ยวในชั้น epitaxis 4H-SiC (11 2 µ0) ที่เกิดจากอิเล็กตรอน การฉายรังสีลำแสงIshikawa , Y. , M. Sudo , Y.-Z การฉายรังสีด้วยลำแสงอิชิกาวะ, Y. , Sudo M. , Y.-Z จิตวิทยา.กล่อง, Ю., М.ดู, Y.-Z Chem., J. Chem., 123, 225101 (2018)
Kato, M., Katahira, S., Ichikawa, Y., Harada, S. & Kimoto, T. การสังเกตการรวมตัวกันของผู้ให้บริการในความผิดพลาดในการซ้อน Shockley เดี่ยวและที่การเคลื่อนที่บางส่วนใน 4H-SiC Kato, M., Katahira, S., Ichikawa, Y., Harada, S. & Kimoto, T. การสังเกตการรวมตัวกันของผู้ให้บริการในความผิดพลาดในการซ้อน Shockley เดี่ยวและที่การเคลื่อนที่บางส่วนใน 4H-SiCKato M., Katahira S., Itikawa Y., Harada S. และ Kimoto T. การสังเกตการรวมตัวกันของผู้ให้บริการในข้อบกพร่องการบรรจุ Shockley เดี่ยวและการเคลื่อนตัวบางส่วนใน 4H-SiC Kato, M., Katahira, S., Ichikawa, Y., Harada, S. & Kimoto, T. 单Shockley 堆垛层错和4H-SiC 部分位错中载流子复合的观察。 Kato, M., Katahira, S., Ichikawa, Y., Harada, S. & Kimoto, T. 单Shockley stacking stacking และ 4H-SiC บางส่วน 位错中载流子去生的可以。Kato M., Katahira S., Itikawa Y., Harada S. และ Kimoto T. การสังเกตการรวมตัวกันของผู้ให้บริการในข้อบกพร่องการบรรจุ Shockley เดี่ยวและการเคลื่อนตัวบางส่วนใน 4H-SiCเจ. ใบสมัคร.ฟิสิกส์ 124, 095702 (2018)
Kimoto, T. & Watanabe, H. วิศวกรรมข้อบกพร่องในเทคโนโลยี SiC สำหรับอุปกรณ์ไฟฟ้าแรงสูง Kimoto, T. & Watanabe, H. วิศวกรรมข้อบกพร่องในเทคโนโลยี SiC สำหรับอุปกรณ์ไฟฟ้าแรงสูงKimoto, T. และ Watanabe, H. การพัฒนาข้อบกพร่องในเทคโนโลยี SiC สำหรับอุปกรณ์ไฟฟ้าแรงสูง Kimoto, T. & Watanabe, H. 用于高压功率器件的SiC 技术中的缺陷工程。 Kimoto, T. & Watanabe, H. วิศวกรรมข้อบกพร่องในเทคโนโลยี SiC สำหรับอุปกรณ์ไฟฟ้าแรงสูงKimoto, T. และ Watanabe, H. การพัฒนาข้อบกพร่องในเทคโนโลยี SiC สำหรับอุปกรณ์ไฟฟ้าแรงสูงฟิสิกส์ประยุกต์ Express 13, 120101 (2020)
Zhang, Z. & Sudarshan, TS Epitaxy ของซิลิกอนคาร์ไบด์ที่ปราศจากการเคลื่อนที่ของระนาบฐาน Zhang, Z. & Sudarshan, TS Epitaxy ของซิลิกอนคาร์ไบด์ที่ปราศจากการเคลื่อนที่ของระนาบฐานZhang Z. และ Sudarshan TS epitaxy ของซิลิคอนคาร์ไบด์ที่ปราศจากความคลาดเคลื่อนในระนาบฐาน Zhang, Z. & Sudarshan, TS 碳化硅基的无位错外延。 Zhang, Z. และ Sudarshan, TSZhang Z. และ Sudarshan TS epitaxy ที่ปราศจากความคลาดเคลื่อนของระนาบฐานซิลิคอนคาร์ไบด์คำแถลง.ฟิสิกส์.ไรท์.87, 151913 (2548)
Zhang, Z. , Moulton, E. & Sudarshan, TS กลไกในการกำจัดการเคลื่อนที่ของระนาบฐานในฟิล์มบางของ SiC โดย epitaxy บนพื้นผิวที่แกะสลัก Zhang, Z. , Moulton, E. & Sudarshan, TS กลไกในการกำจัดการเคลื่อนที่ของระนาบฐานในฟิล์มบางของ SiC โดย epitaxy บนพื้นผิวที่แกะสลักZhang Z. , Moulton E. และ Sudarshan TS กลไกในการกำจัดการเคลื่อนที่ของระนาบฐานในฟิล์มบาง SiC โดย epitaxy บนพื้นผิวที่แกะสลัก Zhang, Z., Moulton, E. & Sudarshan, TS ที่ปรึกษาด้านการเงิน Zhang, Z., Moulton, E. & Sudarshan, TS กลไกการกำจัดฟิล์มบาง SiC โดยการแกะสลักพื้นผิวZhang Z. , Moulton E. และ Sudarshan TS กลไกในการกำจัดการเคลื่อนที่ของระนาบฐานในฟิล์มบาง SiC โดย epitaxy บนพื้นผิวที่แกะสลักฟิสิกส์ประยุกต์ไรท์89, 081910 (2549)
ชทัลบุช RE และคณะการหยุดชะงักของการเจริญเติบโตทำให้การเคลื่อนที่ของระนาบฐานลดลงระหว่าง epitaxy 4H-SiCคำแถลง.ฟิสิกส์.ไรท์.94, 041916 (2552)
Zhang, X. & Tuchida, H. การแปลงความคลาดเคลื่อนของระนาบฐานเป็นความคลาดเคลื่อนของขอบเกลียวในเครื่องกำจัดขน 4H-SiC โดยการหลอมที่อุณหภูมิสูง Zhang, X. & Tuchida, H. การแปลงความคลาดเคลื่อนของระนาบฐานเป็นความคลาดเคลื่อนของขอบเกลียวในเครื่องกำจัดขน 4H-SiC โดยการหลอมที่อุณหภูมิสูงZhang, X. และ Tuchida, H. การเปลี่ยนแปลงของการเคลื่อนที่ของระนาบฐานไปสู่การเคลื่อนที่ของขอบเกลียวในชั้น epitaxis 4H-SiC โดยการหลอมที่อุณหภูมิสูง Zhang, X. & Tsuchida, H. 通过高温退火将4H-SiC 外延层中的基เลดี้位错转化为螺纹刃位错。 Zhang, X. & Tsuchida, H. 通过高温退火将4H-SiCZhang, X. และ Tuchida, H. การเปลี่ยนแปลงของการเคลื่อนที่ของระนาบฐานไปสู่การเคลื่อนที่ของขอบเส้นใยในชั้น epitaxis 4H-SiC โดยการหลอมที่อุณหภูมิสูงเจ. ใบสมัคร.ฟิสิกส์.111, 123512 (2012)
Song, H. & Sudarshan, TS การแปลงการเคลื่อนที่ของระนาบฐานใกล้กับส่วนต่อประสานของชั้นผิวหนัง/สารตั้งต้นในการเจริญเติบโตของเยื่อบุผิวที่ 4H–SiC นอกแกน 4° Song, H. & Sudarshan, TS การแปลงการเคลื่อนที่ของระนาบฐานใกล้กับส่วนต่อประสานของชั้นผิวหนัง/สารตั้งต้นในการเจริญเติบโตของเยื่อบุผิวที่ 4H–SiC นอกแกน 4°Song, H. และ Sudarshan, TS การเปลี่ยนแปลงของการเคลื่อนที่ของระนาบฐานใกล้กับส่วนต่อประสานของชั้น epitaxis/สารตั้งต้นระหว่างการเติบโตของ epitaxis นอกแกนของ 4H – SiC Song, H. & Sudarshan, TS 在4° 离轴4H-SiC 外延生长中外延层/衬底界的基底平的位错转换。 Song, H. & Sudarshan, TS ใน 4° 离轴4H-SiC ซอง, H. และ Sudarshan, TSการเปลี่ยนตำแหน่งการเคลื่อนที่ในระนาบของซับสเตรตใกล้กับชั้นอีพิแทกเซียล/ขอบเขตของซับสเตรตในระหว่างการเติบโตของอีพิแทกเซียลของ 4H-SiC นอกแกน 4°เจ.คริสตัล.การเติบโต 371, 94–101 (2013)
โคนิชิ เค และคณะที่กระแสสูง การแพร่กระจายของความผิดปกติของการเรียงซ้อนของการเคลื่อนที่ของระนาบฐานในชั้น epitaxis 4H-SiC จะเปลี่ยนเป็นการเคลื่อนของขอบของเส้นใยเจ. ใบสมัคร.ฟิสิกส์.114, 014504 (2013)
โคนิชิ เค และคณะออกแบบชั้นอีพิเทแอกเชียลสำหรับ SiC MOSFET ที่ไม่สามารถย่อยสลายได้แบบไบโพลาร์โดยการตรวจจับตำแหน่งนิวเคลียสของข้อบกพร่องที่ซ้อนกันแบบขยายในการวิเคราะห์ภูมิประเทศด้วยรังสีเอกซ์เชิงปฏิบัติการAIP ขั้นสูง 12, 035310 (2022)
ลิน ส. และคณะอิทธิพลของโครงสร้างความคลาดเคลื่อนของระนาบฐานต่อการแพร่กระจายของความผิดปกติในการซ้อนประเภท Shockley เดี่ยวระหว่างการสลายตัวของกระแสไปข้างหน้าของไดโอดพิน 4H-SiCญี่ปุ่น.เจ. ใบสมัคร.ฟิสิกส์.57, 04FR07 (2018)
ทาฮารา ต. และคณะอายุการใช้งานของพาหะส่วนน้อยที่สั้นในเครื่องกำจัดขน 4H-SiC ที่อุดมด้วยไนโตรเจนนั้นใช้เพื่อระงับข้อผิดพลาดในการซ้อนในไดโอด PiNเจ. ใบสมัคร.ฟิสิกส์.120, 115101 (2016)
ทาฮารา ต. และคณะการพึ่งพาความเข้มข้นของพาหะแบบฉีดของการแพร่กระจายข้อผิดพลาดแบบซ้อน Shockley เดี่ยวในไดโอด 4H-SiC PiNเจ. ใบสมัคร.ฟิสิกส์ 123, 025707 (2018)
Mae, S., Tawara, T., Tuchida, H. & Kato, M. ระบบ FCA ด้วยกล้องจุลทรรศน์สำหรับการวัดอายุการใช้งานของตัวพาที่แก้ไขเชิงลึกใน SiC Mae, S., Tawara, T., Tuchida, H. & Kato, M. ระบบ FCA ด้วยกล้องจุลทรรศน์สำหรับการวัดอายุการใช้งานของตัวพาที่แก้ไขเชิงลึกใน SiCMei, S., Tawara, T., Tuchida, H. และ Kato, M. ระบบกล้องจุลทรรศน์ FCA สำหรับการวัดอายุการใช้งานของผู้ให้บริการที่แก้ไขความลึกในซิลิคอนคาร์ไบด์ Mae, S.、Tawara, T.、Tuchida, H. & Kato, M. 用于SiC 中深度分辨载流子寿命测量的显微FCA 系统。 Mae, S.、Tawara, T.、Tuchida, H. & Kato, M. สำหรับ SiC ความลึกปานกลาง 分辨载流子ระบบการวัดอายุการใช้งานของ FCA。Mei S., Tawara T., Tuchida H. และ Kato M. ระบบ Micro-FCA สำหรับการวัดอายุการใช้งานของตัวพาที่แก้ไขเชิงลึกในซิลิคอนคาร์ไบด์ฟอรัมวิทยาศาสตร์โรงเรียนเก่า 924, 269–272 (2018)
ฮิรายามะ ต. และคณะการกระจายเชิงลึกของอายุการใช้งานของตัวพาในชั้นอีพิแอกเชียลหนา 4H-SiC ถูกวัดโดยไม่ทำลายโดยใช้ความละเอียดเวลาของการดูดกลืนของตัวพาอิสระและแสงที่ตัดผ่านเปลี่ยนไปใช้วิทยาศาสตร์เมตร.91, 123902 (2020)