Dėkojame, kad apsilankėte Nature.com.Naudojama naršyklės versija turi ribotą CSS palaikymą.Norėdami gauti geriausią patirtį, rekomenduojame naudoti atnaujintą naršyklę (arba išjungti suderinamumo režimą „Internet Explorer“).Tuo tarpu norėdami užtikrinti nuolatinį palaikymą, svetainę pateiksime be stilių ir „JavaScript“.
4H-SiC buvo parduodamas kaip galios puslaidininkių įtaisų medžiaga.Tačiau ilgalaikis 4H-SiC prietaisų patikimumas yra kliūtis plačiam jų pritaikymui, o svarbiausia 4H-SiC įrenginių patikimumo problema yra bipolinis degradavimas.Šį skilimą sukelia vienas Shockley krovimo gedimas (1SSF), išplitęs bazinės plokštumos dislokacijas 4H-SiC kristaluose.Čia siūlome 1SSF plėtimosi slopinimo metodą implantuojant protonus ant 4H-SiC epitaksinių plokštelių.PiN diodai, pagaminti ant plokštelių su protonų implantavimu, parodė tokias pačias srovės įtampos charakteristikas kaip ir diodai be protonų implantacijos.Priešingai, 1SSF plėtra yra veiksmingai slopinama protonų implantuotame PiN diode.Taigi, protonų implantavimas į 4H-SiC epitaksines plokšteles yra veiksmingas būdas slopinti 4H-SiC galios puslaidininkinių įtaisų bipolinį skilimą, išlaikant įrenginio veikimą.Šis rezultatas prisideda prie labai patikimų 4H-SiC įrenginių kūrimo.
Silicio karbidas (SiC) yra plačiai pripažįstamas kaip puslaidininkinė medžiaga, skirta didelės galios, aukšto dažnio puslaidininkiniams įrenginiams, kurie gali veikti atšiaurioje aplinkoje1.Yra daug SiC politipų, tarp kurių 4H-SiC pasižymi puikiomis puslaidininkinio įtaiso fizinėmis savybėmis, tokiomis kaip didelis elektronų mobilumas ir stiprus gedimo elektrinis laukas2.6 colių skersmens 4H-SiC plokštelės šiuo metu parduodamos ir naudojamos masinei galios puslaidininkinių įtaisų gamybai3.Elektromobilių ir traukinių traukos sistemos buvo pagamintos naudojant 4H-SiC4.5 galios puslaidininkinius įtaisus.Tačiau 4H-SiC prietaisai vis dar kenčia nuo ilgalaikių patikimumo problemų, tokių kaip dielektrinis gedimas ar trumpojo jungimo patikimumas, 6, 7 iš kurių viena iš svarbiausių patikimumo problemų yra bipolinis degradavimas 2, 8, 9, 10, 11.Šis bipolinis skilimas buvo atrastas daugiau nei prieš 20 metų ir ilgą laiką buvo SiC įrenginių gamybos problema.
Bipolinį degradaciją sukelia vienas Shockley dėklo defektas (1SSF) 4H-SiC kristaluose su bazinės plokštumos dislokacijomis (BPD), plintančiais rekombinacijos sustiprinto dislokacijos slydimo (REDG) 12,13,14,15,16,17,18,19.Todėl, jei BPD plėtra slopinama iki 1SSF, 4H-SiC maitinimo įtaisai gali būti pagaminti be dvipolio degradacijos.Buvo pranešta, kad keli metodai slopina BPD plitimą, pvz., BPD transformacija į sriegio krašto dislokaciją (TED) 20, 21, 22, 23, 24.Naujausiose SiC epitaksinėse plokštelėse BPD daugiausia yra substrate, o ne epitaksiniame sluoksnyje, nes pradiniame epitaksinio augimo etape BPD virsta TED.Todėl likusi bipolinio skilimo problema yra BPD pasiskirstymas substrate 25, 26, 27.„Kompozitinio armuojančio sluoksnio“ įterpimas tarp dreifo sluoksnio ir pagrindo buvo pasiūlytas kaip veiksmingas būdas slopinti BPD plėtimąsi substrate28, 29, 30, 31. Šis sluoksnis padidina elektronų ir skylių poros rekombinacijos tikimybę. epitaksinis sluoksnis ir SiC substratas.Sumažinus elektronų ir skylių porų skaičių, sumažėja REDG varomoji jėga į BPD substrate, todėl kompozicinis armatūros sluoksnis gali slopinti bipolinį skilimą.Pažymėtina, kad sluoksnio įdėjimas sukelia papildomų išlaidų plokštelių gamyboje, o be sluoksnio įterpimo sunku sumažinti elektronų skylių porų skaičių, kontroliuojant tik nešiklio eksploatavimo laiką.Todėl vis dar labai reikia kurti kitus slopinimo metodus, kad būtų pasiekta geresnė prietaiso gamybos sąnaudų ir derliaus pusiausvyra.
Kadangi BPD išplėtimas iki 1SSF reikalauja dalinių dislokacijų (PD) judėjimo, PD pritvirtinimas yra perspektyvus būdas slopinti bipolinį degradaciją.Nors buvo pranešta apie PD surišimą metalinėmis priemaišomis, FPD 4H-SiC substratuose yra daugiau nei 5 μm atstumu nuo epitaksinio sluoksnio paviršiaus.Be to, kadangi bet kurio SiC metalo difuzijos koeficientas yra labai mažas, metalo priemaišoms sunku išsisklaidyti į substratą34.Dėl gana didelės metalų atominės masės metalų jonų implantacija taip pat yra sunki.Priešingai, vandenilio, lengviausio elemento, jonai (protonai) gali būti implantuojami į 4H-SiC daugiau nei 10 µm gylyje naudojant MeV klasės greitintuvą.Todėl, jei protonų implantacija turi įtakos PD pririšimui, ji gali būti naudojama BPD plitimui substrate slopinti.Tačiau protonų implantacija gali pažeisti 4H-SiC ir sumažinti įrenginio veikimą37,38,39,40.
Kad būtų išvengta prietaiso degradacijos dėl protonų implantacijos, pažeidimams atitaisyti naudojamas atkaitinimas aukštoje temperatūroje, panašus į atkaitinimo metodą, dažniausiai naudojamą po akceptoriaus jonų implantacijos prietaiso apdorojime1, 40, 41, 42. Nors antrinė jonų masės spektrometrija (SIMS)43 pranešta apie vandenilio difuziją dėl atkaitinimo aukštoje temperatūroje, gali būti, kad tik vandenilio atomų tankio šalia FD nepakanka, kad būtų galima nustatyti PR pritvirtinimą naudojant SIMS.Todėl šiame tyrime mes implantavome protonus į 4H-SiC epitaksines plokšteles prieš prietaiso gamybos procesą, įskaitant atkaitinimą aukštoje temperatūroje.Mes naudojome PiN diodus kaip eksperimentines įrenginio struktūras ir pagaminome juos ant protonų implantuotų 4H-SiC epitaksinių plokštelių.Tada stebėjome voltų amperų charakteristikas, kad ištirtume įrenginio veikimo pablogėjimą dėl protonų įpurškimo.Vėliau mes stebėjome 1SSF išsiplėtimą elektroliuminescenciniuose (EL) vaizduose, kai PiN diodui buvo pritaikyta elektros įtampa.Galiausiai patvirtinome protonų injekcijos poveikį 1SSF plėtimosi slopinimui.
Ant pav.1 paveiksle parodytos PiN diodų srovės ir įtampos charakteristikos (CVC) kambario temperatūroje regionuose su protonų implantavimu ir be jo prieš impulsinę srovę.PiN diodai su protonų įpurškimu pasižymi ištaisymo charakteristikomis, panašiomis į diodų be protonų įpurškimo, net jei IV charakteristikos yra bendros tarp diodų.Norėdami parodyti skirtumą tarp įpurškimo sąlygų, nubrėžėme įtampos dažnį, kai srovės tankis yra 2,5 A/cm2 (atitinka 100 mA), kaip statistinę diagramą, kaip parodyta 2 paveiksle. Taip pat pavaizduota normaliojo pasiskirstymo kreivė. punktyrine linija.linija.Kaip matyti iš kreivių smailių, atsparumas įjungimui šiek tiek padidėja, kai protonų dozės yra 1014 ir 1016 cm-2, o PiN diodas su 1012 cm-2 protonų doze rodo beveik tokias pačias charakteristikas kaip ir be protonų implantacijos. .Mes taip pat atlikome protonų implantaciją pagaminę PiN diodus, kurie nepasižymėjo vienoda elektroliuminescencija dėl protonų implantacijos padarytos žalos, kaip parodyta S1 paveiksle, kaip aprašyta ankstesniuose tyrimuose 37, 38, 39.Todėl atkaitinimas 1600 °C temperatūroje po Al jonų implantavimo yra būtinas procesas gaminant įtaisus, suaktyvinančius Al akceptorių, kuris gali atitaisyti protonų implantacijos padarytą žalą, todėl implantuotų ir neįsodintų protonų PiN diodų CVC yra vienodi. .Atbulinės eigos srovės dažnis esant -5 V taip pat pateiktas S2 paveiksle, nėra didelio skirtumo tarp diodų su protonų įpurškimu ir be jo.
PiN diodų voltų amperų charakteristikos su įpuršktais protonais ir be jų kambario temperatūroje.Legenda nurodo protonų dozę.
Įtampos dažnis esant nuolatinei srovei 2,5 A/cm2 PiN diodams su įpuršktais ir neįpuršktais protonais.Taškinė linija atitinka normalųjį pasiskirstymą.
Ant pav.3 parodytas PiN diodo, kurio srovės tankis po įtampos yra 25 A/cm2, EL vaizdas.Prieš taikant impulsinės srovės apkrovą, tamsios diodo sritys nebuvo stebimos, kaip parodyta 3 paveiksle. C2.Tačiau, kaip parodyta pav.3a pav., PiN diode be protonų implantacijos, pritaikius elektros įtampą, buvo pastebėti keli tamsiai dryžuoti regionai su šviesiais kraštais.Tokie strypo formos tamsūs regionai stebimi EL vaizduose, skirtuose 1SSF, besitęsiančiame nuo BPD substrate 28, 29.Vietoj to, PiN dioduose su implantuotais protonais buvo pastebėti kai kurie išplėstiniai sukrovimo gedimai, kaip parodyta 3b–d pav.Naudodami rentgeno topografiją patvirtinome, kad yra PR, kurie gali judėti iš BPD į substratą PiN diodo kontaktų periferijoje be protonų įpurškimo (4 pav.: šis vaizdas nenuimant viršutinio elektrodo (fotografuota, PR). po elektrodais nesimato).Todėl tamsus plotas EL vaizde atitinka išplėstą 1SSF BPD substrate. Kitų įkrautų PiN diodų EL vaizdai parodyti 1 ir 2 paveiksluose. Vaizdo įrašai S3-S6 su prailgintu ir be jo tamsios sritys (laikui kintantys PiN diodų EL vaizdai be protonų injekcijos ir implantuoti 1014 cm-2) taip pat rodomi papildomoje informacijoje.
PiN diodų EL vaizdai esant 25 A/cm2 po 2 valandų elektros įtampos (a) be protonų implantacijos ir su implantuotomis dozėmis (b) 1012 cm-2, (c) 1014 cm-2 ir (d) 1016 cm-2 protonai.
Išplėsto 1SSF tankį apskaičiavome apskaičiuodami tamsias sritis su ryškiomis briaunomis trijuose PiN dioduose kiekvienai sąlygai, kaip parodyta 5 paveiksle. Išplėsto 1SSF tankis mažėja didėjant protonų dozei ir net esant 1012 cm-2 dozei, išplėsto 1SSF tankis yra žymiai mažesnis nei neimplantuoto PiN diodo.
Padidėjęs SF PiN diodų tankis su protonų implantavimu ir be jo po apkrovos impulsine srove (kiekvienoje būsenoje buvo trys įkrauti diodai).
Nešiklio naudojimo trukmės sutrumpinimas taip pat turi įtakos plėtimosi slopinimui, o protonų įpurškimas sumažina nešiklio tarnavimo laiką32, 36.Mes stebėjome nešiklio gyvavimo trukmę 60 µm storio epitaksiniame sluoksnyje su įšvirkštais 1014 cm-2 protonais.Nuo pradinio nešiklio naudojimo laiko, nors implantas sumažina vertę iki ~ 10%, vėlesnis atkaitinimas atkuria ją iki ~ 50%, kaip parodyta S7 pav.Todėl nešiklio tarnavimo laikas, sutrumpintas dėl protonų implantacijos, atkuriamas atkaitinant aukštoje temperatūroje.Nors 50 % sutrumpėjus nešiklio tarnavimo laikui, taip pat slopinamas krovimo gedimų plitimas, IV–V charakteristikos, kurios paprastai priklauso nuo laikiklio eksploatavimo trukmės, rodo tik nedidelius skirtumus tarp įpuršktų ir neįdiegtų diodų.Todėl manome, kad PD tvirtinimas vaidina svarbų vaidmenį slopinant 1SSF plėtrą.
Nors SIMS neaptiko vandenilio po atkaitinimo 1600 ° C temperatūroje, kaip buvo pranešta ankstesniuose tyrimuose, mes stebėjome protonų implantacijos poveikį 1SSF plėtimosi slopinimui, kaip parodyta 1 ir 4 paveiksluose. 3, 4. Todėl manome, kad PD yra pritvirtintas vandenilio atomais, kurių tankis yra mažesnis už SIMS aptikimo ribą (2 × 1016 cm-3) arba taškiniai defektai, kuriuos sukelia implantacija.Reikėtų pažymėti, kad nepatvirtinome įjungimo pasipriešinimo padidėjimo dėl 1SSF pailgėjimo po viršįtampio srovės apkrovos.Taip gali būti dėl netobulų ominių kontaktų, sukurtų naudojant mūsų procesą, kurie artimiausiu metu bus pašalinti.
Apibendrinant, mes sukūrėme gesinimo metodą, skirtą BPD išplėsti iki 1SSF 4H-SiC PiN dioduose, naudojant protonų implantaciją prieš gaminant įrenginį.I–V charakteristikos pablogėjimas protonų implantacijos metu yra nežymus, ypač esant 1012 cm–2 protonų dozei, tačiau 1SSF plėtimosi slopinimo poveikis yra reikšmingas.Nors šiame tyrime pagaminome 10 µm storio PiN diodus su protonų implantavimu iki 10 µm gylio, vis tiek galima toliau optimizuoti implantavimo sąlygas ir pritaikyti jas kitų tipų 4H-SiC prietaisams gaminti.Reikėtų atsižvelgti į papildomas įrenginio gamybos sąnaudas protonų implantavimo metu, tačiau jos bus panašios į aliuminio jonų implantavimo išlaidas, kurios yra pagrindinis 4H-SiC galios įrenginių gamybos procesas.Taigi protonų implantavimas prieš įrenginio apdorojimą yra galimas būdas gaminti 4H-SiC dvipolius maitinimo įrenginius be degeneracijos.
Kaip mėginys buvo panaudota 4 colių n tipo 4H-SiC plokštelė, kurios epitaksinio sluoksnio storis 10 µm, o donoro dopingo koncentracija 1 × 1016 cm–3.Prieš apdorojant prietaisą, H+ jonai buvo implantuojami į plokštelę su 0,95 MeV pagreičio energija kambario temperatūroje iki maždaug 10 μm gylio normaliu kampu plokštės paviršiaus atžvilgiu.Protonų implantacijos metu buvo naudojama kaukė ant plokštelės, o plokštelėje buvo skyriai be protonų dozės ir kurių protonų dozė buvo 1012, 1014 arba 1016 cm-2.Tada Al jonai, kurių protonų dozės buvo 1020 ir 1017 cm–3, buvo implantuoti per visą plokštelę iki 0–0,2 µm gylio ir 0,2–0,5 µm nuo paviršiaus, po to atkaitinami 1600 °C temperatūroje, kad susidarytų anglies dangtelis. suformuoti ap sluoksnį.-tipas.Vėliau ant pagrindo pusės buvo nusodintas galinės pusės Ni kontaktas, o epitaksinio sluoksnio pusėje - 2, 0 mm × 2, 0 mm šukos formos Ti / Al priekinės pusės kontaktas, suformuotas fotolitografijos ir lupimo būdu.Galiausiai kontaktinis atkaitinimas atliekamas 700 °C temperatūroje.Supjaustę vaflį į drožles, atlikome įtempių apibūdinimą ir pritaikymą.
Pagamintų PiN diodų IV charakteristikos buvo stebimos naudojant puslaidininkių parametrų analizatorių HP4155B.Kaip elektrinis įtempis, 2 valandoms buvo įvesta 10 milisekundžių impulsinė 212,5 A/cm2 srovė 10 impulsų per sekundę dažniu.Kai pasirinkome mažesnį srovės tankį ar dažnį, 1SSF plėtimosi nepastebėjome net PiN diode be protonų įpurškimo.Taikant elektros įtampą, PiN diodo temperatūra yra apie 70 ° C be tyčinio šildymo, kaip parodyta S8 paveiksle.Elektroliuminescenciniai vaizdai buvo gauti prieš ir po elektros įtampos, kai srovės tankis 25 A/cm2.Sinchrotroninio atspindžio ganymo dažnio rentgeno topografija naudojant monochromatinį rentgeno spindulį (λ = 0,15 nm) Aichi sinchrotroninės spinduliuotės centre, ag vektorius BL8S2 yra -1-128 arba 11-28 (žr. 44 nuorodą). .).
Įtampos dažnis, kai srovės tankis yra 2,5 A/cm2, ištraukiamas 0,5 V intervalu fig.2 pagal kiekvienos PiN diodo būsenos CVC.Iš vidutinės įtempio Vave vertės ir įtempio standartinio nuokrypio σ nubraižome normaliojo pasiskirstymo kreivę punktyrinės linijos pavidalu 2 paveiksle, naudodami šią lygtį:
Werner, MR & Fahrner, WR Apžvalga apie medžiagas, mikrojutiklius, sistemas ir įrenginius, skirtus naudoti aukštoje temperatūroje ir atšiaurioje aplinkoje. Werner, MR & Fahrner, WR Apžvalga apie medžiagas, mikrojutiklius, sistemas ir įrenginius, skirtus naudoti aukštoje temperatūroje ir atšiaurioje aplinkoje.Werner, MR ir Farner, WR Medžiagų, mikrojutiklių, sistemų ir prietaisų, skirtų naudoti aukštoje temperatūroje ir atšiaurioje aplinkoje, apžvalga. Werner, MR & Fahrner, WR 对用于高温和恶劣环境应用的材料、微传感器、系统和设备的肂 Werner, MR & Fahrner, WR Medžiagų, mikrojutiklių, sistemų ir prietaisų, skirtų aukštai temperatūrai ir nepalankiai aplinkai, apžvalga.Werner, MR ir Farner, WR Medžiagų, mikrojutiklių, sistemų ir prietaisų, skirtų naudoti aukštoje temperatūroje ir atšiauriomis sąlygomis, apžvalga.IEEE Trans.48, 249–257 (2001).
Kimoto, T. & Cooper, JA Silicio karbido technologijos pagrindai Silicio karbido technologijos pagrindai: augimas, apibūdinimas, įrenginiai ir taikymas, t. Kimoto, T. & Cooper, JA Silicio karbido technologijos pagrindai Silicio karbido technologijos pagrindai: augimas, apibūdinimas, įrenginiai ir taikymas, t.Kimoto, T. ir Cooper, JA Silicio karbido technologijos pagrindai Silicio karbido technologijos pagrindai: augimas, charakteristikos, įrenginiai ir taikymas, t. Kimoto, T. & Cooper, JA 碳化硅技术基础碳化硅技术基础：增长、表征、设备和应用卷. Kimoto, T. & Cooper, JA Carbon® Silicio technologijos bazė Carbon® Silicio technologijos bazė: augimas, aprašymas, įranga ir taikymo apimtis.Kimoto, T. ir Cooper, J. Silicio karbido technologijos pagrindai Silicio karbido technologijos pagrindai: augimas, charakteristikos, įranga ir taikymas, t.252 (Wiley Singapore Pte Ltd, 2014).
Veliadis, V. Didelio masto SiC komercializavimas: status quo ir įveiktinos kliūtys.Alma Mater.Mokslas.Forumas 1062, 125–130 (2022).
Broughton, J., Smet, V., Tummala, RR & Joshi, YK Automobilių galios elektronikos traukos tikslais terminio pakavimo technologijų apžvalga. Broughton, J., Smet, V., Tummala, RR & Joshi, YK Automobilių galios elektronikos traukos tikslais terminio pakavimo technologijų apžvalga.Broughton, J., Smet, V., Tummala, RR ir Joshi, YK. Automobilių galios elektronikos, skirtos traukos tikslams, terminio pakavimo technologijų apžvalga. Broughton, J., Smet, V., Tummala, RR & Joshi, YK 用于牵引目的的汽车电力电子热封装技术的回顾. Broughton, J., Smet, V., Tummala, RR & Joshi, YKBroughton, J., Smet, V., Tummala, RR ir Joshi, YK. Automobilių galios elektronikos, skirtos traukos tikslams, terminio pakavimo technologijos apžvalga.J. Elektronas.Paketas.transas.ASME 140, 1-11 (2018).
Sato, K., Kato, H. & Fukushima, T. SiC taikomosios traukos sistemos kūrimas naujos kartos Shinkansen greitiesiems traukiniams. Sato, K., Kato, H. & Fukushima, T. SiC taikomosios traukos sistemos kūrimas naujos kartos Shinkansen greitiesiems traukiniams.Sato K., Kato H. ir Fukushima T. Taikomosios SiC traukos sistemos kūrimas naujos kartos greitiesiems Shinkansen traukiniams.Sato K., Kato H. ir Fukushima T. Naujos kartos greitųjų Shinkansen traukinių SiC taikomųjų programų traukos sistemos kūrimas.Priedas IEEJ J. Ind. 9, 453–459 (2020).
Senzaki, J., Hayashi, S., Yonezawa, Y. & Okumura, H. Iššūkiai realizuoti labai patikimus SiC maitinimo įrenginius: iš dabartinės SiC plokštelių būklės ir problemų. Senzaki, J., Hayashi, S., Yonezawa, Y. & Okumura, H. Iššūkiai realizuoti labai patikimus SiC maitinimo įrenginius: iš dabartinės SiC plokštelių būklės ir problemų.Senzaki, J., Hayashi, S., Yonezawa, Y. ir Okumura, H. Itin patikimų SiC maitinimo įrenginių diegimo problemos: pradedant nuo esamos būklės ir plokštelinio SiC problemos. Senzaki, J., Hayashi, S., Yonezawa, Y. & Okumura, H. 实现高可靠性SiC 功率器件的挑战：从SiC 晶圆的玌犤 Senzaki, J., Hayashi, S., Yonezawa, Y. & Okumura, H. Iššūkis pasiekti aukštą SiC maitinimo įrenginių patikimumą: iš SiC 晶圆的电视和问题设计。Senzaki J, Hayashi S, Yonezawa Y. ir Okumura H. Iššūkiai kuriant didelio patikimumo galios įrenginius, pagrįstus silicio karbidu: būklės ir problemų, susijusių su silicio karbido plokštelėmis, apžvalga.2018 m. IEEE tarptautiniame patikimumo fizikos simpoziume (IRPS).(Senzaki, J. ir kt. red.) 3B.3-1-3B.3-6 (IEEE, 2018).
Kim, D. & Sung, W. Pagerintas trumpojo jungimo atsparumas 1,2 kV 4H-SiC MOSFET naudojant gilų P šulinį, įgyvendintą implantuojant kanalais. Kim, D. & Sung, W. Pagerintas trumpojo jungimo atsparumas 1,2 kV 4H-SiC MOSFET naudojant gilų P šulinį, įgyvendintą implantuojant kanalais.Kim, D. ir Sung, V. Pagerintas trumpojo jungimo atsparumas 1,2 kV 4H-SiC MOSFET, naudojant gilų P šulinį, įdiegtą kanalo implantavimo būdu. Kim, D. & Sung, W. 使用通过沟道注入实现的深P 阱提高了1,2kV 4H-SiC MOSFET 的短路耐用性 Kim, D. & Sung, W. P 阱提高了1,2kV 4H-SiC MOSFETKim, D. ir Sung, V. Patobulinta 1,2 kV 4H-SiC MOSFET trumpojo jungimo tolerancija naudojant gilius P šulinius implantuojant kanalą.IEEE Electronic Devices Lett.42, 1822–1825 (2021).
Skowronski M. ir kt.Rekombinacija sustiprintas defektų judėjimas į priekį nukreiptuose 4H-SiC pn dioduose.J. Paraiška.fizika.92, 4699–4704 (2002).
Ha, S., Mieszkowski, P., Skowronski, M. & Rowland, LB Dislokacijos konversija 4H silicio karbido epitaksijoje. Ha, S., Mieszkowski, P., Skowronski, M. & Rowland, LB Dislokacijos konversija 4H silicio karbido epitaksijoje.Ha S., Meszkowski P., Skowronski M. ir Rowland LB Dislokacijos transformacija 4H silicio karbido epitaksijos metu. Ha, S., Mieszkowski, P., Skowronski, M. & Rowland, LB 4H 碳化硅外延中的位错转换. Ha, S., Mieszkowski, P., Skowronski, M. & Rowland, LB 4H Ha, S., Meszkowski, P., Skowronski, M. & Rowland, LBDislokacijos perėjimas 4H silicio karbido epitaksijoje.J. Crystal.Augimas 244, 257–266 (2002).
Skowronski, M. & Ha, S. Šešiakampių silicio karbido pagrindu pagamintų bipolinių prietaisų degradacija. Skowronski, M. & Ha, S. Šešiakampių silicio karbido pagrindu pagamintų bipolinių prietaisų degradacija.Skowronski M. ir Ha S. Šešiakampių dvipolių įtaisų, kurių pagrindą sudaro silicio karbidas, degradacija. Skowronski, M. & Ha, S. 六方碳化硅基双极器件的降解. Skowronski M. ir Ha S.Skowronski M. ir Ha S. Šešiakampių dvipolių įtaisų, kurių pagrindą sudaro silicio karbidas, degradacija.J. Paraiška.fizika 99, 011101 (2006).
Agarwal, A., Fatima, H., Haney, S. & Ryu, S.-H. Agarwal, A., Fatima, H., Haney, S. & Ryu, S.-H.Agarwal A., Fatima H., Heini S. ir Ryu S.-H. Agarwal, A., Fatima, H., Haney, S. & Ryu, S.-H. Agarwal, A., Fatima, H., Haney, S. & Ryu, S.-H.Agarwal A., Fatima H., Heini S. ir Ryu S.-H.Naujas aukštos įtampos SiC galios MOSFET degradacijos mechanizmas.IEEE Electronic Devices Lett.28, 587–589 (2007).
Caldwell, JD, Stahlbush, RE, Ancona, MG, Glembocki, OJ & Hobart, KD Apie rekombinacijos sukelto krovimo gedimo judėjimo 4H-SiC varomąją jėgą.Caldwell, JD, Stalbush, RE, Ancona, MG, Glemboki, OJ ir Hobart, KD Apie rekombinacijos sukelto krovimo gedimo judėjimo varomąją jėgą 4H-SiC. Caldwell, JD, Stahlbush, RE, Ancona, MG, Glembocki, OJ & Hobart, KD 关于4H-SiC 中复合引起的层错运动的驱动力。 Caldwell, JD, Stahlbush, RE, Ancona, MG, Glembocki, OJ & Hobart, KDCaldwell, JD, Stalbush, RE, Ancona, MG, Glemboki, OJ ir Hobart, KD, apie rekombinacijos sukelto krovimo gedimo judėjimo varomąją jėgą 4H-SiC.
Iijima, A. & Kimoto, T. Elektroninis energijos modelis vieno Shockley krovimo gedimo formavimui 4H-SiC kristaluose. Iijima, A. & Kimoto, T. Elektroninis energijos modelis vieno Shockley krovimo gedimo formavimui 4H-SiC kristaluose.Iijima, A. ir Kimoto, T. Shockley taros pavienių defektų susidarymo 4H-SiC kristaluose elektronų energijos modelis. Iijima, A. & Kimoto, T. 4H-SiC 晶体中单Shockley 堆垛层错形成的电子能量模型. Iijima, A. & Kimoto, T. Vieno Shockley krovimo gedimo susidarymo 4H-SiC kristale elektroninis energijos modelis.Iijima, A. ir Kimoto, T. Vieno defekto Shockley įpakavimo 4H-SiC kristaluose susidarymo elektronų energijos modelis.J. Paraiška.fizika 126, 105703 (2019).
Iijima, A. & Kimoto, T. Kritinės būklės pavienių Shockley sukrovimo defektų 4H-SiC PiN dioduose išsiplėtimo / susitraukimo įvertinimas. Iijima, A. & Kimoto, T. Kritinės būklės pavienių Shockley sukrovimo defektų 4H-SiC PiN dioduose išsiplėtimo / susitraukimo įvertinimas.Iijima, A. ir Kimoto, T. 4H-SiC PiN diodų pavienių Shockley sandarinimo defektų išplėtimo/suspaudimo kritinės būsenos įvertinimas. Iijima, A. & Kimoto, T. 估计4H-SiC PiN 二极管中单个Shockley 堆垛层错膨胀/收缩的临界条件。 Iijima, A. & Kimoto, T. Vieno Shockley sluoksnio išsiplėtimo/susitraukimo sąlygų įvertinimas 4H-SiC PiN dioduose.Iijima, A. ir Kimoto, T. Vieno defekto įpakavimo Shockley išplėtimo/suspaudimo kritinių sąlygų įvertinimas 4H-SiC PiN-dioduose.taikomoji fizika Wright.116, 092105 (2020).
Mannen, Y., Shimada, K., Asada, K. & Ohtani, N. Kvantinio šulinio veikimo modelis, skirtas vieno Shockley krovimo gedimo susidarymui 4H-SiC kristale nepusiausvyros sąlygomis. Mannen, Y., Shimada, K., Asada, K. & Ohtani, N. Kvantinio šulinio veikimo modelis, skirtas vieno Shockley krovimo gedimo susidarymui 4H-SiC kristale nepusiausvyros sąlygomis.Mannen Y., Shimada K., Asada K. ir Otani N. Kvantinio šulinio modelis, leidžiantis susidaryti vieno Shockley sukrovimo gedimui 4H-SiC kristale nepusiausvyros sąlygomis.Mannen Y., Shimada K., Asada K. ir Otani N. Kvantinio šulinio sąveikos modelis, skirtas pavienių Shockley dėmių susidarymui 4H-SiC kristaluose nepusiausvyros sąlygomis.
Galeckas, A., Linnros, J. & Pirouz, P. Rekombinacijos sukeltos krovimo gedimai: šešiakampio SiC bendro mechanizmo įrodymai. Galeckas, A., Linnros, J. & Pirouz, P. Rekombinacijos sukeltos krovimo gedimai: šešiakampio SiC bendro mechanizmo įrodymai.Galeckas, A., Linnros, J. ir Pirouz, P. Rekombinacijos sukelti pakavimo defektai: bendro šešiakampio SiC mechanizmo įrodymai. Galeckas, A., Linnros, J. & Pirouz, P. 复合诱导的堆垛层错：六方SiC 中一般机制的证据. Galeckas, A., Linnros, J. & Pirouz, P. Bendrojo kompozitinio indukcinio klojimo sluoksnio mechanizmo įrodymai: 六方SiC.Galeckas, A., Linnros, J. ir Pirouz, P. Rekombinacijos sukelti pakavimo defektai: bendro šešiakampio SiC mechanizmo įrodymai.fizikos pastorius Wrightas.96, 025502 (2006).
Ishikawa, Y., Sudo, M., Yao, Y.-Z., Sugawara, Y. & Kato, M. Vieno Shockley sukrovimo gedimo išsiplėtimas 4H-SiC (11 2 ¯0) epitaksiniame sluoksnyje, kurį sukelia elektronas spinduliavimas.Ishikawa, Y., M. Sudo, Y.-Z spindulių švitinimas.Ishikawa, Y., Sudo M., Y.-Z Psychology.Dėžutė, Ю., М.Судо, Y.-Z Chem., J. Chem., 123, 225101 (2018).
Kato, M., Katahira, S., Ichikawa, Y., Harada, S. & Kimoto, T. Nešiklio rekombinacijos stebėjimas pavienių Shockley krovimo defektų ir dalinių dislokacijų 4H-SiC atveju. Kato, M., Katahira, S., Ichikawa, Y., Harada, S. & Kimoto, T. Nešiklio rekombinacijos stebėjimas pavienių Shockley krovimo defektų ir dalinių dislokacijų 4H-SiC atveju.Kato M., Katahira S., Itikawa Y., Harada S. ir Kimoto T. Nešiklio rekombinacijos stebėjimas vieno Shockley pakavimo defektų ir dalinių dislokacijų 4H-SiC atveju. Kato, M., Katahira, S., Ichikawa, Y., Harada, S. & Kimoto, T. 单Shockley 堆垛层错和4H-SiC 部分位错中载流子复肯皁 Kato, M., Katahira, S., Ichikawa, Y., Harada, S. & Kimoto, T. 单Shockley stacking stacking和4H-SiC dalinis 位错中载流子去生的可以。Kato M., Katahira S., Itikawa Y., Harada S. ir Kimoto T. Nešiklio rekombinacijos stebėjimas vieno Shockley pakavimo defektų ir dalinių dislokacijų 4H-SiC atveju.J. Paraiška.fizika 124, 095702 (2018).
Kimoto, T. & Watanabe, H. SiC technologijos defektų inžinerija aukštos įtampos galios įrenginiams. Kimoto, T. & Watanabe, H. SiC technologijos defektų inžinerija aukštos įtampos galios įrenginiams.Kimoto, T. ir Watanabe, H. Aukštos įtampos galios įrenginių SiC technologijos defektų kūrimas. Kimoto, T. & Watanabe, H. 用于高压功率器件的SiC 技术中的缺陷工程. Kimoto, T. & Watanabe, H. SiC technologijos defektų inžinerija aukštos įtampos galios įrenginiams.Kimoto, T. ir Watanabe, H. Aukštos įtampos galios įrenginių SiC technologijos defektų kūrimas.taikomoji fizika Express 13, 120101 (2020).
Zhang, Z. & Sudarshan, TS Silicio karbido epitaksija be bazinės plokštumos dislokacijos. Zhang, Z. & Sudarshan, TS Silicio karbido epitaksija be bazinės plokštumos dislokacijos.Zhang Z. ir Sudarshan TS Silicio karbido epitaksija be dislokacijos bazinėje plokštumoje. Zhang, Z. & Sudarshan, TS 碳化硅基面无位错外延. Zhang, Z. & Sudarshan, TSZhang Z. ir Sudarshan TS Silicio karbido bazinių plokštumų epitaksija be dislokacijos.pareiškimas.fizika.Meistras.87, 151913 (2005).
Zhang, Z., Moulton, E. & Sudarshan, TS Mechanizmas pašalinant bazinės plokštumos dislokacijas SiC plonose plėvelėse epitaksijos būdu ant išgraviruoto pagrindo. Zhang, Z., Moulton, E. & Sudarshan, TS Mechanizmas pašalinant bazinės plokštumos dislokacijas SiC plonose plėvelėse epitaksijos būdu ant išgraviruoto pagrindo.Zhang Z., Moulton E. ir Sudarshan TS Pagrindinio plokštumos dislokacijų pašalinimo SiC plonose plėvelėse mechanizmas epitaksijos būdu ant išgraviruoto pagrindo. Zhang, Z., Moulton, E. & Sudarshan, TS 通过在蚀刻衬底上外延消除SiC 薄膜中基面位错的机制. Zhang, Z., Moulton, E. & Sudarshan, TS SiC plonos plėvelės pašalinimo mechanizmas ėsdinant substratą.Zhang Z., Moulton E. ir Sudarshan TS Pagrindinio plokštumos dislokacijų pašalinimo SiC plonose plėvelėse mechanizmas epitaksijos būdu ant išgraviruotų substratų.taikomoji fizika Wright.89, 081910 (2006).
Shtalbush RE ir kt.Dėl augimo nutraukimo sumažėja bazinės plokštumos dislokacijos 4H-SiC epitaksijos metu.pareiškimas.fizika.Meistras.94, 041916 (2009).
Zhang, X. & Tsuchida, H. Bazinės plokštumos dislokacijų pavertimas sriegimo briaunų išnirimais 4H-SiC episluoksniuose atkaitinant aukštoje temperatūroje. Zhang, X. & Tsuchida, H. Bazinės plokštumos dislokacijų pavertimas sriegimo briaunų išnirimais 4H-SiC episluoksniuose atkaitinant aukštoje temperatūroje.Zhang, X. ir Tsuchida, H. Bazinės plokštumos dislokacijų transformacija į sriegimo briaunų išnirimus 4H-SiC epitaksiniuose sluoksniuose atkaitinant aukštoje temperatūroje. Zhang, X. & Tsuchida, H. 通过高温退火将4H-SiC 外延层中的基面位错转化为螺纹刃位错。 Zhang, X. & Tsuchida, H. 通过高温退火将4H-SiCZhang, X. ir Tsuchida, H. Pagrindo plokštumos dislokacijų transformavimas į gijų briaunų išnirimus 4H-SiC epitaksiniuose sluoksniuose atkaitinant aukštoje temperatūroje.J. Paraiška.fizika.111, 123512 (2012).
Song, H. & Sudarshan, TS Bazinės plokštumos dislokacijos konversija šalia episluoksnio/substrato sąsajos epitaksiniame augime 4° nuo ašies 4H-SiC. Song, H. & Sudarshan, TS Bazinės plokštumos dislokacijos konversija šalia episluoksnio/substrato sąsajos epitaksiniame augime 4° nuo ašies 4H-SiC.Song, H. ir Sudarshan, TS Bazinės plokštumos dislokacijų transformacija šalia epitaksinio sluoksnio/substrato sąsajos 4H-SiC epitaksinio augimo metu ne ašies metu. Song, H. & Sudarshan, TS 在4° 离轴4H-SiC 外延生长中外延层/衬底界面附近的基底平面转捙 Song, H. & Sudarshan, TS 在4° 离轴4H-SiC Song, H. & Sudarshan, TSPlokštuminis substrato dislokacijos perėjimas prie epitaksinio sluoksnio/substrato ribos epitaksinio 4H-SiC augimo metu už 4° ašies.J. Crystal.Augimas 371, 94–101 (2013).
Konishi, K. ir kt.Esant didelei srovei, bazinės plokštumos dislokacijos sukrovimo gedimo plitimas 4H-SiC epitaksiniuose sluoksniuose virsta gijų kraštų išnirimais.J. Paraiška.fizika.114, 014504 (2013).
Konishi, K. ir kt.Sukurkite epitaksinius sluoksnius bipoliniams neskaidomiems SiC MOSFET, aptikdami išplėstas sukrovimo gedimo vietas atliekant operatyvinę rentgeno topografinę analizę.AIP Advanced 12, 035310 (2022).
Lin, S. ir kt.Bazinės plokštumos dislokacijos struktūros įtaka vieno Shockley tipo sukrovimo gedimo plitimui 4H-SiC kaiščių diodų srovės mažėjimo metu.Japonija.J. Paraiška.fizika.57, 04FR07 (2018).
Tahara, T. ir kt.Trumpas mažumos nešiklio eksploatavimo laikas azoto turinčiuose 4H-SiC episluoksniuose naudojamas PiN diodų sukrovimo gedimams slopinti.J. Paraiška.fizika.120, 115101 (2016).
Tahara, T. ir kt.Vieno Shockley krovimo gedimo sklidimo 4H-SiC PiN dioduose priklausomybė nuo nešiklio koncentracijos.J. Paraiška.Fizika 123, 025707 (2018).
Mae, S., Tawara, T., Tsuchida, H. & Kato, M. Mikroskopinė FCA sistema, skirta gylio nešiklio veikimo trukmės matavimui SiC. Mae, S., Tawara, T., Tsuchida, H. & Kato, M. Mikroskopinė FCA sistema, skirta gylio nešiklio veikimo trukmės matavimui SiC.Mei, S., Tawara, T., Tsuchida, H. ir Kato, M. FCA Microscopic System for Depth-Resolved Carrier Measurements in Silicon Carbide. Mae, S.、Tawara, T.、Tsuchida, H. & Kato, M. 用于SiC 中深度分辨载流子寿命测量的显微FCA 炂统 Mae, S.、Tawara, T.、Tsuchida, H. & Kato, M. SiC vidutinio gylio 分辨载流子eksploatavimo trukmės matavimui的月微FCA sistema.Mei S., Tawara T., Tsuchida H. ir Kato M. Micro-FCA sistema, skirta gylio skiriamosios gebos nešiklio eksploatavimo trukmės matavimams silicio karbidu.alma mater mokslo forumas 924, 269–272 (2018).
Hirayama, T. ir kt.Nešiklio gyvavimo trukmės pasiskirstymas storuose 4H-SiC epitaksiniuose sluoksniuose buvo išmatuotas neardomuoju būdu, naudojant laisvo nešiklio sugerties laiko skiriamąją gebą ir kryžminę šviesą.Pereikite prie mokslo.metras.91, 123902 (2020).
Paskelbimo laikas: 2022-11-06