د Nature.com لیدلو لپاره مننه.د براوزر نسخه چې تاسو یې کاروئ محدود CSS ملاتړ لري.د غوره تجربې لپاره، موږ وړاندیز کوو چې تاسو یو تازه شوی براوزر وکاروئ (یا په انټرنیټ اکسپلورر کې د مطابقت حالت غیر فعال کړئ).په ورته وخت کې، د دوامداره ملاتړ ډاډ ترلاسه کولو لپاره، موږ به سایټ پرته له سټایلونو او جاواسکریپټ وړاندې کړو.
4H-SiC د بریښنا سیمیکمډکټر وسیلو لپاره د موادو په توګه سوداګریز شوی.په هرصورت، د 4H-SiC وسیلو اوږدمهاله اعتبار د دوی پراخه غوښتنلیک کې خنډ دی، او د 4H-SiC وسیلو ترټولو مهم د اعتبار ستونزه د دوه قطبي تخریب دی.دا تخریب د 4H-SiC کرسټالونو کې د بیسال الوتکې د بې ځایه کیدو د واحد شاکلي سټکینګ غلطی (1SSF) تبلیغ له امله رامینځته شوی.دلته، موږ په 4H-SiC epitaxial wafers کې د پروټونونو لګولو له لارې د 1SSF توسعې فشار لپاره یوه میتود وړاندیز کوو.د پروټون امپلانټیشن سره په ویفرونو کې جوړ شوي PiN ډیایډونه د پروټون امپلانټیشن پرته د ډایډونو په څیر ورته اوسني ولټاژ ځانګړتیاوې ښیې.په مقابل کې، د 1SSF توسع په مؤثره توګه د پروټون امپلان شوي PiN ډایډ کې فشارول کیږي.په دې توګه، په 4H-SiC epitaxial wafers کې د پروټونونو لګول د 4H-SiC بریښنا سیمیکمډکټر وسیلو د دوه قطبي تخریب د مخنیوي لپاره یو اغیزمن میتود دی پداسې حال کې چې د وسیلې فعالیت ساتل کیږي.دا پایله د خورا معتبر 4H-SiC وسیلو پراختیا کې مرسته کوي.
سیلیکون کاربایډ (SiC) په پراخه کچه د لوړ ځواک ، لوړ فریکونسۍ سیمی کنډکټر وسیلو لپاره د سیمیکمډکټر موادو په توګه پیژندل شوی چې کولی شي په سخت چاپیریال کې کار وکړي 1.ډیری SiC پولیټایپونه شتون لري چې له دې جملې څخه 4H-SiC د غوره سیمیکمډکټر وسیلې فزیکي ملکیتونه لري لکه د لوړ بریښنایی خوځښت او قوي برقی برقی ساحه2.د 4H-SiC ویفرونه د 6 انچ قطر سره اوس مهال سوداګریز شوي او د بریښنا سیمیکمډکټر وسیلو لوی تولید لپاره کارول کیږي3.د بریښنایی وسایطو او اورګاډو لپاره د ټرایکشن سیسټمونه د 4H-SiC4.5 بریښنا سیمیکمډکټر وسیلو په کارولو سره جوړ شوي.په هرصورت، د 4H-SiC وسیلې لاهم د اوږدمهاله اعتبار مسلو سره مخ دي لکه د ډایالټریک بریک ډاون یا د لنډ سرکټ اعتبار، 6,7 چې یو له خورا مهم اعتبار مسلو څخه د دوه قطبي تخریب 2,8,9,10,11 دی.دا دوه قطبي تخریب 20 کاله دمخه کشف شوی و او د اوږدې مودې راهیسې د SiC وسیلې په جوړولو کې ستونزه وه.
د بایپولر تخریب د 4H-SiC کریسټالونو کې د واحد شاکلي سټیک نیمګړتیا (1SSF) له امله رامینځته کیږي چې د بیسال الوتکې تخریب (BPDs) سره د بیا یوځای کیدو وده شوي بې ځایه کیدو ګلایډ (REDG) 12,13,14,15,16,17,18,19 لخوا تبلیغ کیږي.له همدې امله، که د BPD توسع 1SSF ته ودرول شي، د 4H-SiC بریښنا وسایل د دوه قطبي تخریب پرته جوړ کیدی شي.د BPD د تکثیر د مخنیوي لپاره ډیری میتودونه راپور شوي، لکه BPD ته د Thread Edge Dislocation (TED) بدلون 20,21,22,23,24.په وروستي SiC epitaxial wafers کې، BPD په عمده توګه په سبسټریټ کې شتون لري او نه په اپیټیکسیل طبقه کې د epitaxial ودې په لومړیو مرحلو کې د BPD TED ته د بدلون له امله.له همدې امله، د دوه قطبي تخریب پاتې ستونزه په 25,26,27 سبسټریټ کې د BPD ویش دی.د ډریفټ پرت او سبسټریټ ترمینځ د "مشترک تقویه کولو پرت" داخلول په سبسټریټ 28, 29, 30, 31 کې د BPD پراخیدو د مخنیوي لپاره د اغیزمن میتود په توګه وړاندیز شوی. epitaxial پرت او SiC سبسټریټ.د الکترون سوراخ جوړو شمیر کمول په سبسټریټ کې BPD ته د REDG چلولو ځواک کموي، نو د جامع تقویه کولو طبقه کولی شي د دوه قطبي تخریب مخه ونیسي.دا باید په یاد ولرئ چې د پرت داخلول د ویفرونو په تولید کې اضافي لګښتونو ته اړتیا لري، او د پرت داخلولو پرته دا ستونزمنه ده چې د بریښنایی سوري جوړو شمیر کم کړي یوازې د کیریر د ژوند کنټرول کنټرولولو سره.له همدې امله، د وسیلې د تولید لګښت او حاصل تر منځ د ښه توازن ترلاسه کولو لپاره د فشار نورو میتودونو رامینځته کولو ته لاهم قوي اړتیا شتون لري.
ځکه چې د BPD تر 1SSF پورې غزول د جزوي تخریب (PDs) حرکت ته اړتیا لري، د PD پینټ کول د دوه قطبي تخریب د مخنیوي لپاره یو ژمن چلند دی.که څه هم د فلزي ناپاکۍ په واسطه د PD پنینګ راپور ورکړل شوی، په 4H-SiC سبسټریټ کې FPDs د epitaxial پرت له سطحې څخه د 5 μm څخه ډیر فاصله کې موقعیت لري.برسېره پر دې، څرنګه چې په SiC کې د هر فلز د توزیع کثافات خورا کوچنی دی، نو د فلزي ناپاکۍ لپاره دا ستونزمنه ده چې په سبسټریټ کې خپور شي.د فلزاتو د نسبتا لوی اټومي وزن له امله، د فلزونو ایون امپلانټیشن هم ستونزمن دی.په مقابل کې، د هایدروجن په صورت کې، تر ټولو سپک عنصر، آیونونه (پروتونونه) د MeV کلاس سرعت کونکي په کارولو سره د 10 µm څخه ډیر ژور ته په 4H-SiC کې ځای پرځای کیدی شي.له همدې امله ، که د پروټون امپلانټیشن د PD پنینګ اغیزه وکړي ، نو دا په سبسټریټ کې د BPD تکثیر فشارولو لپاره کارول کیدی شي.په هرصورت، د پروټون امپلانټیشن کولی شي 4H-SiC ته زیان ورسوي او پایله یې د وسیلې فعالیت 37,38,39,40 کم کړي.
د پروټون امپلانټیشن له امله د وسیلې تخریب ته د رسیدو لپاره ، د لوړې تودوخې اینیلینګ د زیانونو ترمیم لپاره کارول کیږي ، د annealing میتود په څیر چې معمولا د وسیلې پروسس کولو کې د منلو وړ آئن امپلانټیشن څخه وروسته کارول کیږي 1, 40, 41, 42. که څه هم ثانوي ion mass spectrometry (SIMS) 43 لري. د لوړ تودوخې انیل کولو له امله د هایدروجن خپریدو راپور ورکړی، دا ممکنه ده چې FD ته نږدې د هایدروجن اتومونو کثافت د SIMS په کارولو سره د PR د پنینګ کشف کولو لپاره کافي نه وي.له همدې امله ، پدې څیړنه کې ، موږ د وسیلې جوړونې پروسې دمخه په 4H-SiC ایپیټیکسیل ویفرونو کې پروتونونه ځای په ځای کړل ، پشمول د لوړې تودوخې انیلینګ.موږ د تجربوي وسیلې جوړښتونو په توګه د PiN ډایډونه کارولي او د پروټون امپلانټ شوي 4H-SiC ایپیټیکسیل ویفرونو کې مو جوړ کړي.بیا موږ د پروټون انجیکشن له امله د وسیلې فعالیت تخریب مطالعه کولو لپاره د ولټ امپیر ځانګړتیاوې مشاهده کړې.وروسته بیا، موږ د PiN ډایډ ته د بریښنا ولتاژ پلي کولو وروسته په الکترولومینیسینس (EL) انځورونو کې د 1SSF پراخیدل ولیدل.په نهایت کې ، موږ د 1SSF توسیع فشار باندې د پروټون انجیکشن اغیز تایید کړ.
په انځر.شکل 1 د خونې په تودوخې کې د PiN ډایډونو اوسني – ولتاژ ځانګړتیاوې (CVCs) ښیي چې په سیمو کې د پروټون امپلانټیشن سره او پرته د نبض شوي جریان دمخه.د پروټون انجیکشن سره PiN ډایډونه د پروټون انجیکشن پرته ډایډونو ته ورته د اصلاح کولو ځانګړتیاوې ښیې ، پداسې حال کې چې د IV ځانګړتیاوې د ډایډونو ترمینځ شریک شوي.د انجیکشن شرایطو تر مینځ توپیر څرګندولو لپاره، موږ د ولتاژ فریکونسۍ د 2.5 A/cm2 په مخکني اوسني کثافت (100 mA سره مطابقت لري) د احصایوي پلاټ په توګه پلیټ کړه لکه څنګه چې په 2 شکل کې ښودل شوي. هغه وکر چې د نورمال توزیع لخوا نږدې ښودل شوی هم ښودل شوی. د یوې نقطې کرښې په واسطه.کرښهلکه څنګه چې د منحنی چوټیو څخه لیدل کیدی شي، د 1014 او 1016 cm-2 پروټون دوزونو کې مقاومت یو څه زیاتیږي، پداسې حال کې چې د PiN ډیایډ د 1012 cm-2 پروتون دوز سره نږدې ورته ځانګړتیاوې ښیي لکه د پروټون امپلانټیشن پرته. .موږ د پروټون امپلانټیشن د PiN ډایډونو له جوړیدو وروسته هم ترسره کړ چې د پروټون امپلانټیشن له امله رامینځته شوي زیان له امله یونیفورم الیکټرولومینسینس نه و ښودلی لکه څنګه چې په S1 شکل کې ښودل شوي لکه څنګه چې په تیرو مطالعاتو کې تشریح شوي 37,38,39.له همدې امله، د ال آئنونو د امپلانټیشن وروسته په 1600 ° C کې انیل کول د ال قبول کونکي فعالولو لپاره د وسایلو جوړولو لپاره اړینه پروسه ده، کوم چې کولی شي د پروټون امپلانټیشن له امله رامینځته شوي زیانونه ترمیم کړي، کوم چې CVCs د امپلانټ شوي او غیر امپلانټ شوي پروټون PiN ډایډونو ترمنځ ورته کوي. .په -5 V کې د ریورس اوسني فریکونسۍ هم په شکل S2 کې وړاندې کیږي، د پروټون انجیکشن سره او پرته د ډایډونو ترمنځ کوم مهم توپیر شتون نلري.
د خونې په حرارت کې د انجکشن شوي پروټونونو سره او پرته د PiN ډایډونو د ولټ امپیر ځانګړتیاوې.افسانه د پروټون دوز په ګوته کوي.
د ولتاژ فریکونسۍ په مستقیم اوسني 2.5 A/cm2 کې د PiN ډایډونو لپاره د انجیکشن شوي او غیر انجکشن شوي پروټونونو سره.نقطه کرښه د نورمال توزیع سره مطابقت لري.
په انځر.3 د ولتاژ وروسته د 25 A/cm2 اوسني کثافت سره د PiN ډایډ یو EL عکس ښیي.د نبض شوي اوسني بار پلي کولو دمخه، د ډایډډ تیاره سیمې نه لیدل شوي، لکه څنګه چې په 3. C2 شکل کې ښودل شوي.په هرصورت، لکه څنګه چې په انځور کې ښودل شوي.3a، د پروټون امپلانټیشن پرته په PiN ډایډ کې، د بریښنا ولتاژ پلي کولو وروسته د رڼا څنډو سره ډیری تیاره پټې سیمې لیدل شوي.دا ډول راډ په شکل تیاره سیمې د EL په عکسونو کې د 1SSF لپاره لیدل کیږي چې د BPD څخه په 28,29 سبسټریټ کې پراخیږي.پرځای یې، په PiN ډایډونو کې د امپلان شوي پروټونونو سره ځینې پراخ شوي سټیکینګ نیمګړتیاوې لیدل شوي، لکه څنګه چې په انځور کې ښودل شوي.د ایکس رې توپوګرافي په کارولو سره ، موږ د PRs شتون تایید کړ چې د پروټون انجیکشن پرته د PiN ډایډډ کې د تماسونو په اوږدو کې د BPD څخه سبسټریټ ته حرکت کولی شي (4 شکل: دا عکس د پورتنۍ الیکټروډ لرې کولو پرته) عکس اخیستل شوی ، PR د الیکٹروډونو لاندې نه لیدل کیږي) له همدې امله، د EL عکس کې تیاره ساحه په سبسټریټ کې د غزیدلي 1SSF BPD سره مطابقت لري. د نورو بار شوي PiN ډیایډونو EL عکسونه په 1 او 2 شکل کې ښودل شوي. ویډیوګانې S3-S6 سره او پرته له غزیدلي. تیاره سیمې (د وخت توپیر لرونکي EL عکسونه د PiN ډایډونو پرته د پروټون انجیکشن پرته او په 1014 cm-2 کې نصب شوي) هم په اضافي معلوماتو کې ښودل شوي.
د PiN ډایډونو EL عکسونه په 25 A/cm2 کې د 2 ساعتونو بریښنایی فشار وروسته (a) پرته له پروټون امپلانټیشن او د (b) 1012 cm-2 ، (c) 1014 cm-2 او (d) 1016 cm-2 امپلانټ دوزونو سره پروټون
موږ د پراخ شوي 1SSF کثافت د هر حالت لپاره په دریو PiN ډایډونو کې د روښانه څنډو سره تیاره ساحې محاسبه کولو سره محاسبه کړې، لکه څنګه چې په 5 شکل کې ښودل شوي. د پراخ شوي 1SSF کثافت د پروټون دوز په زیاتوالي سره کمیږي، او حتی د 1012 cm-2 په دوز کې، د پراخ شوي 1SSF کثافت د غیر نصب شوي PiN ډیایډ په پرتله د پام وړ ټیټ دی.
د SF PiN ډایډونو زیاتوالی د پروټون امپلانټیشن سره او پرته د نبض شوي جریان سره بار کولو وروسته (په هر حالت کې درې بار شوي ډیایډونه شامل دي).
د کیریر د ژوند موده لنډول د توسعې فشار هم اغیزه کوي، او د پروټون انجیکشن د کیریر ژوند 32,36 کموي.موږ د 1014 cm-2 انجکشن شوي پروټونونو سره د 60 µm ضخامت په epitaxial طبقه کې د کیریر ژوند موده لیدلې ده.د لومړني کیریر ژوند څخه، که څه هم امپلانټ ارزښت ~ 10٪ ته راټیټوي، وروسته بیا انیل کول دا بیرته ~ 50٪ ته رسوي، لکه څنګه چې په انځور S7 کې ښودل شوي.له همدې امله، د کیریر ژوند موده، د پروټون امپلانټیشن له امله کم شوی، د لوړ تودوخې انیلینګ لخوا بیرته راستانه کیږي.که څه هم د کیریر په ژوند کې 50٪ کمښت د سټیکینګ نیمګړتیاوو د خپریدو مخه نیسي، د I–V ځانګړتیاوې، چې په عمومي ډول د کیریر ژوند پورې اړه لري، یوازې د انجیکشن شوي او غیر نصب شوي ډایډونو ترمنځ لږ توپیر ښیې.له همدې امله، موږ باور لرو چې د PD لنگر کول د 1SSF پراختیا په مخنیوي کې رول لوبوي.
که څه هم SIMS په 1600 ° C کې د انیل کولو وروسته هایدروجن ندی موندلی، لکه څنګه چې په تیرو څیړنو کې راپور شوي، موږ د 1SSF توسعې په فشار کې د پروټون امپلانټیشن اغیز لیدلی، لکه څنګه چې په 1 او 4. 3، 4 شکل کې ښودل شوي. نو موږ باور لرو چې PD د هایدروجن اتومونو لخوا لنگر شوی چې د SIMS (2 × 1016 cm-3) د کشف حد څخه کم کثافت لري یا د امپلانټیشن لخوا رامینځته شوي نقطې نیمګړتیاوې.دا باید په پام کې ونیول شي چې موږ د اوسني بار زیاتوالي وروسته د 1SSF اوږدوالي له امله په دولتي مقاومت کې زیاتوالی ندی تایید کړی.دا کیدای شي زموږ د پروسې په کارولو سره د نامناسب اومیک اړیکو له امله وي، چې په نږدې راتلونکي کې به له منځه یوړل شي.
په پایله کې، موږ د وسیلې جوړولو دمخه د پروټون امپلانټیشن په کارولو سره په 4H-SiC PiN ډایډونو کې د BPD 1SSF ته غزولو لپاره د قهوه کولو میتود رامینځته کړی.د پروټون امپلانټیشن په جریان کې د I–V ځانګړتیا خرابیدل مهم ندي ، په ځانګړي توګه د 1012 cm–2 د پروټون دوز کې ، مګر د 1SSF توسعې فشار فشار مهم دی.که څه هم پدې څیړنه کې موږ د پروټون امپلانټیشن سره 10 µm ضخامت PiN ډایډونه د 10 µm ژوروالي ته جوړ کړل، دا لاهم ممکنه ده چې د امپلانټیشن شرایط نور هم ښه کړئ او د نورو ډولونو 4H-SiC وسیلو جوړولو لپاره یې پلي کړئ.د پروټون امپلانټیشن په جریان کې د وسیلې جوړولو لپاره اضافي لګښتونه باید په پام کې ونیول شي ، مګر دا به د المونیم آئن امپلانټیشن لپاره ورته وي ، کوم چې د 4H-SiC بریښنا وسیلو لپاره اصلي جوړونې پروسه ده.پدې توګه ، د وسیلې پروسس کولو دمخه د پروټون امپلانټیشن د تخریب پرته د 4H-SiC دوه قطبي بریښنا وسیلو جوړولو لپاره احتمالي میتود دی.
یو 4 انچه n-type 4H-SiC ویفر د 10 µm د epitaxial طبقې ضخامت سره او د 1 × 1016 cm–3 د ډونر ډوپینګ غلظت د نمونې په توګه کارول شوی و.د وسیلې پروسس کولو دمخه، H+ آیونونه د خونې په حرارت کې د 0.95 MeV سرعت انرژي سره د پلیټ سطح ته په نورمال زاویه کې شاوخوا 10 μm ژوروالي سره پلي شوي.د پروټون امپلانټیشن په جریان کې، په پلیټ کې ماسک کارول شوی و، او پلیټ د 1012، 1014، یا 1016 cm-2 د پروټون دوز پرته او پرته برخې درلودې.بیا، د 1020 او 1017 سانتي مترو د پروټون دوزونو سره ال آیونونه په ټول ویفر کې د سطحې څخه د 0-0.2 µm او 0.2-0.5 µm ژوروالي ته ځای په ځای شوي، بیا وروسته په 1600 ° C کې انیل کولو سره د کاربن کیپ جوړ کړي. د ap پرت جوړ کړئ.- ډول.وروسته، د شاتنۍ خوا Ni تماس د سبسټریټ اړخ ته جمع شو، پداسې حال کې چې د 2.0 mm × 2.0 mm د کمب په شکل Ti/Al مخکني اړخ اړیکه د فوتو لیتوګرافي او د پوستکي پروسې په واسطه د epitaxial طبقې اړخ کې زیرمه شوې.په نهایت کې ، د تماس انیل کول د 700 ° C تودوخې کې ترسره کیږي.د ویفر په چپس کې پرې کولو وروسته، موږ د فشار ځانګړتیا او غوښتنلیک ترسره کړ.
د جوړ شوي PiN ډایډونو I–V ځانګړتیاوې د HP4155B سیمیکمډکټر پیرامیټر شنونکي په کارولو سره لیدل شوي.د برقی فشار په توګه، د 212.5 A/cm2 د 10 ملی ثانوی نبض شوی جریان د 2 ساعتونو لپاره د 10 نبض / ثانیو په فریکونسۍ کې معرفي شو.کله چې موږ ټیټ اوسني کثافت یا فریکونسۍ غوره کړه، موږ د پروټون انجیکشن پرته حتی په PiN ډایډ کې د 1SSF توسیع ونه لیدل.د پلي شوي برقی ولتاژ په جریان کې، د PiN ډیوډ تودوخه شاوخوا 70 °C پرته له قصدي تودوخې څخه ده، لکه څنګه چې په S8 شکل کې ښودل شوي.د بریښنایی فشار څخه دمخه او وروسته د بریښنایی فشار عکسونه د 25 A/cm2 اوسني کثافت کې ترلاسه شوي.د سنکروټرون انعکاس څراغونو پیښې د ایکس رې توپوګرافي د آیچي سنکروټرون تابکاری مرکز کې د مونوکروماتیک ایکس رې بیم (λ = 0.15 nm) په کارولو سره ، په BL8S2 کې ag ویکتور -1-128 یا 11-28 دی (د جزیاتو لپاره ریفری 44 وګورئ) .).
د ولتاژ فریکونسۍ په مخکینۍ اوسني کثافت کې 2.5 A/cm2 په انځر کې د 0.5 V وقفې سره استخراج کیږي.2 د PiN diode د هر حالت د CVC مطابق.د سټریس ویو د اوسط ارزښت او د فشار د معیاري انحراف σ څخه، موږ د لاندې معادلو په کارولو سره په 2 شکل کې د یوې نقطې کرښې په شکل کې د نورمال توزیع وکر پلټ کوو:
ورنر، MR او Fahrner، د موادو، مایکرو سینسرونو، سیسټمونو او وسایلو په اړه د WR بیاکتنه د لوړې تودوخې او سخت چاپیریال غوښتنلیکونو لپاره. ورنر، MR او Fahrner، د موادو، مایکرو سینسرونو، سیسټمونو او وسایلو په اړه د WR بیاکتنه د لوړې تودوخې او سخت چاپیریال غوښتنلیکونو لپاره.ورنر، MR او فارنر، د موادو، مایکرو سینسرونو، سیسټمونو او وسایلو WR کتنه په لوړه تودوخه او سخت چاپیریال کې د غوښتنلیکونو لپاره. Werner, MR & Fahrner, WR 对用于高温和恶劣环境应用的材料、微传感器、系统和设备的评论. Werner، MR & Fahrner، د موادو، مایکرو سینسرونو، سیسټمونو او وسایلو بیاکتنه د لوړې تودوخې او منفي چاپیریال غوښتنلیکونو لپاره.ورنر، MR او فارنر، د موادو، مایکرو سینسرونو، سیسټمونو او وسایلو WR کتنه په لوړه تودوخه او سختو شرایطو کې د غوښتنلیکونو لپاره.IEEE ټرانس.صنعتي برقیات.48، 249-257 (2001).
Kimoto, T. & Cooper, JA د سیلیکون کاربایډ ټیکنالوژۍ اساسات د سیلیکون کاربایډ ټیکنالوژۍ اساسات: وده، ځانګړتیا، وسایل او غوښتنلیکونه حجم. Kimoto, T. & Cooper, JA د سیلیکون کاربایډ ټیکنالوژۍ اساسات د سیلیکون کاربایډ ټیکنالوژۍ اساسات: وده، ځانګړتیا، وسایل او غوښتنلیکونه حجم.Kimoto, T. and Cooper, JA د سیلیکون کاربایډ ټیکنالوژۍ اساسات د سیلیکون کاربایډ ټیکنالوژۍ اساسات: وده، ځانګړتیاوې، وسایل او غوښتنلیکونه حجم. Kimoto, T. & Cooper, JA 碳化硅技术基础碳化硅技术基础：增长、表征、设备和应用卷. Kimoto، T. & Cooper، JA کاربن سیلیکون ټیکنالوژي اساس کاربن سیلیکون ټیکنالوژي اساس: وده، توضیحات، تجهیزات او د غوښتنلیک حجم.Kimoto, T. and Cooper, J. د سیلیکون کاربایډ ټیکنالوژۍ اساسات د سیلیکون کاربایډ ټیکنالوژۍ اساسات: وده، ځانګړتیاوې، تجهیزات او غوښتنلیکونه حجم.252 (Wiley Singapore Pte Ltd، 2014).
Veliadis, V. د SiC لویه پیمانه سوداګریز کول: د وضعیت حالت او خنډونه چې له منځه وړل کیږي.الما ماټرساینسفورم 1062، 125-130 (2022).
Broughton, J., Smet, V., Tummala, RR & Joshi, YK د کرشن موخو لپاره د اتومات بریښنا بریښنایی توکو لپاره د تودوخې بسته بندۍ ټیکنالوژیو بیاکتنه. Broughton, J., Smet, V., Tummala, RR & Joshi, YK د کرشن موخو لپاره د اتومات بریښنا بریښنایی توکو لپاره د تودوخې بسته بندۍ ټیکنالوژیو بیاکتنه.بروټون، جې، سمیټ، وی، توملا، آر آر او جوشي، YK د ټراکشن موخو لپاره د اتوماتیک بریښنا بریښنایی توکو لپاره د تودوخې بسته بندۍ ټیکنالوژیو عمومي کتنه. Broughton, J., Smet, V., Tummala, RR & Joshi, YK 用于牵引目的汽车电力电子热封装技术的回顾. Broughton, J., Smet, V., Tummala, RR & Joshi, YKBroughton, J., Smet, V., Tummala, RR او Joshi, YK د ترکشن موخو لپاره د اتوماتیک بریښنا بریښنایی توکو لپاره د حرارتي بسته بندۍ ټیکنالوژۍ عمومي کتنه.J. الکترون.بسته.ټرانسASME 140، 1-11 (2018).
Sato, K., Kato, H. & Fukushima, T. د راتلونکي نسل شینکانسن تیز رفتار ریل ګاډو لپاره د SiC پلي شوي ټراکشن سیسټم پراختیا. Sato, K., Kato, H. & Fukushima, T. د راتلونکي نسل شینکانسن تیز رفتار ریل ګاډو لپاره د SiC پلي شوي ټراکشن سیسټم پراختیا.Sato K.، Kato H. او Fukushima T. د راتلونکي نسل د تیز رفتار شینکانسن ریل ګاډو لپاره د پلي شوي SiC ټراکشن سیسټم پراختیا.Sato K.، Kato H. او Fukushima T. د راتلونکي نسل د لوړ سرعت شینکانسن ټرینونو لپاره د SiC غوښتنلیکونو لپاره د ټراکشن سیسټم پراختیا.ضمیمه IEEJ J. Ind. 9, 453–459 (2020).
سینزاکي، جې، هایشي، ایس، یونیزوا، Y. او اوکومورا، H. د خورا معتبر SiC بریښنا وسیلو درک کولو ننګونې: د SiC ویفرونو اوسني وضعیت او مسلو څخه. سینزاکي، جې، هایشي، ایس، یونیزوا، Y. او اوکومورا، H. د خورا معتبر SiC بریښنا وسیلو درک کولو ننګونې: د SiC ویفرونو اوسني وضعیت او مسلو څخه.سینزاکي، جې، هایشي، ایس، یونیزوا، وائی او اوکومورا، ایچ. د خورا معتبر SiC بریښنا وسیلو پلي کولو کې ستونزې: د اوسني حالت څخه پیل او د ویفر SiC ستونزه. Senzaki, J., Hayashi, S., Yonezawa, Y. & Okumura, H. 实现高可靠性SiC 功率器件的挑战：从SiC 晶圆的现犮钥钥钢 Senzaki, J. Hayashi, S., Yonezawa, Y. & Okumura, H. د SiC بریښنا وسیلو کې د لوړ اعتبار ترلاسه کولو ننګونه: د SiC 晶圆的电视和问题设计.سینزاکي J، Hayashi S، Yonezawa Y. او Okumura H. د سیلیکون کاربایډ پراساس د لوړ اعتبار لرونکي بریښنا وسیلو په پراختیا کې ننګونې: د سیلیکون کاربایډ ویفرونو پورې اړوند وضعیت او ستونزو بیاکتنه.د اعتبار فزیک (IRPS) په اړه د 2018 IEEE نړیوال سمپوزیم کې.(Senzaki، J. et al. eds.) 3B.3-1-3B.3-6 (IEEE، 2018).
Kim, D. & Sung, W. د 1.2kV 4H-SiC MOSFET لپاره د شارټ سرکیټ خرابوالی ښه شوی چې د ژور پی څاه په کارولو سره د چینلینګ امپلانټیشن لخوا پلي شوی. Kim, D. & Sung, W. د 1.2kV 4H-SiC MOSFET لپاره د شارټ سرکیټ خرابوالی ښه شوی چې د ژور پی څاه په کارولو سره د چینلینګ امپلانټیشن لخوا پلي شوی.Kim, D. and Sung, V. د 1.2 kV 4H-SiC MOSFET لپاره د شارټ سرکټ معافیت د چینل امپلانټیشن لخوا پلي شوي ژور P څاه په کارولو سره ښه شوی. Kim, D. & Sung, W. 使用通过沟道注入实现的深P 阱提高了1.2kV 4H-SiC MOSFET 的短路耐用性. Kim, D. & Sung, W. P 阱提高了 1.2kV 4H-SiC MOSFETKim, D. and Sung, V. د چینل امپلانټیشن په واسطه د ژورو P-څاګانو په کارولو سره د 1.2 kV 4H-SiC MOSFETs لنډ سرکټ زغم ښه شوی.IEEE بریښنایی وسایل لیټ.۴۲، ۱۸۲۲–۱۸۲۵ (۲۰۲۱).
Skowronski M. et al.په مخکینۍ طرفداره 4H-SiC pn ډایډونو کې د نیمګړتیاوو د بیا یوځای کیدو پرمختللی حرکت.J. غوښتنلیک.فزیک92، 4699-4704 (2002).
ها، ایس، میزکووسکي، پی.، سکاورونسکي، ایم او رولینډ، د 4H سیلیکون کاربایډ اپیټیکسي کې د LB بې ځایه کولو تبادله. ها، ایس، میزکووسکي، پی.، سکاورونسکي، ایم او رولینډ، د 4H سیلیکون کاربایډ اپیټیکسي کې د LB بې ځایه کولو تبادله.Ha S.، Meszkowski P.، Skowronski M. او Rowland LB د 4H سیلیکون کاربایډ اپیټیکسي په جریان کې د بې ځایه کیدو بدلون. Ha, S. Mieszkowski, P., Skowronski, M. & Rowland, LB 4H 碳化硅外延中的位错转换. ها، ایس، میزکووسکي، پی.، سکاورونسکي، ایم او رولینډ، LB 4H ها، ایس، میزکووسکي، پی.، سکاورونسکي، ایم او رولینډ، LBپه سیلیکون کاربایډ اپیټیکسي کې د بې ځایه کیدو لیږد 4H.J. کریسټالوده 244، 257-266 (2002).
Skowronski, M. & Ha, S. د هیکساگونل سیلیکون کاربایډ پر بنسټ د دوه قطبي وسایلو تخریب. Skowronski, M. & Ha, S. د هیکساگونل سیلیکون کاربایډ پر بنسټ د دوه قطبي وسایلو تخریب.Skowronski M. and Ha S. د سیلیکون کاربایډ پر بنسټ د هیکساګونل دوه قطبي وسیلو تخریب. Skowronski, M. & Ha, S. 六方碳化硅基双极器件的降解. Skowronski M. & Ha S.Skowronski M. and Ha S. د سیلیکون کاربایډ پر بنسټ د هیکساګونل دوه قطبي وسیلو تخریب.J. غوښتنلیک.فزیک 99، 011101 (2006).
اګروال، الف، فاطمه، ایچ، هاني، ایس او ریو، ایس-ایچ. اګروال، الف، فاطمه، ایچ، هاني، ایس او ریو، ایس-ایچ.اګروال الف، فاطمه ایچ، هیني ایس او ریو ایس ایچ. اګروال، الف، فاطمه، ایچ، هاني، ایس او ریو، ایس-ایچ. اګروال، الف، فاطمه، ایچ، هاني، ایس او ریو، ایس-ایچ.اګروال الف، فاطمه ایچ، هیني ایس او ریو ایس ایچ.د لوړ ولتاژ SiC بریښنا MOSFETs لپاره د تخریب نوی میکانیزم.IEEE بریښنایی وسایل لیټ.۲۸-۵۸۷-۵۸۹ (۲۰۰۷).
Caldwell, JD, Stahlbush, RE, Ancona, MG, Glembocki, OJ & Hobart, KD په 4H-SiC کې د بیا یوځای کیدو هڅول شوي سټیکینګ غلطی حرکت لپاره د چلولو ځواک باندې. Caldwell, JD, Stahlbush, RE, Ancona, MG, Glembocki, OJ & Hobart, KD په 4H-SiC کې د بیا یوځای کیدو هڅول شوي سټیکینګ غلط حرکت لپاره د چلولو ځواک باندې.Caldwell, JD, Stalbush, RE, Ancona, MG, Glemboki, OJ, and Hobart, KD په 4H-SiC کې د بیا یوځای کیدو هڅول شوي سټیکینګ غلطی حرکت چلولو ځواک باندې. Caldwell, JD, Stahlbush, RE, Ancona, MG, Glembocki, OJ & Hobart, KD 关于4H-SiC 中复合引起的层错运动的驱动力. Caldwell, JD, Stahlbush, RE, Ancona, MG, Glembocki, OJ & Hobart, KDCaldwell, JD, Stalbush, RE, Ancona, MG, Glemboki, OJ, او Hobart, KD، په 4H-SiC کې د بیا یوځای کیدو هڅول شوي سټیکینګ غلطی حرکت چلولو ځواک باندې.J. غوښتنلیک.فزیک108، 044503 (2010).
Iijima, A. & Kimoto, T. د 4H-SiC کرسټالونو کې د واحد شاکلي سټیکینګ غلطی جوړښت لپاره د بریښنایی انرژي ماډل. Iijima, A. & Kimoto, T. د 4H-SiC کرسټالونو کې د واحد شاکلي سټیکینګ غلطی جوړښت لپاره د بریښنایی انرژي ماډل.Iijima, A. and Kimoto, T. د 4H-SiC کریسټالونو کې د شاکلي بسته کولو واحد نیمګړتیاو رامینځته کولو الیکترون انرژي ماډل. Iijima, A. & Kimoto, T. 4H-SiC 晶体中单Shockley 堆垛层错形成的电子能量模型. Iijima, A. & Kimoto, T. د 4H-SiC کرسټال کې د واحد شاکلي سټیکینګ غلطی جوړښت د بریښنایی انرژي ماډل.Iijima, A. او Kimoto, T. د 4H-SiC کریسټالونو کې د واحد عیب شاکلي بسته کولو د جوړولو لپاره د الیکترون انرژي ماډل.J. غوښتنلیک.فزیک 126، 105703 (2019).
Iijima, A. & Kimoto, T. په 4H-SiC PiN ډایډونو کې د واحد شاکلي سټیکینګ غلطیو پراخیدو/تکرار لپاره د جدي حالت اټکل. Iijima, A. & Kimoto, T. په 4H-SiC PiN ډایډونو کې د واحد شاکلي سټیکینګ غلطیو پراخیدو/تکرار لپاره د جدي حالت اټکل.Iijima, A. او Kimoto, T. په 4H-SiC PiN-diodes کې د واحد شاکلي پیکینګ نیمګړتیاو پراخولو/کمپریشن لپاره د جدي حالت اټکل. Iijima, A. & Kimoto, T. 估计4H-SiC PiN 二极管中单个Shockley 堆垛层错膨胀/收缩的临界条件. Iijima, A. & Kimoto, T. په 4H-SiC PiN ډایډونو کې د واحد شاکلي سټکینګ پرت توسع / انقباض شرایطو اټکل.Iijima, A. او Kimoto, T. په 4H-SiC PiN-diodes کې د واحد عیب بسته کولو شاکلي د پراخیدو/کمپریشن لپاره د جدي شرایطو اټکل.غوښتنلیک فزیک رایټ.۱۱۶، ۰۹۲۱۰۵ (۲۰۲۰).
منن، Y.، شیمادا، K.، اسدا، K. او اوتاني، N. د غیر متوازن شرایطو لاندې په 4H-SiC کرسټال کې د واحد شاکلي سټیکینګ غلطی رامینځته کولو لپاره د کوانټم څاه عمل ماډل. منن، Y.، شیمادا، K.، اسدا، K. او اوتاني، N. د غیر متوازن شرایطو لاندې په 4H-SiC کرسټال کې د واحد شاکلي سټیکینګ غلطی رامینځته کولو لپاره د کوانټم څاه عمل ماډل.منن Y.، شیمادا K.، اسدا K.، او Otani N. د غیر متوازن شرایطو لاندې په 4H-SiC کرسټال کې د واحد شاکلي سټکینګ غلطی رامینځته کولو لپاره د کوانټم څاه ماډل.منن Y.، شیمادا K.، اسدا K. او Otani N. د غیر متوازن شرایطو لاندې په 4H-SiC کرسټالونو کې د واحد شاکلي سټکینګ غلطیتونو رامینځته کولو لپاره د کوانټم ښه تعامل ماډل.J. غوښتنلیک.فزیک125، 085705 (2019).
ګالیکاس، الف، لینروس، جې او پیروز، P. د بیا یوځای کیدو هڅول شوي سټیکینګ نیمګړتیاوې: په هیکسګونال SiC کې د عمومي میکانیزم لپاره شواهد. ګالیکاس، الف، لینروس، جې او پیروز، P. د بیا یوځای کیدو هڅول شوي سټیکینګ نیمګړتیاوې: په هیکسګونال SiC کې د عمومي میکانیزم لپاره شواهد.ګلیکاس، الف، لینروس، جې او پیروز، پی. د بیا یوځای کیدو هڅول شوي بسته بندۍ نیمګړتیاوې: په هکسګونال SiC کې د یو عام میکانیزم لپاره شواهد. Galeckas, A. Linnros, J. & Pirouz, P. 复合诱导的堆垛层错：六方SiC 中一般机制的证据. Galeckas, A., Linnros, J. & Pirouz, P. د جامع انډکشن سټیکینګ پرت عمومي میکانیزم لپاره شواهد: 六方SiC.ګلیکاس، الف، لینروس، جې او پیروز، پی. د بیا یوځای کیدو هڅول شوي بسته بندۍ نیمګړتیاوې: په هکسګونال SiC کې د یو عام میکانیزم لپاره شواهد.فزیک پادری رایټ.96، 025502 (2006).
Ishikawa, Y., Sudo, M., Yao, Y.-Z., Sugawara, Y. & Kato, M. په 4H-SiC (11 2 ¯0) کې د الیکټران له امله رامینځته شوي اپیټیکسیل پرت کې د واحد شاکلي سټکینګ غلطی پراخول د بیم شعاع.Ishikawa , Y. , M. Sudo , Y.-Z بیم شعاع.Ishikawa، Y.، Sudo M.، Y.-Z ارواپوهنه.بکس، یو.، ایم.Судо, Y.-Z Chem., J. Chem., 123, 225101 (2018).
Kato, M., Katahira, S., Ichikawa, Y., Harada, S. & Kimoto, T. د واحد شاکلي سټکینګ نیمګړتیاو او په 4H-SiC کې په جزوي بې ځایه کیدو کې د کیریر بیا ترکیب مشاهده. Kato, M., Katahira, S., Ichikawa, Y., Harada, S. & Kimoto, T. د واحد شاکلي سټکینګ نیمګړتیاو او په 4H-SiC کې په جزوي بې ځایه کیدو کې د کیریر بیا ترکیب مشاهده.Kato M.، Katahira S.، Itikawa Y.، Harada S. او Kimoto T. په 4H-SiC کې د واحد شاکلي پیکینګ نیمګړتیاو او جزوي بې ځایه کیدو کې د کیریر بیا یوځای کیدو مشاهده. Kato, M., Katahira, S., Ichikawa, Y. Harada, S. & Kimoto, T. 单Shockley 堆垛层错和4H-SiC 部分位错中载流子复合观。 Kato, M., Katahira, S., Ichikawa, Y. Harada, S. & Kimoto, T. 单Shockley stacking stacking 和4H-SiC جزوی 位错中载流子去生的可以.Kato M.، Katahira S.، Itikawa Y.، Harada S. او Kimoto T. په 4H-SiC کې د واحد شاکلي پیکینګ نیمګړتیاو او جزوي بې ځایه کیدو کې د کیریر بیا یوځای کیدو مشاهده.J. غوښتنلیک.فزیک 124، 095702 (2018).
Kimoto, T. & Watanabe, H. د لوړ ولتاژ بریښنا وسیلو لپاره د SiC ټیکنالوژۍ کې د انجینرۍ نیمګړتیا. Kimoto, T. & Watanabe, H. د لوړ ولتاژ بریښنا وسیلو لپاره د SiC ټیکنالوژۍ کې د انجینرۍ نیمګړتیا.Kimoto, T. and Watanabe, H. د لوړ ولتاژ بریښنا وسیلو لپاره د SiC ټیکنالوژۍ کې د نیمګړتیاوو پراختیا. Kimoto, T. & Watanabe, H. 用于高压功率器件的SiC 技术中的缺陷工程. Kimoto, T. & Watanabe, H. د لوړ ولتاژ بریښنا وسیلو لپاره د SiC ټیکنالوژۍ کې د انجینرۍ نیمګړتیا.Kimoto, T. and Watanabe, H. د لوړ ولتاژ بریښنا وسیلو لپاره د SiC ټیکنالوژۍ کې د نیمګړتیاوو پراختیا.د غوښتنلیک فزیک ایکسپریس 13، 120101 (2020).
Zhang، Z. & Sudarshan، TS Basal الوتکه د سیلیکون کاربایډ د بې ځایه کیدو څخه پاک epitaxy. Zhang، Z. & Sudarshan، TS Basal الوتکه د سیلیکون کاربایډ د بې ځایه کیدو څخه پاک epitaxy.Zhang Z. او Sudarshan TS په بیسال الوتکه کې د سیلیکون کاربایډ د بې ځایه کیدو څخه پاک epitaxy. جانګ، زیډ او سودرشن، TS 碳化硅基面无位错外延. جانګ، زی او سودرشن، TSZhang Z. او Sudarshan TS د سیلیکون کاربایډ بیسل الوتکو د بې ځایه کیدو څخه پاک اپیټیکسي.بیانفزیکرایټ.87، 151913 (2005).
Zhang, Z., Moulton, E. & Sudarshan, TS میکانیزم چې په SiC پتلي فلمونو کې د epitaxy په واسطه په یو ایچ شوي سبسټریټ کې د بیسال الوتکې د تخریب له منځه وړل. Zhang, Z., Moulton, E. & Sudarshan, TS میکانیزم چې په SiC پتلي فلمونو کې د epitaxy په واسطه په یو ایچ شوي سبسټریټ کې د بیسال الوتکې د تخریب له منځه وړل.Zhang Z.، Moulton E. او Sudarshan TS میکانیزم د سی سی پتلی فلمونو کې د بیس الوتکې د بې ځایه کیدو له منځه وړلو میکانیزم د epitaxy په واسطه په ایچ شوي سبسټریټ کې. Zhang, Z., Moulton, E. & Sudarshan, TS 通过在蚀刻衬底上外延消除SiC 薄膜中基面位错的机制. Zhang, Z., Moulton, E. & Sudarshan, TS د سبسټریټ د نقاشۍ په واسطه د SiC پتلی فلم د له منځه وړلو میکانیزم.Zhang Z.، Moulton E. او Sudarshan TS میکانیزم د سی سی پتلی فلمونو کې د بیس الوتکې د بې ځایه کیدو له مینځه وړلو میکانیزم د epitaxy په واسطه په ایچ شوي سبسټراټونو کې.غوښتنلیک فزیک رایټ.۸۹، ۰۸۱۹۱۰ (۲۰۰۶).
Shtalbush RE et al.د ودې خنډ د 4H-SiC epitaxy په جریان کې د بیسال الوتکې بې ځایه کیدو کې کمښت لامل کیږي.بیانفزیکرایټ.94، 041916 (2009).
Zhang, X. & Tsuchida, H. د 4H-SiC ایپی لیرونو کې د لوړ تودوخې اینیل کولو په واسطه د بیسال الوتکې بې ځایه کیدو ته د تارینګ څنډه تخریب کول. Zhang, X. & Tsuchida, H. د 4H-SiC ایپی لیرونو کې د لوړ تودوخې اینیل کولو په واسطه د بیسال الوتکې بې ځایه کیدو ته د تارینګ څنډه تخریب کول.Zhang, X. and Tsuchida, H. د 4H-SiC epitaxial پرتونو کې د لوړ تودوخې انیل کولو په واسطه د بیسال الوتکې د بې ځایه کیدو بدلول. ژانګ، ایکس او سوچیدا، ایچ. 通过高温退火将4H-SiC 外延层中的基面位错转化为螺纹刃位错. ژانګ، ایکس او سوچیدا، ایچ. 通过高温退火将4H-SiCZhang, X. او Tsuchida, H. د 4H-SiC epitaxial پرتونو کې د لوړې تودوخې انیل کولو په واسطه د بیس الوتکې بې ځایه کیدنه د فلیمینټ څنډې بې ځایه کیدو ته.J. غوښتنلیک.فزیک۱۱۱، ۱۲۳۵۱۲ (۲۰۱۲).
سندره، H. او سودرشن، د TS Basal الوتکې د 4° بند محور 4H–SiC د اپیټاکسیل وده کې د اپیلایر/سبسټریټ انٹرفیس ته نږدې د TS Basal الوتکې بې ځایه کول. سندره، H. او سودرشن، د TS Basal الوتکې د 4° بند محور 4H–SiC د اپیټاکسیل وده کې د اپیلایر/سبسټریټ انٹرفیس ته نږدې د TS Basal الوتکې بې ځایه کول.سندره، H. او سودرشن، TS د 4H-SiC د محور اپیټیکسیل ودې په جریان کې د اپیټیکسیل پرت/سبسټریټ انٹرفیس ته نږدې د بیسال الوتکې بې ځایه کیدو بدلون. سندره، H. & Sudarshan, TS 在4° 离轴4H-SiC 外延生长中外延层/衬底界面附近的基底平面位错转换. سندره، H. او سودرشن، TS 在4° 离轴4H-SiC سندره، H. او سودرشن، TSد 4° محور څخه بهر د 4H-SiC د epitaxial ودې په جریان کې د epitaxial پرت/substrate سرحد ته نږدې د سبسټریټ پلانر بې ځایه کیدو لیږد.J. کریسټالوده 371، 94-101 (2013).
Konishi, K. et al.په لوړ جریان کې، په 4H-SiC اپیټاکسیل پرتونو کې د بیسال الوتکې ډیسکولوشن سټیکینګ غلطۍ تکثیر د فلیمینټ څنډه بې ځایه کیدو باندې بدلیږي.J. غوښتنلیک.فزیک114، 014504 (2013).
Konishi, K. et al.د دوه قطبي غیر تخریب کیدونکي SiC MOSFETs لپاره د اپیټاکسیل پرتونه ډیزاین کړئ په عملیاتي ایکس رې ټپوګرافیک تحلیل کې د پراخه سټکینګ غلطی نیوکلیشن سایټونو کشف کولو سره.AIP پرمختللی 12، 035310 (2022).
Lin, S. et al.د 4H-SiC پن ډایډونو د اوسني تخریب په جریان کې د واحد شاکلي ډوله سټیکینګ غلطی په تبلیغ باندې د بیسال الوتکې د بې ځایه کیدو جوړښت اغیزه.جاپان.J. غوښتنلیک.فزیک57، 04FR07 (2018).
Tahara، T.، et al.د نایټروجن بډایه 4H-SiC ایپیلیرونو کې د لنډ اقلیت وړونکي ژوند موده په PiN ډایډونو کې د سټکینګ نیمګړتیاو د مخنیوي لپاره کارول کیږي.J. غوښتنلیک.فزیک120، 115101 (2016).
Tahara، T. et al.په 4H-SiC PiN ډایډونو کې د واحد شاکلي سټیکینګ غلط تبلیغاتو انجیکشن کیریر غلظت انحصار.J. غوښتنلیک.فزیک 123، 025707 (2018).
Mae, S., Tawara, T., Tsuchida, H. & Kato, M. مایکروسکوپیک FCA سیسټم په SiC کې د ژور حل شوي کیریر ژوند وخت اندازه کولو لپاره. Mae, S., Tawara, T., Tsuchida, H. & Kato, M. مایکروسکوپیک FCA سیسټم په SiC کې د ژور حل شوي کیریر ژوند وخت اندازه کولو لپاره.Mei, S., Tawara, T., Tsuchida, H. او Kato, M. FCA مایکروسکوپیک سیسټم په سیلیکون کاربایډ کې د ژور حل شوي کیریر ژوند وخت اندازه کولو لپاره. Mae, S. Tawara, T., Tsuchida, H. & Kato, M. 用于SiC 中深度分辨载流子寿命测量的显微FCA 系统. Mae, S. Tawara, T., Tsuchida, H. & Kato, M. د SiC منځنی ژوروالی لپارهMei S., Tawara T., Tsuchida H. او Kato M. Micro-FCA سیسټم په سیلیکون کاربایډ کې د ژور حل شوي کیریر ژوند وخت اندازه کولو لپاره.د الما ماټر ساینس فورم 924، 269-272 (2018).
Hirayama, T. et al.په موټی 4H-SiC epitaxial پرتونو کې د کیریر ژوند دورې ژور ویش په غیر تخریبي ډول د وړیا کیریر جذب او کراس شوي ر lightا د وخت ریزولوشن په کارولو سره اندازه شوی.ساینس ته لاړشئ.متره۹۱، ۱۲۳۹۰۲ (۲۰۲۰).
د پوسټ وخت: نومبر-06-2022