Благодарим вас за посещение Nature.com.Версия браузера, которую вы используете, имеет ограниченную поддержку CSS.Для оптимальной работы мы рекомендуем вам использовать обновленный браузер (или отключить режим совместимости в Internet Explorer).Тем временем, чтобы обеспечить постоянную поддержку, мы будем отображать сайт без стилей и JavaScript.
4H-SiC коммерциализируется как материал для силовых полупроводниковых приборов.Однако долговременная надежность устройств 4H-SiC является препятствием для их широкого применения, а наиболее важной проблемой надежности устройств 4H-SiC является биполярная деградация.Эта деградация вызвана распространением единичного дефекта упаковки Шокли (1SSF) базисных плоских дислокаций в кристаллах 4H-SiC.Здесь мы предлагаем метод подавления расширения 1SSF путем имплантации протонов на эпитаксиальные пластины 4H-SiC.ПиН-диоды, изготовленные на пластинах с имплантацией протонов, показали те же вольт-амперные характеристики, что и диоды без имплантации протонов.Напротив, расширение 1SSF эффективно подавляется в PiN-диоде с имплантацией протонов.Таким образом, имплантация протонов в эпитаксиальные пластины 4H-SiC является эффективным методом подавления биполярной деградации силовых полупроводниковых приборов 4H-SiC при сохранении работоспособности устройства.Этот результат способствует разработке высоконадежных устройств на основе 4H-SiC.
Карбид кремния (SiC) широко известен как полупроводниковый материал для мощных высокочастотных полупроводниковых устройств, которые могут работать в суровых условиях1.Существует множество политипов SiC, среди которых 4H-SiC обладает превосходными физическими свойствами полупроводниковых устройств, такими как высокая подвижность электронов и сильное электрическое поле пробоя2.Пластины 4H-SiC диаметром 6 дюймов в настоящее время продаются и используются для массового производства силовых полупроводниковых приборов3.Тяговые системы для электромобилей и поездов были изготовлены с использованием силовых полупроводниковых приборов 4H-SiC4,5.Однако устройства 4H-SiC по-прежнему страдают от проблем с долговременной надежностью, таких как пробой диэлектрика или надежность при коротком замыкании,6,7 из которых одной из наиболее важных проблем надежности является биполярная деградация2,8,9,10,11.Эта биполярная деградация была обнаружена более 20 лет назад и уже давно является проблемой при производстве устройств на основе карбида кремния.
Биполярная деградация вызвана одиночным дефектом стека Шокли (1SSF) в кристаллах 4H-SiC с дислокациями базисной плоскости (BPD), распространяющимися за счет рекомбинационного усиленного скольжения дислокаций (REDG)12,13,14,15,16,17,18,19.Следовательно, если расширение BPD подавляется до 1SSF, силовые устройства 4H-SiC могут быть изготовлены без биполярного ухудшения.Сообщалось о нескольких методах подавления распространения BPD, таких как преобразование BPD в дислокацию края нити (TED) 20,21,22,23,24.В новейших эпитаксиальных пластинах SiC BPD в основном присутствует в подложке, а не в эпитаксиальном слое из-за превращения BPD в TED на начальной стадии эпитаксиального роста.Следовательно, остающейся проблемой биполярной деградации является распределение BPD в субстрате 25,26,27.Введение «композитного армирующего слоя» между дрейфовым слоем и подложкой было предложено как эффективный метод подавления расширения BPD в подложке28, 29, 30, 31. Этот слой увеличивает вероятность рекомбинации электронно-дырочных пар в эпитаксиальный слой и подложка SiC.Уменьшение количества электронно-дырочных пар снижает движущую силу REDG к BPD в подложке, поэтому армирующий слой композита может подавлять биполярную деградацию.Следует отметить, что внедрение слоя влечет за собой дополнительные затраты при производстве пластин, а без внедрения слоя трудно уменьшить количество электронно-дырочных пар, контролируя только контроль времени жизни носителей.Таким образом, по-прежнему существует острая необходимость в разработке других методов подавления для достижения лучшего баланса между стоимостью производства устройств и доходностью.
Поскольку расширение BPD до 1SSF требует перемещения частичных дислокаций (PD), фиксация PD является многообещающим подходом к ингибированию биполярной деградации.Хотя сообщалось о закреплении ФД примесями металлов, ФПД в подложках 4H-SiC расположены на расстоянии более 5 мкм от поверхности эпитаксиального слоя.Кроме того, поскольку коэффициент диффузии любого металла в SiC очень мал, примесям металлов трудно диффундировать в подложку34.Из-за относительно большой атомной массы металлов ионная имплантация металлов также затруднена.Напротив, в случае водорода, самого легкого элемента, ионы (протоны) можно имплантировать в 4H-SiC на глубину более 10 мкм с помощью ускорителя МэВ-класса.Следовательно, если имплантация протона влияет на пиннинг ПД, то ее можно использовать для подавления распространения ПРД в субстрате.Однако имплантация протонов может повредить 4H-SiC и привести к снижению производительности устройства37,38,39,40.
Чтобы преодолеть деградацию устройства из-за имплантации протонов, для устранения повреждений используется высокотемпературный отжиг, аналогичный методу отжига, обычно используемому после имплантации ионов акцептора при обработке устройств1, 40, 41, 42. Хотя масс-спектрометрия вторичных ионов (ВИМС) 43 Согласно сообщениям о диффузии водорода вследствие высокотемпературного отжига, возможно, что только плотности атомов водорода вблизи ФД недостаточно для обнаружения закрепления ПР с помощью ВИМС.Поэтому в этом исследовании мы имплантировали протоны в эпитаксиальные пластины 4H-SiC перед процессом изготовления устройства, включая высокотемпературный отжиг.В качестве экспериментальных приборных структур мы использовали PiN-диоды и изготавливали их на имплантированных протонами эпитаксиальных пластинах 4H-SiC.Затем мы наблюдали вольт-амперные характеристики, чтобы изучить ухудшение производительности устройства из-за инжекции протонов.Впоследствии мы наблюдали расширение 1SSF на изображениях электролюминесценции (EL) после подачи электрического напряжения на PiN-диод.Наконец, мы подтвердили влияние инъекции протонов на подавление расширения 1SSF.
На рис.На рис. 1 представлены вольт-амперные характеристики (ВАХ) PiN-диодов при комнатной температуре в областях с имплантацией протонов и без нее перед импульсным током.PiN-диоды с инжекцией протонов демонстрируют характеристики выпрямления, аналогичные диодам без инжекции протонов, хотя ВАХ-характеристики являются общими для всех диодов.Чтобы указать разницу между условиями инжекции, мы построили график частоты напряжения при плотности прямого тока 2,5 А/см2 (что соответствует 100 мА) в виде статистического графика, как показано на рисунке 2. Также представлена кривая, аппроксимированная нормальным распределением. пунктирной линией.линия.Как видно из пиков кривых, сопротивление включения незначительно увеличивается при дозах протонов 1014 и 1016 см-2, тогда как ПиН-диод с дозой протонов 1012 см-2 показывает практически те же характеристики, что и без имплантации протонов. .Мы также выполнили протонную имплантацию после изготовления PiN-диодов, которые не проявляли однородной электролюминесценции из-за повреждений, вызванных имплантацией протонов, как показано на рисунке S1, как описано в предыдущих исследованиях37,38,39.Таким образом, отжиг при 1600 °C после имплантации ионов Al является необходимым процессом для изготовления устройств активации акцептора Al, способных устранить повреждения, вызванные имплантацией протона, что делает ВАХ одинаковыми для имплантированных и неимплантированных протонных PiN-диодов. .Частота обратного тока при -5 В также представлена на рисунке S2, существенной разницы между диодами с инжекцией протонов и без нее нет.
Вольт-амперные характеристики ПиН-диодов с инжектированными протонами и без них при комнатной температуре.В легенде указана доза протонов.
Частота напряжения на постоянном токе 2,5 А/см2 для ПиН-диодов с инжектированными и неинжектированными протонами.Пунктирная линия соответствует нормальному распределению.
На рис.3 показано ЭЛ-изображение PiN-диода с плотностью тока 25 А/см2 после напряжения.До подачи импульсной токовой нагрузки темные области диода не наблюдались, как показано на рисунке 3. С2.Однако, как показано на рис.3а, в PiN-диоде без имплантации протонов после подачи электрического напряжения наблюдалось несколько темных полосатых областей со светлыми краями.Такие темные области в форме палочек наблюдаются на электролюминесцентных изображениях для 1SSF, простирающихся от BPD в субстрате28,29.Вместо этого в PiN-диодах с имплантированными протонами наблюдались некоторые протяженные дефекты упаковки, как показано на рис. 3б–г.Методом рентгеновской топографии мы подтвердили наличие ПР, способных перемещаться от БПД к подложке на периферии контактов в ПиН-диоде без инжекции протонов (рис. 4: это изображение без снятия верхнего электрода (на фото, ПР) под электродами не видно).Поэтому темная область на изображении EL соответствует расширенному БФД 1SSF в подложке.Изображения EL других нагруженных PiN-диодов показаны на рисунках 1 и 2. Видео S3-S6 с расширенным и без расширенного темные области (изменяющиеся во времени электролюминесцентные изображения PiN-диодов без инжекции протонов и имплантированных при 1014 см-2) также показаны в дополнительной информации.
ЭЛ-изображения PiN-диодов при токе 25 А/см2 после 2-часовой электрической нагрузки (а) без имплантации протонов и с имплантированными дозами 1012 см-2 (б), 1014 см-2 (в) и 1016 см-2 (г) протоны.
Мы рассчитали плотность расширенного 1SSF, рассчитав темные области со светлыми краями в трех PiN-диодах для каждого состояния, как показано на рисунке 5. Плотность расширенного 1SSF уменьшается с увеличением дозы протонов и даже при дозе 1012 см-2, плотность расширенного 1SSF значительно ниже, чем в неимплантированном PiN-диоде.
Увеличение плотности СФ-ПиН-диодов с имплантацией протонов и без нее после нагрузки импульсным током (в каждом состоянии по три нагруженных диода).
Сокращение времени жизни носителей также влияет на подавление расширения, а инжекция протонов уменьшает время жизни носителей32,36.Мы наблюдали времена жизни носителей заряда в эпитаксиальном слое толщиной 60 мкм с инжектированными протонами 1014 см-2.Несмотря на то, что имплантат снижает это значение до ~ 10% от начального срока службы носителя, последующий отжиг восстанавливает его до ~ 50%, как показано на рис. S7.Поэтому время жизни носителей, уменьшенное за счет имплантации протонов, восстанавливается высокотемпературным отжигом.Хотя сокращение срока службы носителей на 50 % также подавляет распространение дефектов упаковки, ВАХ, которые обычно зависят от срока службы носителей, демонстрируют лишь незначительные различия между инжекторными и неимплантированными диодами.Следовательно, мы полагаем, что закрепление PD играет роль в ингибировании экспансии 1SSF.
Хотя SIMS не обнаружил водород после отжига при 1600°C, как сообщалось в предыдущих исследованиях, мы наблюдали влияние имплантации протона на подавление расширения 1SSF, как показано на рисунках 1 и 4. 3, 4. Поэтому мы полагаем, что ФД закрепляется атомами водорода с плотностью ниже предела обнаружения ВИМС (2 × 1016 см-3) или точечными дефектами, индуцированными имплантацией.Следует отметить, что нами не подтверждено увеличение сопротивления в открытом состоянии за счет удлинения 1SSF после импульсной токовой нагрузки.Это может быть связано с несовершенством омических контактов, выполненных по нашей технологии, которые будут устранены в ближайшем будущем.
В заключение мы разработали метод гашения для расширения BPD до 1SSF в 4H-SiC PiN-диодах с использованием протонной имплантации перед изготовлением устройства.Ухудшение ВАХ при имплантации протонов незначительно, особенно при дозе протонов 1012 см–2, но эффект подавления расширения 1SSF значителен.Хотя в данной работе мы изготовили PiN-диоды толщиной 10 мкм с имплантацией протонов на глубину 10 мкм, все же есть возможность дальнейшей оптимизации условий имплантации и применения их для изготовления других типов устройств на 4H-SiC.Следует учитывать дополнительные затраты на изготовление устройств во время протонной имплантации, но они будут аналогичны затратам на имплантацию ионов алюминия, которая является основным процессом изготовления силовых устройств 4H-SiC.Таким образом, имплантация протонов перед обработкой устройства является потенциальным методом изготовления биполярных силовых устройств 4H-SiC без дегенерации.
В качестве образца использовалась 4-дюймовая пластина 4H-SiC n-типа с толщиной эпитаксиального слоя 10 мкм и концентрацией донорного легирования 1 · 1016 см–3.Перед обработкой устройства ионы H+ были имплантированы в пластину с энергией ускорения 0,95 МэВ при комнатной температуре на глубину около 10 мкм под нормальным углом к поверхности пластины.При имплантации протонов использовалась маска на пластине, причем пластина имела участки без и с дозой протонов 1012, 1014 или 1016 см-2.Затем ионы Al с дозами протонов 1020 и 1017 см–3 были имплантированы по всей пластине на глубину 0–0,2 мкм и 0,2–0,5 мкм от поверхности с последующим отжигом при 1600°С для формирования углеродной шапки, сформировать ap слой.-тип.Впоследствии на стороне подложки был нанесен тыльный Ni-контакт, а на стороне эпитаксиального слоя был нанесен гребнеобразный фронтальный контакт Ti/Al размером 2,0 мм × 2,0 мм, сформированный фотолитографией и процессом отслаивания.Наконец, контактный отжиг проводится при температуре 700 °С.После разрезания пластины на чипсы мы провели характеристику и применение напряжений.
ВАХ изготовленных PiN-диодов исследовались с помощью анализатора полупроводниковых параметров HP4155B.В качестве электрического воздействия вводился 10-миллисекундный импульсный ток силой 212,5 А/см2 в течение 2 часов с частотой 10 имп/сек.Когда мы выбрали более низкую плотность тока или частоту, мы не наблюдали расширения 1SSF даже в PiN-диоде без инжекции протонов.Во время подачи электрического напряжения температура PiN-диода составляет около 70°C без преднамеренного нагрева, как показано на рисунке S8.Электролюминесцентные изображения были получены до и после электрического воздействия при плотности тока 25 А/см2.Топография рентгеновского излучения со скользящим падением синхротронного отражения с использованием монохроматического рентгеновского луча (λ = 0,15 нм) в Центре синхротронного излучения Айти, вектор ag в BL8S2 составляет -1-128 или 11-28 (подробности см. в ссылке 44). .).
Частота напряжения при плотности прямого тока 2,5 А/см2 выделена с интервалом 0,5 В на рис.2 в соответствии с ВАХ каждого состояния PiN-диода.По среднему значению напряжения Vave и стандартному отклонению напряжения σ мы строим кривую нормального распределения в виде пунктирной линии на рисунке 2, используя следующее уравнение:
Вернер, М.Р. и Фарнер, В.Р. Обзор материалов, микросенсоров, систем и устройств для применения в условиях высоких температур и суровых условий. Вернер, М.Р. и Фарнер, В.Р. Обзор материалов, микросенсоров, систем и устройств для применения в условиях высоких температур и суровых условий.Вернер М.Р. и Фарнер В.Р. Обзор материалов, микросенсоров, систем и устройств для применения в условиях высоких температур и суровых условий. Вернер, М.Р. и Фарнер, В.Р. Вернер, М.Р. и Фарнер, В.Р. Обзор материалов, микросенсоров, систем и устройств для применения при высоких температурах и в неблагоприятных условиях окружающей среды.Вернер М.Р. и Фарнер В.Р. Обзор материалов, микросенсоров, систем и устройств для применения при высоких температурах и суровых условиях.IEEE Транс.Промышленная электроника.48, 249–257 (2001).
Кимото, Т. и Купер, Дж.А. Основы технологии карбида кремния Основы технологии карбида кремния: рост, характеристика, устройства и приложения Vol. Кимото, Т. и Купер, Дж.А. Основы технологии карбида кремния Основы технологии карбида кремния: рост, характеристика, устройства и приложения Vol.Кимото Т. и Купер Дж. А. Основы технологии карбида кремния Основы технологии карбида кремния: рост, характеристики, устройства и приложения Vol. Кимото, Т. и Купер, Дж.А. Кимото, Т. и Купер, Дж. А. Основа кремниевой технологии Carbon™. База кремниевой технологии Carbon: рост, описание, оборудование и объем применения.Кимото Т. и Купер Дж. Основы технологии карбида кремния. Основы технологии карбида кремния: рост, характеристики, оборудование и применение Vol.252 (Wiley Singapore Pte Ltd, 2014 г.).
Велиадис, В. Крупномасштабная коммерциализация SiC: статус-кво и препятствия, которые необходимо преодолеть.альма-матер.наука.Форум 1062, 125–130 (2022 г.).
Бротон Дж., Смет В., Туммала Р.Р. и Джоши Ю.К. Обзор технологий термоупаковки силовой автомобильной электроники для тяговых целей. Бротон Дж., Смет В., Туммала Р.Р. и Джоши Ю.К. Обзор технологий термоупаковки силовой автомобильной электроники для тяговых целей.Бротон Дж., Смет В., Туммала Р.Р. и Джоши Ю.К. Обзор технологий термоупаковки автомобильной силовой электроники для тяговых целей. Бротон Дж., Смет В., Туммала Р.Р. и Джоши Ю.К. Бротон Дж., Смет В., Туммала Р.Р. и Джоши Ю.К.Бротон Дж., Смет В., Туммала Р.Р. и Джоши Ю.К. Обзор технологии термоупаковки силовой автомобильной электроники для тяговых целей.Дж. Электрон.Упаковка.транс.АСМЭ 140, 1-11 (2018).
Сато К., Като Х. и Фукусима Т. Разработка прикладной тяговой системы SiC для высокоскоростных поездов Синкансэн нового поколения. Сато К., Като Х. и Фукусима Т. Разработка прикладной тяговой системы SiC для высокоскоростных поездов Синкансэн нового поколения.Сато К., Като Х. и Фукусима Т. Разработка прикладной тяговой системы SiC для высокоскоростных поездов Синкансэн нового поколения.Сато К., Като Х. и Фукусима Т. Разработка тяговой системы для применения SiC в высокоскоростных поездах Синкансэн нового поколения.Приложение IEEJ J. Ind. 9, 453–459 (2020).
Сензаки Дж., Хаяси С., Ёнезава Ю. и Окумура Х. Проблемы реализации высоконадежных силовых устройств SiC: из текущего состояния и проблем кремниевых пластин. Сензаки Дж., Хаяси С., Ёнезава Ю. и Окумура Х. Проблемы реализации высоконадежных силовых устройств SiC: из текущего состояния и проблем кремниевых пластин.Сензаки Дж., Хаяси С., Ёнезава Ю. и Окумура Х. Проблемы реализации высоконадежных силовых устройств SiC: начиная с текущего состояния и проблемы пластин SiC. Сензаки Дж., Хаяси С., Ёнезава Ю. и Окумура Х. 实现高可靠性SiC и SiC 晶圆的现状和问题来看. Сензаки Дж., Хаяси С., Ёнезава Ю. и Окумура Х. Проблема достижения высокой надежности силовых устройств на основе SiC: от SiC 晶圆的电视和问题设计.Сензаки Дж., Хаяси С., Йонезава Ю. и Окумура Х. Проблемы разработки высоконадежных силовых устройств на основе карбида кремния: обзор состояния и проблем, связанных с пластинами карбида кремния.На Международном симпозиуме IEEE по физике надежности (IRPS) 2018 года.(Сензаки Дж. и др., ред.) 3B.3-1-3B.3-6 (IEEE, 2018).
Ким, Д. и Сунг, В. Улучшенная устойчивость к короткому замыканию для 4H-SiC MOSFET 1,2 кВ с использованием глубокой P-ямы, реализованной путем имплантации каналов. Ким, Д. и Сунг, В. Улучшенная устойчивость к короткому замыканию для 4H-SiC MOSFET 1,2 кВ с использованием глубокой P-ямы, реализованной путем имплантации каналов.Ким Д. и Сунг В. Улучшение устойчивости к короткому замыканию для МОП-транзистора 4H-SiC на напряжение 1,2 кВ с использованием глубокой P-ямы, реализованной путем имплантации каналов. Ким, Д. и Сунг, В. Ким, Д. и Сунг, В.П. 4H-SiC MOSFET, 1,2 кВКим Д. и Сунг В. Улучшение устойчивости к короткому замыканию 4H-SiC MOSFET 1,2 кВ с использованием глубоких P-ямок путем имплантации каналов.IEEE Electronic Devices Lett.42, 1822–1825 (2021).
Сковронский М. и др.Рекомбинационное движение дефектов в прямосмещенных pn-диодах 4H-SiC.Дж. Приложение.физика.92, 4699–4704 (2002).
Ха, С., Мешковски, П., Сковронски, М. и Роуленд, Л.Б. Преобразование дислокаций при эпитаксии карбида кремния 4H. Ха, С., Мешковски, П., Сковронски, М. и Роуленд, Л.Б. Преобразование дислокаций при эпитаксии карбида кремния 4H.Ха С., Мешковски П., Сковронски М. и Роуланд Л.Б. Трансформация дислокаций во время эпитаксии карбида кремния 4H. Ха, С., Мешковски, П., Сковронски, М. и Роуленд, Л.Б. 4H. Ха, С., Мешковски, П., Сковронски, М. и Роуленд, Л.Б. 4H Ха, С., Мешковски, П., Сковронски, М. и Роуленд, Л.Б.Дислокационный переход 4H в эпитаксии карбида кремния.Дж. Кристал.Рост 244, 257–266 (2002).
Сковронски М. и Ха С. Деградация биполярных устройств на основе гексагонального карбида кремния. Сковронски М. и Ха С. Деградация биполярных устройств на основе гексагонального карбида кремния.Сковронски М. и Ха С. Деградация гексагональных биполярных устройств на основе карбида кремния. Сковронски, М. и Ха, С. Сковронски М. и Ха С.Сковронски М. и Ха С. Деградация гексагональных биполярных устройств на основе карбида кремния.Дж. Приложение.физика 99, 011101 (2006).
Агарвал А., Фатима Х., Хейни С. и Рю С.-Х. Агарвал А., Фатима Х., Хейни С. и Рю С.-Х.Агарвал А., Фатима Х., Хейни С. и Рю С.-Х. Агарвал А., Фатима Х., Хейни С. и Рю С.-Х. Агарвал А., Фатима Х., Хейни С. и Рю С.-Х.Агарвал А., Фатима Х., Хейни С. и Рю С.-Х.Новый механизм деградации высоковольтных силовых SiC-MOSFET.IEEE Electronic Devices Lett.28, 587–589 (2007).
Колдуэлл Дж.Д., Сталбуш Р.Э., Анкона М.Г., Глембоцки О.Дж. и Хобарт К.Д. О движущей силе движения дефектов упаковки, вызванного рекомбинацией, в 4H–SiC. Колдуэлл Дж.Д., Сталбуш Р.Э., Анкона М.Г., Глембоцки О.Дж. и Хобарт К.Д. О движущей силе движения дефектов упаковки, вызванного рекомбинацией, в 4H-SiC.Колдуэлл Дж.Д., Сталбуш Р.Э., Анкона М.Г., Глембоки О.Дж. и Хобарт К.Д. О движущей силе движения дефектов упаковки, вызванного рекомбинацией, в 4H-SiC. Колдуэлл, Дж.Д., Сталбуш, Р.Э., Анкона, М.Г., Глембоцки, О.Дж. и Хобарт, К.Д. Колдуэлл, Дж.Д., Сталбуш, Р.Э., Анкона, М.Г., Глембоцки, О.Дж. и Хобарт, К.Д.Колдуэлл Дж.Д., Сталбуш Р.Э., Анкона М.Г., Глембоки О.Дж. и Хобарт К.Д. О движущей силе движения дефектов упаковки, вызванного рекомбинацией, в 4H-SiC.Дж. Приложение.физика.108, 044503 (2010).
Иидзима А. и Кимото Т. Электронно-энергетическая модель образования одиночного дефекта упаковки Шокли в кристаллах 4H-SiC. Иидзима А. и Кимото Т. Электронно-энергетическая модель образования одиночного дефекта упаковки Шокли в кристаллах 4H-SiC.Иидзима А. и Кимото Т. Электронно-энергетическая модель образования одиночных дефектов упаковки Шокли в кристаллах 4H-SiC. Иидзима, А. и Кимото, Т. 4H-SiC, Shockley 堆垛层错形成的电子能量模型. Иидзима А. и Кимото Т. Электронно-энергетическая модель образования одиночного дефекта упаковки Шокли в кристалле 4H-SiC.Иидзима А. и Кимото Т. Электронно-энергетическая модель формирования однодефектной упаковки Шокли в кристаллах 4H-SiC.Дж. Приложение.физика 126, 105703 (2019).
Иидзима А. и Кимото Т. Оценка критических условий расширения/сжатия одиночных дефектов упаковки Шокли в 4H-SiC PiN-диодах. Иидзима А. и Кимото Т. Оценка критических условий расширения/сжатия одиночных дефектов упаковки Шокли в 4H-SiC PiN-диодах.Иидзима А. и Кимото Т. Оценка критического состояния расширения/сжатия одиночных дефектов упаковки Шокли в 4H-SiC PiN-диодах. Иидзима, А. и Кимото, Т. 估计4H-SiC PiN 二极管中单个Shockley 堆垛层错膨胀/收缩的临界条件. Иидзима А. и Кимото Т. Оценка условий расширения/сжатия одиночного слоя упаковки Шокли в 4H-SiC PiN-диодах.Иидзима А. и Кимото Т. Оценка критических условий расширения/сжатия упаковки одиночных дефектов Шокли в 4H-SiC PiN-диодах.прикладная физика Райта.116, 092105 (2020).
Маннен Ю., Шимада К., Асада К. и Отани Н. Модель действия квантовой ямы для образования одиночного дефекта упаковки Шокли в кристалле 4H-SiC в неравновесных условиях. Маннен Ю., Шимада К., Асада К. и Отани Н. Модель действия квантовой ямы для образования одиночного дефекта упаковки Шокли в кристалле 4H-SiC в неравновесных условиях.Маннен Ю., Шимада К., Асада К. и Отани Н. Модель квантовой ямы образования одиночного дефекта упаковки Шокли в кристалле 4H-SiC в неравновесных условиях.Маннен Й., Шимада К., Асада К. и Отани Н. Модель взаимодействия квантовых ям для образования одиночных дефектов упаковки Шокли в кристаллах 4H-SiC в неравновесных условиях.Дж. Приложение.физика.125, 085705 (2019).
Галецкас А., Линнрос Дж. и Пируз П. Дефекты упаковки, вызванные рекомбинацией: доказательства общего механизма в гексагональном SiC. Галецкас А., Линнрос Дж. и Пируз П. Дефекты упаковки, вызванные рекомбинацией: доказательства общего механизма в гексагональном SiC.Галецкас А., Линнрос Дж. и Пируз П. Дефекты упаковки, вызванные рекомбинацией: свидетельства общего механизма в гексагональном SiC. Галецкас А., Линнрос Дж. и Пируз П. Галецкас А., Линрос Дж. и Пируз П. Доказательства общего механизма формирования композитного индукционного слоя: SiC.Галецкас А., Линнрос Дж. и Пируз П. Дефекты упаковки, вызванные рекомбинацией: свидетельства общего механизма в гексагональном SiC.физика Пастор Райт.96, 025502 (2006).
Исикава Ю., Судо М., Яо Ю.-З., Сугавара Ю. и Като М. Расширение одиночного дефекта упаковки Шокли в эпитаксиальном слое 4H-SiC (11 2 ¯0), вызванное электронами лучевое облучение.Исикава, Ю., Судо М., Лучевое облучение Ю.-З.Исикава Ю., Судо М., Ю.-З. Психология.Бокс, Ю., М.Судо, Y.-Z Chem., J. Chem., 123, 225101 (2018).
Като М., Катахира С., Итикава Й., Харада С. и Кимото Т. Наблюдение рекомбинации носителей заряда в одиночных дефектах упаковки Шокли и при частичных дислокациях в 4H-SiC. Като М., Катахира С., Итикава Й., Харада С. и Кимото Т. Наблюдение рекомбинации носителей заряда в одиночных дефектах упаковки Шокли и при частичных дислокациях в 4H-SiC.Като М., Катахира С., Итикава Й., Харада С. и Кимото Т. Наблюдение рекомбинации носителей заряда в одиночных дефектах упаковки Шокли и частичных дислокациях в 4H-SiC. Като М., Катахира С., Итикава Ю., Харада С. и Кимото Т. 单Shockley 堆垛层错和4H-SiC 部分位错中载流子复合的观察. Като М., Катахира С., Итикава Ю., Харада С. и Кимото Т. «Стекирование Шокли и частичное стекирование 4H-SiC».Като М., Катахира С., Итикава Й., Харада С. и Кимото Т. Наблюдение рекомбинации носителей заряда в одиночных дефектах упаковки Шокли и частичных дислокациях в 4H-SiC.Дж. Приложение.физика 124, 095702 (2018).
Кимото Т. и Ватанабе Х. Разработка дефектов в технологии SiC для высоковольтных силовых устройств. Кимото Т. и Ватанабе Х. Разработка дефектов в технологии SiC для высоковольтных силовых устройств.Кимото Т. и Ватанабэ Х. Развитие дефектов в технологии SiC для высоковольтных силовых устройств. Кимото Т. и Ватанабэ Х. 用于高压功率器件的SiC 技术中的缺陷工程. Кимото Т. и Ватанабе Х. Разработка дефектов в технологии SiC для высоковольтных силовых устройств.Кимото Т. и Ватанабэ Х. Развитие дефектов в технологии SiC для высоковольтных силовых устройств.прикладная физика Экспресс 13, 120101 (2020).
Чжан З. и Сударшан Т.С. Бездислокационная эпитаксия карбида кремния в базальной плоскости. Чжан З. и Сударшан Т.С. Бездислокационная эпитаксия карбида кремния в базальной плоскости.Чжан З., Сударшан Т.С. Бездислокационная эпитаксия карбида кремния в базисной плоскости. Чжан З. и Сударшан Т.С. 碳化硅基面无位错外延. Чжан З. и Сударшан Т.С.Чжан З., Сударшан Т.С. Бездислокационная эпитаксия базисных плоскостей карбида кремния.заявление.физика.Райт.87, 151913 (2005).
Чжан З., Моултон Э. и Сударшан Т.С. Механизм устранения дислокаций базисной плоскости в тонких пленках SiC путем эпитаксии на протравленной подложке. Чжан З., Моултон Э. и Сударшан Т.С. Механизм устранения дислокаций базисной плоскости в тонких пленках SiC путем эпитаксии на протравленной подложке.Чжан З., Моултон Э. и Сударшан Т.С. Механизм устранения дислокаций базовой плоскости в тонких пленках SiC путем эпитаксии на протравленной подложке. Чжан З., Моултон Э. и Сударшан Т.С. Чжан З., Моултон Э. и Сударшан Т.С. Механизм удаления тонкой пленки SiC путем травления подложки.Чжан З., Моултон Э. и Сударшан Т.С. Механизм устранения дислокаций базовой плоскости в тонких пленках SiC путем эпитаксии на протравленных подложках.прикладная физика Райта.89, 081910 (2006).
Шталбуш Р.Э. и др.Прерывание роста приводит к уменьшению дислокаций в базисной плоскости во время эпитаксии 4H-SiC.заявление.физика.Райт.94, 041916 (2009).
Чжан Х. и Цучида Х. Преобразование базисных плоских дислокаций в пронизывающие краевые дислокации в эпитаксиальных слоях 4H-SiC путем высокотемпературного отжига. Чжан Х. и Цучида Х. Преобразование базисных плоских дислокаций в пронизывающие краевые дислокации в эпитаксиальных слоях 4H-SiC путем высокотемпературного отжига.Чжан К. и Цучида Х. Преобразование базисных плоских дислокаций в пронизывающие краевые дислокации в эпитаксиальных слоях 4H-SiC путем высокотемпературного отжига. Чжан X. и Цучида Х. 通过高温退火将4H-SiC 外延层中的基面位错转化为螺纹刃位错). Чжан X. и Цучида Х. 通过高温退火将4H-SiCЧжан К. и Цучида Х. Преобразование дислокаций базовой плоскости в краевые дислокации нитей в эпитаксиальных слоях 4H-SiC путем высокотемпературного отжига.Дж. Приложение.физика.111, 123512 (2012).
Сонг, Х. и Сударшан, Т.С. Конверсия дислокаций в базальной плоскости вблизи границы раздела эпитаксиальный слой/подложка при эпитаксиальном росте 4H–SiC под углом 4° к оси. Сонг, Х. и Сударшан, Т.С. Конверсия дислокаций в базальной плоскости вблизи границы раздела эпитаксиальный слой/подложка при эпитаксиальном росте 4H–SiC под углом 4° к оси.Сонг, Х. и Сударшан, Т.С. Трансформация дислокаций базисной плоскости вблизи границы раздела эпитаксиальный слой/подложка во время внеосевого эпитаксиального роста 4H–SiC. Сонг, Х. и Сударшан, Т.С. Сонг, Х. и Сударшан, TS 在4° 离轴4H-SiC Сонг, Х. и Сударшан, Т.С.Плоский дислокационный переход подложки вблизи границы эпитаксиальный слой/подложка во время эпитаксиального роста 4H-SiC вне оси 4°.Дж. Кристал.Рост 371, 94–101 (2013).
Кониси, К. и др.При сильном токе распространение базисной плоскости дислокаций дефекта упаковки в эпитаксиальных слоях 4H-SiC трансформируется в краевые дислокации нитей.Дж. Приложение.физика.114, 014504 (2013).
Кониси, К. и др.Создавайте эпитаксиальные слои для биполярных неразлагаемых SiC-MOSFET-транзисторов, обнаруживая обширные места зарождения дефектов упаковки с помощью оперативного рентгеновского топографического анализа.АИП Advanced 12, 035310 (2022).
Лин, С. и др.Влияние дислокационной структуры базисной плоскости на распространение одиночного дефекта упаковки типа Шокли при затухании прямого тока штыревых диодов 4H-SiC.Япония.Дж. Приложение.физика.57, 04ФР07 (2018).
Тахара Т. и др.Короткое время жизни неосновных носителей в богатых азотом эпитаксиальных слоях 4H-SiC используется для подавления дефектов упаковки в PiN-диодах.Дж. Приложение.физика.120, 115101 (2016).
Тахара Т. и др.Зависимость распространения одиночного дефекта упаковки Шокли от концентрации инжектированных носителей в 4H-SiC PiN-диодах.Дж. Приложение.Физика 123, 025707 (2018).
Мэй С., Тавара Т., Цучида Х. и Като М. Микроскопическая система FCA для измерения времени жизни носителей с разрешением по глубине в SiC. Мэй С., Тавара Т., Цучида Х. и Като М. Микроскопическая система FCA для измерения времени жизни носителей с разрешением по глубине в SiC.Мэй С., Тавара Т., Цучида Х. и Като М. Микроскопическая система FCA для измерения времени жизни носителей с разрешением по глубине в карбиде кремния. Мэй, С., Тавара, Т., Цучида, Х. и Като, М. «SiC 中深度分辨载流子寿命测量的显微FCA». Мэй, С., Тавара, Т., Цучида, Х. и Като, М. Для системы FCA средней глубины SiC.Мэй С., Тавара Т., Цучида Х. и Като М. Система Micro-FCA для измерения времени жизни носителей с разрешением по глубине в карбиде кремния.alma mater science Forum 924, 269–272 (2018).
Хираяма Т. и др.Распределение времен жизни носителей по глубине в толстых эпитаксиальных слоях 4H-SiC измерялось неразрушающим методом с использованием временного разрешения поглощения свободных носителей и скрещенного света.Переключитесь на науку.метр.91, 123902 (2020).
Время публикации: 6 ноября 2022 г.