Děkujeme, že jste navštívili Nature.com.Verze prohlížeče, kterou používáte, má omezenou podporu CSS.Chcete-li dosáhnout nejlepšího výsledku, doporučujeme použít aktualizovaný prohlížeč (nebo vypnout režim kompatibility v aplikaci Internet Explorer).Mezitím, abychom zajistili nepřetržitou podporu, vykreslíme web bez stylů a JavaScriptu.
4H-SiC byl komercializován jako materiál pro výkonová polovodičová zařízení.Avšak dlouhodobá spolehlivost zařízení 4H-SiC je překážkou jejich širokého uplatnění a nejdůležitějším problémem spolehlivosti zařízení 4H-SiC je bipolární degradace.Tato degradace je způsobena šířením dislokací bazální roviny v krystalech 4H-SiC jednou Shockleyho stohovací poruchou (1SSF).Zde navrhujeme metodu pro potlačení expanze 1SSF implantací protonů na 4H-SiC epitaxní destičky.PiN diody vyrobené na waferech s protonovou implantací vykazovaly stejné charakteristiky proudového napětí jako diody bez protonové implantace.Naproti tomu expanze 1SSF je účinně potlačena v protonově implantované PiN diodě.Implantace protonů do 4H-SiC epitaxních destiček je tedy účinnou metodou pro potlačení bipolární degradace výkonových polovodičových zařízení 4H-SiC při zachování výkonu zařízení.Tento výsledek přispívá k vývoji vysoce spolehlivých 4H-SiC zařízení.
Karbid křemíku (SiC) je široce uznáván jako polovodičový materiál pro vysoce výkonná, vysokofrekvenční polovodičová zařízení, která mohou pracovat v náročných prostředích1.Existuje mnoho polytypů SiC, z nichž 4H-SiC má vynikající fyzikální vlastnosti polovodičových součástek, jako je vysoká mobilita elektronů a silné průrazné elektrické pole2.4H-SiC destičky o průměru 6 palců jsou v současné době komerčně dostupné a používají se pro hromadnou výrobu výkonových polovodičových součástek3.Trakční systémy pro elektrická vozidla a vlaky byly vyrobeny pomocí výkonových polovodičových zařízení 4H-SiC4,5.Zařízení 4H-SiC však stále trpí dlouhodobými problémy se spolehlivostí, jako je dielektrický průraz nebo spolehlivost při zkratu,6,7 z nichž jedním z nejdůležitějších problémů spolehlivosti je bipolární degradace2,8,9,10,11.Tato bipolární degradace byla objevena před více než 20 lety a byla dlouho problémem při výrobě SiC zařízení.
Bipolární degradace je způsobena jediným defektem Shockleyho stacku (1SSF) v krystalech 4H-SiC s dislokacemi v bazální rovině (BPD) šířícími se rekombinací zesílenou dislokací (REDG)12,13,14,15,16,17,18,19.Pokud je tedy expanze BPD potlačena na 1SSF, 4H-SiC napájecí zařízení mohou být vyrobena bez bipolární degradace.Bylo popsáno několik metod k potlačení šíření BPD, jako je transformace BPD na dislokaci okraje závitu (TED) 20,21,22,23,24.V nejnovějších epitaxních plátcích SiC je BPD přítomen hlavně v substrátu a ne v epitaxní vrstvě v důsledku konverze BPD na TED během počáteční fáze epitaxního růstu.Zbývajícím problémem bipolární degradace je tedy distribuce BPD v substrátu 25,26,27.Vložení „kompozitní výztužné vrstvy“ mezi driftovou vrstvu a substrát bylo navrženo jako účinná metoda pro potlačení expanze BPD v substrátu28, 29, 30, 31. Tato vrstva zvyšuje pravděpodobnost rekombinace páru elektron-díra v epitaxní vrstva a SiC substrát.Snížení počtu párů elektron-díra snižuje hnací sílu REDG na BPD v substrátu, takže kompozitní výztužná vrstva může potlačit bipolární degradaci.Je třeba poznamenat, že vložení vrstvy s sebou nese dodatečné náklady při výrobě plátků a bez vložení vrstvy je obtížné snížit počet párů elektron-díra pouze řízením životnosti nosiče.Proto stále existuje silná potřeba vyvinout další způsoby potlačení pro dosažení lepší rovnováhy mezi výrobními náklady zařízení a výtěžností.
Protože rozšíření BPD na 1SSF vyžaduje pohyb částečných dislokací (PD), je přichycení PD slibným přístupem k inhibici bipolární degradace.Ačkoli bylo hlášeno přichycení PD kovovými nečistotami, FPD v substrátech 4H-SiC jsou umístěny ve vzdálenosti více než 5 μm od povrchu epitaxní vrstvy.Kromě toho, protože difúzní koeficient jakéhokoli kovu v SiC je velmi malý, je obtížné pro kovové nečistoty difundovat do substrátu34.Vzhledem k poměrně velké atomové hmotnosti kovů je obtížná i iontová implantace kovů.Naproti tomu v případě vodíku, nejlehčího prvku, iontů (protonů) mohou být implantovány do 4H-SiC do hloubky více než 10 µm pomocí urychlovače třídy MeV.Pokud tedy protonová implantace ovlivní PD pining, pak ji lze použít k potlačení propagace BPD v substrátu.Implantace protonů však může poškodit 4H-SiC a vést ke snížení výkonu zařízení37,38,39,40.
K překonání degradace zařízení v důsledku protonové implantace se k opravě poškození používá vysokoteplotní žíhání, podobně jako metoda žíhání běžně používaná po implantaci akceptorových iontů při zpracování zařízení1, 40, 41, 42. Přestože hmotnostní spektrometrie sekundárních iontů (SIMS)43 uvádí difúzi vodíku v důsledku vysokoteplotního žíhání, je možné, že pouze hustota atomů vodíku v blízkosti FD nestačí k detekci pinningu PR pomocí SIMS.Proto jsme v této studii implantovali protony do 4H-SiC epitaxních destiček před procesem výroby zařízení, včetně vysokoteplotního žíhání.Použili jsme diody PiN jako experimentální struktury zařízení a vyrobili jsme je na protonově implantovaných 4H-SiC epitaxních destičkách.Poté jsme pozorovali voltampérové charakteristiky, abychom studovali degradaci výkonu zařízení v důsledku injekce protonů.Následně jsme pozorovali expanzi 1SSF v elektroluminiscenčních (EL) snímcích po přivedení elektrického napětí na PiN diodu.Nakonec jsme potvrdili vliv injekce protonů na potlačení expanze 1SSF.
Na Obr.Obrázek 1 ukazuje proudově napěťové charakteristiky (CVC) PiN diod při pokojové teplotě v oblastech s a bez protonové implantace před pulzním proudem.Diody PiN s injektováním protonu vykazují usměrňovací charakteristiky podobné diodám bez injektování protonů, i když IV charakteristiky jsou mezi diodami sdíleny.Abychom indikovali rozdíl mezi podmínkami vstřikování, vynesli jsme frekvenci napětí při propustné proudové hustotě 2,5 A/cm2 (odpovídající 100 mA) jako statistický graf, jak je znázorněno na obrázku 2. Je také znázorněna křivka aproximovaná normálním rozdělením tečkovanou čarou.čára.Jak je patrné z vrcholů křivek, on-rezistence se mírně zvyšuje při dávkách protonů 1014 a 1016 cm-2, zatímco PiN dioda s dávkou protonů 1012 cm-2 vykazuje téměř stejné charakteristiky jako bez implantace protonů. .Provedli jsme také protonovou implantaci po výrobě PiN diod, které nevykazovaly jednotnou elektroluminiscenci v důsledku poškození způsobeného implantací protonů, jak je znázorněno na obrázku S1, jak je popsáno v předchozích studiích37, 38, 39.Žíhání při 1600 °C po implantaci Al iontů je proto nezbytným procesem pro výrobu zařízení pro aktivaci Al akceptoru, který může opravit poškození způsobené implantací protonů, díky čemuž jsou CVC stejné mezi implantovanými a neimplantovanými protonovými PiN diodami. .Frekvence zpětného proudu při -5 V je také uvedena na obrázku S2, není významný rozdíl mezi diodami s a bez injektáže protonu.
Voltampérové charakteristiky PiN diod s a bez injektovaných protonů při pokojové teplotě.Legenda udává dávku protonů.
Frekvence napětí při stejnosměrném proudu 2,5 A/cm2 pro PiN diody s injektovanými a neinjektovanými protony.Tečkovaná čára odpovídá normálnímu rozdělení.
Na Obr.3 ukazuje EL snímek PiN diody s proudovou hustotou 25 A/cm2 po napětí.Před aplikací pulzního proudového zatížení nebyly tmavé oblasti diody pozorovány, jak je znázorněno na obrázku 3. C2.Nicméně, jak je znázorněno na Obr.3a, v PiN diodě bez protonové implantace bylo po přivedení elektrického napětí pozorováno několik tmavých pruhovaných oblastí se světlými okraji.Takové tyčinkovité tmavé oblasti jsou pozorovány na EL snímcích pro 1SSF vycházející z BPD v substrátu28,29.Místo toho byly pozorovány některé rozšířené stohovací chyby u diod PiN s implantovanými protony, jak je znázorněno na obr. 3b–d.Pomocí rentgenové topografie jsme potvrdili přítomnost PR, které se mohou pohybovat z BPD na substrát na periferii kontaktů v PiN diodě bez injektáže protonu (obr. 4: tento snímek bez odstranění horní elektrody (vyfotografováno, PR pod elektrodami není vidět). Proto tmavá oblast na obrázku EL odpovídá rozšířené 1SSF BPD v substrátu. EL obrázky dalších zatížených diod PiN jsou zobrazeny na obrázcích 1 a 2. Videa S3-S6 s a bez rozšířené tmavé oblasti (časově se měnící EL obrazy diod PiN bez injekce protonů a implantovaných při 1014 cm-2) jsou také uvedeny v doplňkových informacích.
EL snímky PiN diod při 25 A/cm2 po 2 hodinách elektrického namáhání (a) bez protonové implantace a s implantovanými dávkami (b) 1012 cm-2, (c) 1014 cm-2 a (d) 1016 cm-2 protony.
Hustotu expandovaného 1SSF jsme vypočítali výpočtem tmavých oblastí se světlými okraji ve třech PiN diodách pro každou podmínku, jak je znázorněno na obrázku 5. Hustota expandovaného 1SSF klesá s rostoucí dávkou protonu a dokonce i při dávce 1012 cm-2, hustota expandovaného 1SSF je výrazně nižší než u neimplantované PiN diody.
Zvýšené hustoty SF PiN diod s protonovou implantací a bez ní po zatížení pulzním proudem (každý stav zahrnoval tři zatížené diody).
Zkrácení životnosti nosiče také ovlivňuje potlačení expanze a injekce protonů snižuje životnost nosiče32,36.Pozorovali jsme životnost nosičů v epitaxní vrstvě o tloušťce 60 µm s injektovanými protony o velikosti 1014 cm-2.Z původní životnosti nosiče, i když implantát snižuje hodnotu na ~10 %, následné žíhání ji obnoví na ~50 %, jak je znázorněno na obr. S7.Proto je životnost nosiče, snížená v důsledku implantace protonů, obnovena vysokoteplotním žíháním.I když 50% snížení životnosti nosiče také potlačuje šíření stohovacích chyb, I–V charakteristiky, které jsou typicky závislé na životnosti nosiče, vykazují pouze malé rozdíly mezi injektovanými a neimplantovanými diodami.Proto se domníváme, že ukotvení PD hraje roli při inhibici expanze 1SSF.
Přestože SIMS nedetekoval vodík po žíhání při 1600 °C, jak bylo uvedeno v předchozích studiích, pozorovali jsme vliv protonové implantace na potlačení expanze 1SSF, jak je znázorněno na obrázcích 1 a 4. 3, 4. Proto se domníváme, že PD je ukotvena atomy vodíku s hustotou pod hranicí detekce SIMS (2 × 1016 cm-3) nebo bodovými defekty vyvolanými implantací.Je třeba poznamenat, že jsme nepotvrdili zvýšení odporu v zapnutém stavu v důsledku prodloužení 1SSF po zatížení rázovým proudem.To může být způsobeno nedokonalými ohmickými kontakty vytvořenými pomocí našeho procesu, které budou v blízké budoucnosti odstraněny.
Na závěr jsme vyvinuli zhášecí metodu pro rozšíření BPD na 1SSF v 4H-SiC PiN diodách pomocí protonové implantace před výrobou zařízení.Zhoršení I–V charakteristiky při implantaci protonů je nevýznamné, zejména při dávce protonu 1012 cm–2, významný je však efekt potlačení expanze 1SSF.Přestože jsme v této studii vyrobili 10 µm tlusté PiN diody s protonovou implantací do hloubky 10 µm, je stále možné dále optimalizovat podmínky implantace a aplikovat je na výrobu jiných typů 4H-SiC zařízení.Dodatečné náklady na výrobu zařízení během protonové implantace by měly být zváženy, ale budou podobné nákladům na implantaci hliníkových iontů, což je hlavní výrobní proces pro 4H-SiC napájecí zařízení.Protonová implantace před zpracováním zařízení je potenciální metodou pro výrobu 4H-SiC bipolárních energetických zařízení bez degenerace.
Jako vzorek byl použit 4palcový 4H-SiC wafer typu n s tloušťkou epitaxní vrstvy 10 µm a koncentrací donorového dopingu 1 × 1016 cm–3.Před zpracováním zařízení byly do desky implantovány ionty H+ s urychlovací energií 0,95 MeV při pokojové teplotě do hloubky asi 10 μm pod normálním úhlem k povrchu desky.Při implantaci protonů byla použita maska na destičce a destička měla řezy bez a s dávkou protonu 1012, 1014 nebo 1016 cm-2.Poté byly ionty Al s dávkami protonů 1020 a 1017 cm–3 implantovány přes celý plátek do hloubky 0–0,2 µm a 0,2–0,5 µm od povrchu, následovalo žíhání při 1600 °C za vzniku uhlíkové čepičky. tvoří vrstvu ap.-typ.Následně byl na stranu substrátu nanesen Ni kontakt zadní strany, zatímco na stranu epitaxní vrstvy byl nanesen 2,0 mm × 2,0 mm hřebenovitý Ti/Al přední kontakt vytvořený fotolitografií a procesem odlupování.Nakonec se provede kontaktní žíhání při teplotě 700 °C.Po nařezání plátku na třísky jsme provedli charakterizaci napětí a aplikaci.
Charakteristiky I–V vyrobených diod PiN byly sledovány pomocí analyzátoru polovodičových parametrů HP4155B.Jako elektrické napětí byl zaveden 10-milisekundový pulzní proud 212,5 A/cm2 po dobu 2 hodin při frekvenci 10 pulzů/s.Když jsme zvolili nižší proudovou hustotu nebo frekvenci, nepozorovali jsme expanzi 1SSF ani v PiN diodě bez injektáže protonu.Během přivedeného elektrického napětí se teplota PiN diody pohybuje kolem 70°C bez záměrného zahřívání, jak je znázorněno na obrázku S8.Elektroluminiscenční obrazy byly získány před a po elektrickém namáhání při proudové hustotě 25 A/cm2.Synchrotronový odraz pasta dopad Rentgenová topografie využívající monochromatický rentgenový paprsek (λ = 0,15 nm) v Aichi Synchrotron Radiation Center, ag vektor v BL8S2 je -1-128 nebo 11-28 (podrobnosti viz odkaz 44) .).
Frekvence napětí při propustné proudové hustotě 2,5 A/cm2 je extrahována s intervalem 0,5 V na Obr.2 podle CVC každého stavu PiN diody.Ze střední hodnoty napětí Vave a směrodatné odchylky σ napětí vyneseme křivku normálního rozdělení ve formě tečkované čáry na obrázku 2 pomocí následující rovnice:
Werner, MR & Fahrner, WR Přehled materiálů, mikrosenzorů, systémů a zařízení pro vysokoteplotní a drsné prostředí. Werner, MR & Fahrner, WR Přehled materiálů, mikrosenzorů, systémů a zařízení pro vysokoteplotní a drsné prostředí.Werner, MR a Farner, WR Přehled materiálů, mikrosenzorů, systémů a zařízení pro aplikace ve vysokoteplotních a drsných prostředích. Werner, MR & Fahrner, WR Werner, MR & Fahrner, WR Přehled materiálů, mikrosenzorů, systémů a zařízení pro aplikace s vysokou teplotou a nepříznivým prostředím.Werner, MR a Farner, WR Přehled materiálů, mikrosenzorů, systémů a zařízení pro aplikace při vysokých teplotách a drsných podmínkách.IEEE Trans.Průmyslová elektronika.48, 249-257 (2001).
Kimoto, T. & Cooper, JA Základy technologie karbidu křemíku Základy technologie karbidu křemíku: růst, charakterizace, zařízení a aplikace sv. Kimoto, T. & Cooper, JA Základy technologie karbidu křemíku Základy technologie karbidu křemíku: růst, charakterizace, zařízení a aplikace sv.Kimoto, T. a Cooper, JA Základy technologie karbidu křemíku Základy technologie karbidu křemíku: růst, charakteristiky, zařízení a aplikace sv. Kimoto, T. & Cooper, JA 碳化硅技术基础碳化硅技术基础：增长、表征、设备和应用卷。 Kimoto, T. & Cooper, JA Základ technologie uhlíku® křemíku Technologie uhlíku® křemíku: růst, popis, vybavení a objem aplikací.Kimoto, T. a Cooper, J. Základy technologie karbidu křemíku Základy technologie karbidu křemíku: růst, charakteristiky, vybavení a aplikace sv.252 (Wiley Singapore Pte Ltd, 2014).
Veliadis, V. Komercializace SiC ve velkém měřítku: Status quo a překážky k překonání.alma mater.věda.Fórum 1062, 125–130 (2022).
Broughton, J., Smet, V., Tummala, RR & Joshi, YK Přehled technologií tepelného balení pro automobilovou výkonovou elektroniku pro trakční účely. Broughton, J., Smet, V., Tummala, RR & Joshi, YK Přehled technologií tepelného balení pro automobilovou výkonovou elektroniku pro trakční účely.Broughton, J., Smet, V., Tummala, RR a Joshi, YK Přehled technologií tepelného balení pro automobilovou výkonovou elektroniku pro trakční účely. Broughton, J., Smet, V., Tummala, RR & Joshi, YK 用于牵引目的的汽车电力电子热封装技术的回顾。 Broughton, J., Smet, V., Tummala, RR & Joshi, YKBroughton, J., Smet, V., Tummala, RR a Joshi, YK Přehled technologie tepelného balení pro automobilovou výkonovou elektroniku pro trakční účely.J. Electron.Balík.trans.ASME 140, 1-11 (2018).
Sato, K., Kato, H. & Fukushima, T. Vývoj aplikovaného trakčního systému SiC pro vysokorychlostní vlaky Shinkansen nové generace. Sato, K., Kato, H. & Fukushima, T. Vývoj aplikovaného trakčního systému SiC pro vysokorychlostní vlaky Shinkansen nové generace.Sato K., Kato H. a Fukushima T. Vývoj aplikovaného trakčního systému SiC pro vysokorychlostní vlaky Shinkansen příští generace.Sato K., Kato H. a Fukushima T. Vývoj trakčního systému pro SiC aplikace pro vysokorychlostní vlaky Shinkansen nové generace.Příloha IEEJ J. Ind. 9, 453–459 (2020).
Senzaki, J., Hayashi, S., Yonezawa, Y. & Okumura, H. Výzvy k realizaci vysoce spolehlivých napájecích zařízení SiC: Ze současného stavu a problematiky SiC waferů. Senzaki, J., Hayashi, S., Yonezawa, Y. & Okumura, H. Výzvy k realizaci vysoce spolehlivých napájecích zařízení SiC: Ze současného stavu a problematiky SiC waferů.Senzaki, J., Hayashi, S., Yonezawa, Y. and Okumura, H. Problémy implementace vysoce spolehlivých SiC výkonových zařízení: vycházíme ze současného stavu a problému waferu SiC. Senzaki, J., Hayashi, S., Yonezawa, Y. & Okumura, H. Senzaki, J., Hayashi, S., Yonezawa, Y. & Okumura, H. Výzva dosažení vysoké spolehlivosti v napájecích zařízeních SiC: od SiC 晶圆的电视和问题设计。Senzaki J, Hayashi S, Yonezawa Y. a Okumura H. Výzvy ve vývoji vysoce spolehlivých energetických zařízení na bázi karbidu křemíku: přehled stavu a problémů spojených s destičkami z karbidu křemíku.Na 2018 IEEE International Symposium on Reliability Physics (IRPS).(Senzaki, J. et al. eds.) 3B.3-1-3B.3-6 (IEEE, 2018).
Kim, D. & Sung, W. Zlepšená odolnost proti zkratu pro 1,2kV 4H-SiC MOSFET pomocí hluboké P-jamky implementované kanálovou implantací. Kim, D. & Sung, W. Zlepšená odolnost proti zkratu pro 1,2kV 4H-SiC MOSFET pomocí hluboké P-jamky implementované kanálovou implantací.Kim, D. a Sung, V. Zlepšená odolnost proti zkratu pro 1,2 kV 4H-SiC MOSFET pomocí hluboké P-jamky implementované implantací kanálu. Kim, D. & Sung, W. 使用通过沟道注入实现的深P 阱提高了1,2kV MOSFET 4H-SiC 的短路耐用性 Kim, D. & Sung, W. P 阱提高了1,2kV 4H-SiC MOSFETKim, D. a Sung, V. Zlepšená zkratová tolerance 1,2 kV 4H-SiC MOSFETů pomocí hlubokých P-jamek implantací kanálu.IEEE Electronic Devices Lett.42, 1822–1825 (2021).
Skowronski M. a kol.Rekombinací zesílený pohyb defektů v dopředně zatížených 4H-SiC pn diodách.J. Aplikace.fyzika.92, 4699-4704 (2002).
Ha, S., Mieszkowski, P., Skowronski, M. & Rowland, LB Dislokační konverze v 4H epitaxi karbidu křemíku. Ha, S., Mieszkowski, P., Skowronski, M. & Rowland, LB Dislokační konverze v 4H epitaxi karbidu křemíku.Ha S., Meszkowski P., Skowronski M. a Rowland LB Dislokační transformace během 4H epitaxe karbidu křemíku. Ha, S., Mieszkowski, P., Skowronski, M. & Rowland, LB 4H 碳化硅外延中的位错转换。 Ha, S., Mieszkowski, P., Skowronski, M. & Rowland, LB 4H Ha, S., Meszkowski, P., Skowronski, M. & Rowland, LBDislokační přechod 4H v epitaxi karbidu křemíku.J. Crystal.Growth 244, 257-266 (2002).
Skowronski, M. & Ha, S. Degradace hexagonálních bipolárních zařízení na bázi karbidu křemíku. Skowronski, M. & Ha, S. Degradace hexagonálních bipolárních zařízení na bázi karbidu křemíku.Skowronski M. a Ha S. Degradace hexagonálních bipolárních součástek na bázi karbidu křemíku. Skowronski, M. & Ha, S. 六方碳化硅基双极器件的降解。 Skowronski M. & Ha S.Skowronski M. a Ha S. Degradace hexagonálních bipolárních součástek na bázi karbidu křemíku.J. Aplikace.fyzika 99, 011101 (2006).
Agarwal, A., Fatima, H., Haney, S. & Ryu, S.-H. Agarwal, A., Fatima, H., Haney, S. & Ryu, S.-H.Agarwal A., Fatima H., Heini S. a Ryu S.-H. Agarwal, A., Fatima, H., Haney, S. & Ryu, S.-H. Agarwal, A., Fatima, H., Haney, S. & Ryu, S.-H.Agarwal A., Fatima H., Heini S. a Ryu S.-H.Nový degradační mechanismus pro vysokonapěťové výkonové MOSFETy SiC.IEEE Electronic Devices Lett.28, 587-589 (2007).
Caldwell, JD, Stahlbush, RE, Ancona, MG, Glembocki, OJ & Hobart, KD O hnací síle pro pohyb stohovací chyby vyvolaný rekombinací v 4H–SiC. Caldwell, JD, Stahlbush, RE, Ancona, MG, Glembocki, OJ & Hobart, KD O hnací síle pro pohyb stohovací chyby vyvolaný rekombinací v 4H-SiC.Caldwell, JD, Stalbush, RE, Ancona, MG, Glemboki, OJ a Hobart, KD O hnací síle pohybu stohovací chyby vyvolané rekombinací v 4H-SiC. Caldwell, JD, Stahlbush, RE, Ancona, MG, Glembocki, OJ & Hobart, KD 关于4H-SiC 中复合引起的层错运动的驱动力。 Caldwell, JD, Stahlbush, RE, Ancona, MG, Glembocki, OJ & Hobart, KDCaldwell, JD, Stalbush, RE, Ancona, MG, Glemboki, OJ, a Hobart, KD, O hnací síle pohybu stohovací chyby vyvolané rekombinací v 4H-SiC.J. Aplikace.fyzika.108, 044503 (2010).
Iijima, A. & Kimoto, T. Elektronický energetický model pro tvorbu jediné Shockleyho vrstvení poruchy v krystalech 4H-SiC. Iijima, A. & Kimoto, T. Elektronický energetický model pro tvorbu jediné Shockleyho vrstvení poruchy v krystalech 4H-SiC.Iijima, A. a Kimoto, T. Elektronový energetický model tvorby jednotlivých defektů Shockleyho výplně v krystalech 4H-SiC. Iijima, A. & Kimoto, T. 4H-SiC 晶体中单Shockley 堆垛层错形成的电子能量模型。 Iijima, A. & Kimoto, T. Elektronický energetický model tvorby jediné Shockleyho vrstvení poruchy v krystalu 4H-SiC.Iijima, A. a Kimoto, T. Elektronový energetický model tvorby jednodefektního Shockleyova obalu v krystalech 4H-SiC.J. Aplikace.fyzika 126, 105703 (2019).
Iijima, A. & Kimoto, T. Odhad kritických podmínek pro expanzi/kontrakce jednotlivých Shockleyových stohovacích poruch v 4H-SiC PiN diodách. Iijima, A. & Kimoto, T. Odhad kritických podmínek pro expanzi/kontrakce jednotlivých Shockleyových stohovacích poruch v 4H-SiC PiN diodách.Iijima, A. a Kimoto, T. Odhad kritického stavu pro expanzi/kompresi jednotlivých defektů Shockleyho těsnění v 4H-SiC PiN-diodách. Iijima, A. & Kimoto, T. 估计4H-SiC PiN 二极管中单个Shockley 堆垛层错膨胀/收缩的临界条件。 Iijima, A. & Kimoto, T. Odhad expanze/kontrakce jedné Shockleyho vrstvené vrstvy v 4H-SiC PiN diodách.Iijima, A. a Kimoto, T. Odhad kritických podmínek pro expanzi/kompresi jednodefektového těsnění Shockley v 4H-SiC PiN-diodách.aplikační fyzika Wright.116, 092105 (2020).
Mannen, Y., Shimada, K., Asada, K. & Ohtani, N. Kvantový akční model pro tvorbu jediné Shockleyho stohovací chyby v krystalu 4H-SiC za nerovnovážných podmínek. Mannen, Y., Shimada, K., Asada, K. & Ohtani, N. Kvantový akční model pro tvorbu jediné Shockleyho stohovací chyby v krystalu 4H-SiC za nerovnovážných podmínek.Mannen Y., Shimada K., Asada K. a Otani N. Model kvantové studny pro tvorbu jediné Shockleyho stohovací chyby v krystalu 4H-SiC za nerovnovážných podmínek.Mannen Y., Shimada K., Asada K. a Otani N. Interakční model kvantové studny pro tvorbu jednotlivých Shockleyových stohovacích poruch v krystalech 4H-SiC za nerovnovážných podmínek.J. Aplikace.fyzika.125, 085705 (2019).
Galeckas, A., Linnros, J. & Pirouz, P. Rekombinací indukované stohovací chyby: Důkaz pro obecný mechanismus v hexagonálním SiC. Galeckas, A., Linnros, J. & Pirouz, P. Rekombinací indukované stohovací chyby: Důkaz pro obecný mechanismus v hexagonálním SiC.Galeckas, A., Linnros, J. a Pirouz, P. Rekombinací indukované defekty balení: Důkaz společného mechanismu v hexagonálním SiC. Galeckas, A., Linnros, J. & Pirouz, P. 复合诱导的堆垛层错：六方SiC 中一般机制的证据。 Galeckas, A., Linnros, J. & Pirouz, P. Důkazy pro obecný mechanismus kompozitní indukční stohovací vrstvy: 六方SiC.Galeckas, A., Linnros, J. a Pirouz, P. Rekombinací indukované defekty balení: Důkaz společného mechanismu v hexagonálním SiC.fyzika pastor Wright.96, 025502 (2006).
Ishikawa, Y., Sudo, M., Yao, Y.-Z., Sugawara, Y. & Kato, M. Expanze jediné Shockleyho stohovací chyby v 4H-SiC (11 2 ¯0) epitaxní vrstvě způsobené elektronem ozařování paprskem.Ishikawa, Y., M. Sudo, Y.-Z ozáření svazkem.Ishikawa, Y., Sudo M., Y.-Z Psychology.Box, Ю., М.Судо, Y.-Z Chem., J. Chem., 123, 225101 (2018).
Kato, M., Katahira, S., Ichikawa, Y., Harada, S. & Kimoto, T. Pozorování rekombinace nosičů v jednotlivých Shockleyových stohovacích poruchách a při částečných dislokacích v 4H-SiC. Kato, M., Katahira, S., Ichikawa, Y., Harada, S. & Kimoto, T. Pozorování rekombinace nosičů v jednotlivých Shockleyových stohovacích poruchách a při částečných dislokacích v 4H-SiC.Kato M., Katahira S., Itikawa Y., Harada S. a Kimoto T. Pozorování rekombinace nosičů u defektů jednosložkového balení Shockley a částečných dislokací v 4H-SiC. Kato, M., Katahira, S., Ichikawa, Y., Harada, S. & Kimoto, T. 单Shockley 堆垛层错和4H-SiC 部分位错中载流子复合的肧合的 Kato, M., Katahira, S., Ichikawa, Y., Harada, S. & Kimoto, T. 单Shockley stohování stohování和4H-SiC částečné 位错中载流子去生的可以。Kato M., Katahira S., Itikawa Y., Harada S. a Kimoto T. Pozorování rekombinace nosičů u defektů jednosložkového balení Shockley a částečných dislokací v 4H-SiC.J. Aplikace.fyzika 124, 095702 (2018).
Kimoto, T. & Watanabe, H. Defektní inženýrství v technologii SiC pro vysokonapěťová výkonová zařízení. Kimoto, T. & Watanabe, H. Defektní inženýrství v technologii SiC pro vysokonapěťová výkonová zařízení.Kimoto, T. and Watanabe, H. Vývoj defektů v technologii SiC pro vysokonapěťová výkonová zařízení. Kimoto, T. & Watanabe, H. 用于高压功率器件的SiC 技术中的缺陷工程。 Kimoto, T. & Watanabe, H. Defektní inženýrství v technologii SiC pro vysokonapěťová výkonová zařízení.Kimoto, T. and Watanabe, H. Vývoj defektů v technologii SiC pro vysokonapěťová výkonová zařízení.aplikace fyzika Express 13, 120101 (2020).
Zhang, Z. & Sudarshan, TS Epitaxe karbidu křemíku bez dislokace bazální roviny. Zhang, Z. & Sudarshan, TS Epitaxe karbidu křemíku bez dislokace bazální roviny.Zhang Z. a Sudarshan TS Dislokační epitaxe karbidu křemíku v bazální rovině. Zhang, Z. & Sudarshan, TS 碳化硅基面无位错外延。 Zhang, Z. & Sudarshan, TSZhang Z. a Sudarshan TS Dislokační epitaxe bazálních rovin karbidu křemíku.prohlášení.fyzika.Wright.87, 151913 (2005).
Zhang, Z., Moulton, E. & Sudarshan, TS Mechanismus eliminace dislokací bazální roviny v tenkých vrstvách SiC epitaxí na leptaném substrátu. Zhang, Z., Moulton, E. & Sudarshan, TS Mechanismus eliminace dislokací bazální roviny v tenkých vrstvách SiC epitaxí na leptaném substrátu.Zhang Z., Moulton E. a Sudarshan TS Mechanismus eliminace dislokací základní roviny v tenkých vrstvách SiC epitaxí na leptaném substrátu. Zhang, Z., Moulton, E. & Sudarshan, TS 通过在蚀刻衬底上外延消除SiC 薄膜中基面位错的机制。 Zhang, Z., Moulton, E. & Sudarshan, TS Mechanismus eliminace tenkého filmu SiC leptáním substrátu.Zhang Z., Moulton E. a Sudarshan TS Mechanismus eliminace dislokací základní roviny v tenkých vrstvách SiC epitaxí na leptaných substrátech.aplikační fyzika Wright.89, 081910 (2006).
Shtalbush RE a kol.Přerušení růstu vede ke snížení dislokací bazální roviny během 4H-SiC epitaxe.prohlášení.fyzika.Wright.94, 041916 (2009).
Zhang, X. & Tsuchida, H. Konverze dislokací bazální roviny na dislokace hranových závitů v 4H-SiC epivrstvách vysokoteplotním žíháním. Zhang, X. & Tsuchida, H. Konverze dislokací bazální roviny na dislokace hranových závitů v 4H-SiC epivrstvách vysokoteplotním žíháním.Zhang, X. a Tsuchida, H. Transformace dislokací bazální roviny na dislokace hran nití v 4H-SiC epitaxních vrstvách žíháním při vysoké teplotě. Zhang, X. & Tsuchida, H. 通过高温退火将4H-SiC 外延层中的基面位错转化为螺纹刃位错。 Zhang, X. & Tsuchida, H. 通过高温退火将4H-SiCZhang, X. a Tsuchida, H. Transformace dislokací základní roviny na dislokace okraje filamentu v epitaxních vrstvách 4H-SiC vysokoteplotním žíháním.J. Aplikace.fyzika.111, 123512 (2012).
Song, H. & Sudarshan, TS Přeměna dislokace bazální roviny poblíž rozhraní epivrstvy/substrát v epitaxním růstu 4° mimo osu 4H–SiC. Song, H. & Sudarshan, TS Přeměna dislokace bazální roviny poblíž rozhraní epivrstvy/substrát v epitaxním růstu 4° mimo osu 4H–SiC.Song, H. a Sudarshan, TS Transformace dislokací bazální roviny v blízkosti rozhraní epitaxní vrstva/substrát během mimoosového epitaxního růstu 4H–SiC. Song, H. & Sudarshan, TS 在4° 离轴4H-SiC 外延生长中外延层/衬底界面附近的基底平面位错ヂ Song, H. & Sudarshan, TS 在4° 离轴4H-SiC Song, H. & Sudarshan, TSPlanární dislokační přechod substrátu v blízkosti hranice epitaxní vrstva/substrát během epitaxního růstu 4H-SiC mimo osu 4°.J. Crystal.Růst 371, 94–101 (2013).
Konishi, K. a kol.Při vysokém proudu se šíření poruchy vrstvení dislokací bazální roviny v epitaxních vrstvách 4H-SiC transformuje na dislokace okraje vlákna.J. Aplikace.fyzika.114, 014504 (2013).
Konishi, K. a kol.Navrhněte epitaxní vrstvy pro bipolární nedegradovatelné SiC MOSFETy detekcí rozšířených míst nukleačních chyb vrstvení v operační rentgenové topografické analýze.AIP Advanced 12, 035310 (2022).
Lin, S. a kol.Vliv dislokační struktury bazální roviny na šíření jediné stohovací poruchy typu Shockley během dopředného poklesu proudu 4H-SiC pinových diod.Japonsko.J. Aplikace.fyzika.57, 04FR07 (2018).
Tahara, T., a kol.Krátká životnost minoritních nosičů v epivrstvách 4H-SiC bohatých na dusík se používá k potlačení poruch vrstvení v diodách PiN.J. Aplikace.fyzika.120, 115101 (2016).
Tahara, T. a kol.Závislost na koncentraci injektovaného nosiče šíření jedné Shockleyho stohovací poruchy v 4H-SiC PiN diodách.J. Aplikace.Fyzika 123, 025707 (2018).
Mae, S., Tawara, T., Tsuchida, H. & Kato, M. Mikroskopický FCA systém pro měření životnosti nosičů v SiC s hloubkovým rozlišením. Mae, S., Tawara, T., Tsuchida, H. & Kato, M. Mikroskopický FCA systém pro měření životnosti nosičů v SiC s hloubkovým rozlišením.Mei, S., Tawara, T., Tsuchida, H. a Kato, M. FCA Microscopic System for Depth-Resolved Carrier Lifetime Measurements in Silicon Carbide. Mae, S.、Tawara, T.、Tsuchida, H. & Kato, M. 用于SiC 中深度分辨载流子寿命测量的显微FCA 系统。 Mae, S., Tawara, T., Tsuchida, H. & Kato, M. Pro SiC středně hloubkový 分辨载流子 měření životnosti的月微FCA systém.Mei S., Tawara T., Tsuchida H. a Kato M. Systém Micro-FCA pro měření životnosti nosičů v karbidu křemíku s hloubkovým rozlišením.alma mater science Forum 924, 269–272 (2018).
Hirayama, T. a kol.Hloubková distribuce životnosti nosičů v tlustých 4H-SiC epitaxních vrstvách byla měřena nedestruktivně pomocí časového rozlišení absorpce volného nosiče a zkříženého světla.Přejděte na vědu.Metr.91, 123902 (2020).
Čas odeslání: List-06-2022