Ви благодариме што ја посетивте Nature.com. Верзијата на прелистувачот што ја користите има ограничена поддршка за CSS. За најдобро искуство, препорачуваме да користите ажуриран прелистувач (или да го оневозможите режимот на компатибилност во Internet Explorer). Во меѓувреме, за да обезбедиме континуирана поддршка, ќе ја прикажеме страницата без стилови и JavaScript.
4H-SiC е комерцијализиран како материјал за полупроводнички уреди за енергетска ефикасност. Сепак, долгорочната сигурност на 4H-SiC уредите е пречка за нивната широка примена, а најважниот проблем со сигурноста на 4H-SiC уредите е биполарната деградација. Оваа деградација е предизвикана од ширење на дислокации во базалната рамнина со еден Шоклиев дефект на стекнување (1SSF). Овде, предлагаме метод за сузбивање на експанзијата на 1SSF со имплантирање протони на 4H-SiC епитаксијални плочки. PiN диодите изработени на плочки со имплантација на протони покажаа исти карактеристики на струја-напон како диодите без имплантација на протони. Спротивно на тоа, експанзијата на 1SSF е ефикасно сузбиена во PiN диодата со имплантација на протони. Така, имплантацијата на протони во 4H-SiC епитаксијални плочки е ефикасен метод за сузбивање на биполарната деградација на 4H-SiC енергетски полупроводнички уреди, додека се одржуваат перформансите на уредот. Овој резултат придонесува за развој на високо сигурни 4H-SiC уреди.
Силициум карбидот (SiC) е широко признат како полупроводнички материјал за високомоќни, високофреквентни полупроводнички уреди кои можат да работат во сурови средини1. Постојат многу политипови на SiC, меѓу кои 4H-SiC има одлични физички својства на полупроводнички уреди, како што се висока подвижност на електрони и силно електрично поле на дефект2. 4H-SiC плочки со дијаметар од 6 инчи моментално се комерцијализираат и се користат за масовно производство на енергетски полупроводнички уреди3. Системите за влечење за електрични возила и возови беа изработени со употреба на енергетски полупроводнички уреди 4H-SiC4.5. Сепак, 4H-SiC уредите сè уште страдаат од долгорочни проблеми со сигурноста, како што се диелектричен дефект или сигурност при краток спој,6,7 од кои еден од најважните проблеми со сигурноста е биполарната деградација2,8,9,10,11. Оваа биполарна деградација е откриена пред повеќе од 20 години и долго време е проблем во производството на SiC уреди.
Биполарната деградација е предизвикана од дефект на еден Шокли стек (1SSF) во 4H-SiC кристали со дислокации во базалната рамнина (BPD) кои се шират со лизгање на дислокации со зголемена рекомбинација (REDG)12,13,14,15,16,17,18,19. Затоа, ако експанзијата на BPD е потисната до 1SSF, може да се изработат 4H-SiC енергетски уреди без биполарна деградација. Пријавени се неколку методи за потиснување на ширењето на BPD, како што е трансформацијата од BPD во дислокација на работ на нишката (TED)20,21,22,23,24. Во најновите SiC епитаксијални плочки, BPD е главно присутен во подлогата, а не во епитаксијалниот слој поради конверзијата на BPD во TED за време на почетната фаза на епитаксијален раст. Затоа, преостанатиот проблем на биполарната деградација е распределбата на BPD во подлогата 25,26,27. Вметнувањето на „композитен зајакнувачки слој“ помеѓу слојот за дрифтување и подлогата е предложено како ефикасен метод за сузбивање на експанзијата на BPD во подлогата28, 29, 30, 31. Овој слој ја зголемува веројатноста за рекомбинација на парови електрони-дупки во епитаксијалниот слој и SiC подлогата. Намалувањето на бројот на парови електрони-дупки ја намалува движечката сила на REDG кон BPD во подлогата, така што композитниот зајакнувачки слој може да ја сузбие биполарната деградација. Треба да се напомене дека вметнувањето на слој повлекува дополнителни трошоци во производството на плочки, а без вметнување на слој е тешко да се намали бројот на парови електрони-дупки со контролирање само на контролата на животниот век на носачот. Затоа, сè уште постои силна потреба да се развијат други методи на сузбивање за да се постигне подобра рамнотежа помеѓу трошоците за производство на уредот и приносот.
Бидејќи продолжувањето на BPD до 1SSF бара движење на парцијални дислокации (PD), закачувањето на PD е ветувачки пристап за инхибирање на биполарната деградација. Иако е пријавено закачување на PD со метални нечистотии, FPD во 4H-SiC супстрати се наоѓаат на растојание поголемо од 5 μm од површината на епитаксијалниот слој. Покрај тоа, бидејќи коефициентот на дифузија на кој било метал во SiC е многу мал, тешко е металните нечистотии да дифундираат во супстратот34. Поради релативно големата атомска маса на металите, јонската имплантација на метали е исто така тешка. Спротивно на тоа, во случајот со водород, најлесниот елемент, јоните (протоните) можат да се имплантираат во 4H-SiC до длабочина од повеќе од 10 µm со помош на забрзувач од класа MeV. Затоа, ако имплантацијата на протони влијае на закачувањето на PD, тогаш може да се користи за сузбивање на ширењето на BPD во супстратот. Сепак, имплантацијата на протони може да го оштети 4H-SiC и да резултира со намалени перформанси на уредот37,38,39,40.
За да се надмине деградацијата на уредот поради имплантација на протони, се користи жарење на висока температура за поправка на оштетувањето, слично на методот на жарење што најчесто се користи по имплантацијата на акцепторски јони во обработката на уреди1, 40, 41, 42. Иако масената спектрометрија на секундарни јони (SIMS)43 пријавила дифузија на водород поради жарење на висока температура, можно е само густината на атомите на водород во близина на FD да не е доволна за да се открие закачувањето на PR со помош на SIMS. Затоа, во оваа студија, имплантиравме протони во 4H-SiC епитаксијални плочки пред процесот на производство на уредот, вклучително и жарење на висока температура. Користевме PiN диоди како експериментални структури на уредот и ги изработивме на 4H-SiC епитаксијални плочки имплантирани со протони. Потоа ги набљудувавме волт-амперските карактеристики за да ја проучиме деградацијата на перформансите на уредот поради инјектирање на протони. Последователно, го набљудувавме ширењето на 1SSF во слики од електролуминисценција (EL) по примена на електричен напон на PiN диодата. Конечно, го потврдивме ефектот на инјектирањето на протони врз супресијата на експанзијата на 1SSF.
На сл. 1 се прикажани струјно-напонските карактеристики (CVC) на PiN диодите на собна температура во региони со и без имплантација на протон пред пулсирана струја. PiN диодите со вбризгување на протон покажуваат карактеристики на исправување слични на диодите без вбризгување на протон, иако IV карактеристиките се заеднички меѓу диодите. За да ја покажеме разликата помеѓу условите на вбризгување, ја прикажавме фреквенцијата на напонот при густина на струјата директно од 2,5 A/cm2 (што одговара на 100 mA) како статистички графикон како што е прикажано на Слика 2. Кривата апроксимирана со нормална распределба е исто така претставена со испрекината линија. Како што може да се види од врвовите на кривите, отпорот на вклучување малку се зголемува при дози на протон од 1014 и 1016 cm-2, додека PiN диодата со доза на протон од 1012 cm-2 покажува речиси исти карактеристики како и без имплантација на протон. Исто така, извршивме имплантација на протони по изработката на PiN диоди кои не покажаа униформна електролуминисценција поради оштетување предизвикано од имплантацијата на протони, како што е прикажано на Слика S1 како што е опишано во претходни студии37,38,39. Затоа, жарењето на 1600 °C по имплантацијата на Al јони е неопходен процес за изработка на уреди за активирање на Al акцепторот, кој може да ја поправи штетата предизвикана од имплантацијата на протони, што ги прави CVC исти помеѓу имплантирани и неимплантирани протонски PiN диоди. Фреквенцијата на обратна струја на -5 V е исто така претставена на Слика S2, нема значајна разлика помеѓу диодите со и без инјектирање на протони.
Волт-амперски карактеристики на PiN диоди со и без вбризгување на протони на собна температура. Легендата ја означува дозата на протони.
Фреквенција на напон при еднонасочна струја 2,5 A/cm2 за PiN диоди со вбризгани и невбризгани протони. Испрекинатата линија одговара на нормалната распределба.
На сл. 3 е прикажана EL слика на PiN диода со густина на струја од 25 A/cm2 по напонот. Пред примена на пулсирачкото струјно оптоварување, темните региони на диодата не беа забележани, како што е прикажано на Слика 3. C2. Сепак, како што е прикажано на сл. 3а, во PiN диода без имплантација на протони, неколку темни лентести региони со светли рабови беа забележани по примена на електричен напон. Ваквите темни региони во форма на прачка се забележани на EL сликите за 1SSF што се протега од BPD во подлогата28,29. Наместо тоа, некои проширени грешки во редењето беа забележани кај PiN диоди со имплантирани протони, како што е прикажано на сл. 3b–d. Користејќи рендгенска топографија, го потврдивме присуството на PR кои можат да се движат од BPD до подлогата на периферијата на контактите во PiN диодата без инјектирање на протони (Сл. 4: оваа слика без отстранување на горната електрода (фотографирана, PR под електродите не е видлив). Затоа, темната област на EL сликата одговара на проширен 1SSF BPD во подлогата. EL сликите од други натоварени PiN диоди се прикажани на сликите 1 и 2. Видеата S3-S6 со и без проширени темни области (временски варијабилни EL слики од PiN диоди без инјектирање на протони и имплантирани на 1014 cm-2) се исто така прикажани во Дополнителните информации.
EL слики на PiN диоди на 25 A/cm2 по 2 часа електричен стрес (а) без имплантација на протони и со имплантирани дози од (б) 1012 cm-2, (в) 1014 cm-2 и (г) 1016 cm-2 протони.
Густината на проширениот 1SSF ја пресметавме со пресметување на темните области со светли рабови во три PiN диоди за секоја состојба, како што е прикажано на Слика 5. Густината на проширениот 1SSF се намалува со зголемување на дозата на протон, па дури и при доза од 1012 cm-2, густината на проширениот 1SSF е значително помала отколку кај неимплантирана PiN диода.
Зголемена густина на SF PiN диоди со и без имплантација на протон по оптоварување со пулсирана струја (секоја состојба вклучуваше три натоварени диоди).
Скратувањето на животниот век на носителот, исто така, влијае на сузбивањето на експанзијата, а инјектирањето на протони го намалува животниот век на носителот32,36. Забележавме животни векови на носителот во епитаксијален слој со дебелина од 60 µm со инјектирани протони од 1014 cm-2. Од почетниот животен век на носителот, иако имплантот ја намалува вредноста на ~10%, последователното жарење го враќа на ~50%, како што е прикажано на Сл. S7. Затоа, животниот век на носителот, намален поради имплантацијата на протони, се обновува со жарење на висока температура. Иако намалувањето од 50% на животниот век на носителот, исто така, го сузбива ширењето на грешките во редењето, I-V карактеристиките, кои обично зависат од животниот век на носителот, покажуваат само мали разлики помеѓу инјектираните и неимплантираните диоди. Затоа, веруваме дека PD анкерирањето игра улога во инхибирањето на експанзијата на 1SSF.
Иако SIMS не детектирал водород по жарење на 1600°C, како што е објавено во претходните студии, ние го набљудувавме ефектот на имплантацијата на протонот врз супресијата на експанзијата на 1SSF, како што е прикажано на сликите 1 и 4.3, 4. Затоа, веруваме дека PD е закотвен од атоми на водород со густина под границата на детекција на SIMS (2 × 1016 cm-3) или точкести дефекти предизвикани од имплантацијата. Треба да се напомене дека не потврдивме зголемување на отпорот во состојба на вклучување поради издолжувањето на 1SSF по оптоварување со пренапонска струја. Ова може да се должи на несовршени омски контакти направени со користење на нашиот процес, кои ќе бидат елиминирани во блиска иднина.
Како заклучок, развивме метод на гаснење за проширување на BPD до 1SSF во 4H-SiC PiN диоди со употреба на имплантација на протони пред изработка на уредот. Влошувањето на I-V карактеристиката за време на имплантацијата на протони е незначително, особено при доза на протон од 1012 cm–2, но ефектот на сузбивање на експанзијата на 1SSF е значаен. Иако во оваа студија изработивме PiN диоди со дебелина од 10 µm со имплантација на протони до длабочина од 10 µm, сепак е можно дополнително да се оптимизираат условите за имплантација и да се применат за изработка на други типови на 4H-SiC уреди. Треба да се земат предвид дополнителните трошоци за изработка на уредот за време на имплантацијата на протони, но тие ќе бидат слични на оние за имплантација на алуминиумски јони, што е главниот процес на изработка на 4H-SiC уреди за напојување. Така, имплантацијата на протони пред обработката на уредот е потенцијален метод за изработка на 4H-SiC биполарни уреди за напојување без дегенерација.
Како примерок беше користена 4-инчна n-тип 4H-SiC плочка со дебелина на епитаксијален слој од 10 µm и концентрација на донорски допинг од 1 × 1016 cm–3. Пред обработката на уредот, H+ јони беа имплантирани во плочата со енергија на забрзување од 0,95 MeV на собна температура до длабочина од околу 10 μm под нормален агол во однос на површината на плочата. За време на имплантацијата на протони, беше користена маска на плоча, а плочата имаше делови без и со доза на протон од 1012, 1014 или 1016 cm–2. Потоа, Al јони со дози на протон од 1020 и 1017 cm–3 беа имплантирани преку целата плочка до длабочина од 0–0,2 µm и 0,2–0,5 µm од површината, проследено со жарење на 1600°C за да се формира јаглеродна капа за да се формира слој од типот ap. -тип. Последователно, на страната на подлогата беше нанесен контакт од задната страна на Ni, додека на страната на епитаксијалниот слој беше нанесен контакт од предната страна на Ti/Al со димензии 2,0 mm × 2,0 mm во облик на чешел, формиран со фотолитографија и процес на лупење. Конечно, контактното жарење се изведува на температура од 700 °C. По сечењето на плочката на парчиња, извршивме карактеризација на стрес и нанесување.
I-V карактеристиките на изработените PiN диоди беа набљудувани со помош на анализатор на полупроводнички параметри HP4155B. Како електричен стрес, беше воведена 10-милисекундна пулсирана струја од 212,5 A/cm2 во траење од 2 часа со фреквенција од 10 импулси/сек. Кога избравме помала густина или фреквенција на струја, не забележавме експанзија на 1SSF дури ни во PiN диода без инјектирање на протони. За време на применетиот електричен напон, температурата на PiN диодата е околу 70°C без намерно загревање, како што е прикажано на Слика S8. Електролуминисцентни слики беа добиени пред и по електричен стрес при густина на струја од 25 A/cm2. Синхротронска рефлексија, инциденца, топографија на Х-зраци со користење на монохроматски Х-зрачен зрак (λ = 0,15 nm) во Центарот за синхротронско зрачење Аичи, векторот ag во BL8S2 е -1-128 или 11-28 (видете реф. 44 за детали).
Фреквенцијата на напонот при густина на струјата во директна насока од 2,5 A/cm2 е извлечена со интервал од 0,5 V на сл. 2 според CVC на секоја состојба на PiN диодата. Од средната вредност на Vave на напонот и стандардната девијација σ на напонот, исцртуваме нормална крива на распределба во форма на испрекината линија на Слика 2 користејќи ја следната равенка:
Вернер, МР и Фарнер, ВР, преглед на материјали, микросензори, системи и уреди за апликации на високи температури и сурови средини. Вернер, МР и Фарнер, ВР, преглед на материјали, микросензори, системи и уреди за апликации на високи температури и сурови средини.Вернер, МР и Фарнер, ВР Преглед на материјали, микросензори, системи и уреди за примена во високи температури и сурови средини. Вернер, господин и Фарнер, В.Р. Вернер, МР и Фарнер, ВР Преглед на материјали, микросензори, системи и уреди за примена на високи температури и неповолни услови на животната средина.Вернер, МР и Фарнер, ВР Преглед на материјали, микросензори, системи и уреди за примена при високи температури и сурови услови.IEEE Trans. Индустриска електроника. 48, 249–257 (2001).
Кимото, Т. и Купер, ЈА Основи на технологијата на силициум карбид Основи на технологијата на силициум карбид: раст, карактеризација, уреди и примени Том. Кимото, Т. и Купер, ЈА Основи на технологијата на силициум карбид Основи на технологијата на силициум карбид: раст, карактеризација, уреди и примени Том.Кимото, Т. и Купер, ЈА Основи на технологијата на силициум карбид Основи на технологијата на силициум карбид: раст, карактеристики, уреди и примени Том. Кимото, Т. и Купер, Џ.А. Кимото, Т. и Купер, ЈА Технолошка база на јаглерод и силициум Технолошка база на јаглерод и силициум: раст, опис, опрема и обем на примена.Кимото, Т. и Купер, Ј. Основи на технологијата на силициум карбид Основи на технологијата на силициум карбид: раст, карактеристики, опрема и примена Том.252 (Вајли Сингапур Пте Лтд, 2014).
Велиадис, В. Комерцијализација на SiC во голем обем: Статус кво и пречки што треба да се надминат. алма матер. науката. Форум 1062, 125–130 (2022).
Бротон, Ј., Смет, В., Тумала, РР и Џоши, ЈК Преглед на технологии за термичко пакување за автомобилска енергетска електроника за цели на влечење. Бротон, Ј., Смет, В., Тумала, РР и Џоши, ЈК Преглед на технологии за термичко пакување за автомобилска енергетска електроника за цели на влечење.Бротон, Ј., Смет, В., Тумала, РР и Џоши, ЈК Преглед на технологиите за термичко пакување за автомобилска енергетска електроника за влечење. Broughton, J., Smet, V., Tummala, RR & Joshi, YK 用于牵引目的的汽车电力电子热封装技术的回顾。 Broughton, J., Smet, V., Tummala, RR & Joshi, YKБротон, Ј., Смет, В., Тумала, РР и Џоши, ЈК Преглед на технологијата за термичко пакување за автомобилска енергетска електроника за цели на влечење.J. Electron. Пакет. транс. ASME 140, 1-11 (2018).
Сато, К., Като, Х. и Фукушима, Т. Развој на систем за влечење со применета SiC за брзи возови Шинкансен од следната генерација. Сато, К., Като, Х. и Фукушима, Т. Развој на систем за влечење со применета SiC за брзи возови Шинкансен од следната генерација.Сато К., Като Х. и Фукушима Т. Развој на применет систем за влечење од SiC за брзи возови Шинкансен од следната генерација.Сато К., Като Х. и Фукушима Т. Развој на систем за влечење за SiC апликации за брзи возови Шинкансен од следната генерација. Додаток IEEJ J. Ind. 9, 453–459 (2020).
Сензаки, Ј., Хајаши, С., Јонезава, Ј. и Окумура, Х. Предизвици за реализација на високо сигурни SiC енергетски уреди: Од моменталната состојба и проблемите со SiC плочките. Сензаки, Ј., Хајаши, С., Јонезава, Ј. и Окумура, Х. Предизвици за реализација на високо сигурни SiC енергетски уреди: Од моменталната состојба и проблемите со SiC плочките.Сензаки, Ј., Хајаши, С., Јонезава, Ј. и Окумура, Х. Проблеми во имплементацијата на високо сигурни SiC уреди за напојување: почнувајќи од моменталната состојба и проблемот со плочестиот SiC. Сензаки, Ј., Хајаши, С., Јонезава, Ј. и Окумура, Х. Senzaki, J., Hayashi, S., Yonezawa, Y. & Okumura, H. Предизвикот за постигнување висока доверливост кај уредите за моќност на SiC: од SiC 晶圆的电视和问题设计。Сензаки Ј, Хајаши С, Јонезава Ј. и Окумура Х. Предизвици во развојот на високосигурни уреди за напојување базирани на силициум карбид: преглед на состојбата и проблемите поврзани со силициум карбидните плочки.На Меѓународниот симпозиум за физика на доверливост (IRPS) на IEEE во 2018 година. (Сензаки, Ј. и др. уредници.) 3B.3-1-3B.3-6 (IEEE, 2018).
Ким, Д. и Сунг, В. Подобрена робусност при краток спој за 1.2kV 4H-SiC MOSFET користејќи длабок P-бунар имплементиран со канализирачка имплантација. Ким, Д. и Сунг, В. Подобрена робусност при краток спој за 1.2kV 4H-SiC MOSFET користејќи длабок P-бунар имплементиран со канализирачка имплантација.Ким, Д. и Сунг, В. Подобрен имунитет на краток спој за 1,2 kV 4H-SiC MOSFET со употреба на длабок P-бунар имплементиран со имплантација на канал. Ким, Д. и Сунг, В. Kim, D. & Sung, W. P 阱提高了1,2 kV 4H-SiC MOSFETКим, Д. и Сунг, В. Подобрена толеранција на краток спој на 1,2 kV 4H-SiC MOSFET-и со употреба на длабоки P-бунари со имплантација на канали.IEEE Електронски уреди Lett. 42, 1822–1825 (2021).
Сковронски М. и др. Движење на дефекти засилено со рекомбинација кај 4H-SiC pn диоди со напредно поларизирање. J. Application. physics. 92, 4699–4704 (2002).
Ха, С., Миешковски, П., Сковронски, М. и Роуланд, ЛБ Конверзија на дислокација во 4H силициум карбидна епитаксија. Ха, С., Миешковски, П., Сковронски, М. и Роуланд, ЛБ Конверзија на дислокација во 4H силициум карбидна епитаксија.Ха С., Мешковски П., Сковронски М. и Роуланд ЛБ Трансформација на дислокација за време на епитаксија со 4H силициум карбид. Ha, S., Mieszkowski, P., Skowronski, M. & Rowland, LB 4H 碳化硅外延中的位错转换。 Ha, S., Mieszkowski, P., Skowronski, M. & Rowland, LB 4H Ха, С., Мешковски, П., Сковронски, М. и Роуланд, Л.Б.Дислокациска транзиција 4H кај силициум карбидна епитаксија.Ј. Кристал. Раст 244, 257–266 (2002).
Сковронски, М. и Ха, С. Деградација на хексагонални биполарни уреди базирани на силициум-карбид. Сковронски, М. и Ха, С. Деградација на хексагонални биполарни уреди базирани на силициум-карбид.Сковронски М. и Ха С. Деградација на хексагонални биполарни уреди базирани на силициум карбид. Skowronski, M. & Ha, S. 六方碳化硅基双极器件的降解. Сковронски М. и Ха С.Сковронски М. и Ха С. Деградација на хексагонални биполарни уреди базирани на силициум карбид.J. Application. physics 99, 011101 (2006).
Агарвал, А., Фатима, Х., Хани, С. и Рју, С.-Х. Агарвал, А., Фатима, Х., Хани, С. и Рју, С.-Х.Агарвал А., Фатима Х., Хеини С. и Рју С.-Х. Агарвал, А., Фатима, Х., Хани, С. и Рју, С.-Х. Агарвал, А., Фатима, Х., Хани, С. и Рју, С.-Х.Агарвал А., Фатима Х., Хеини С. и Рју С.-Х.Нов механизам за деградација на високонапонски SiC MOSFET-и за напојување. IEEE Electronic Devices Lett. 28, 587–589 (2007).
Калдвел, Џ.Д., Сталбуш, РЕ, Анкона, М.Г., Глембоцки, О.Ј. и Хобарт, К.Д. За движечката сила за движење на расед предизвикано од рекомбинација во 4H–SiC. Калдвел, Џ.Д., Сталбуш, РЕ, Анкона, М.Г., Глембоцки, О.Ј. и Хобарт, К.Д. За движечката сила за движење на расед предизвикано од рекомбинација во 4H-SiC.Калдвел, Џ.Д., Сталбуш, РЕ, Анкона, М.Г., Глембоки, О.Ј. и Хобарт, К.Д. За движечката сила на движењето на раседот предизвикано од рекомбинација во 4H-SiC. Caldwell, JD, Stahlbush, RE, Ancona, MG, Glembocki, OJ & Hobart, KD 关于4H-SiC 中复合引起的层错运动的驱动力。 Caldwell, JD, Stahlbush, RE, Ancona, MG, Glembocki, OJ & Hobart, KDКалдвел, Џ.Д., Сталбуш, РЕ, Анкона, М.Г., Глембоки, О.Ј. и Хобарт, К.Д., За движечката сила на движењето на раседот предизвикано од рекомбинација во 4H-SiC.J. Примена. физика. 108, 044503 (2010).
Ииџима, А. и Кимото, Т. Електронски енергетски модел за формирање на единечен Шоклиев расед во 4H-SiC кристали. Ииџима, А. и Кимото, Т. Електронски енергетски модел за формирање на единечен Шоклиев расед во 4H-SiC кристали.Ииџима, А. и Кимото, Т. Електронско-енергетски модел на формирање на единечни дефекти на Шоклиевото пакување во 4H-SiC кристали. Iijima, A. & Kimoto, T. 4H-SiC 晶体中单Shockley 堆垛层错形成的电子能量模型。 Ииџима, А. и Кимото, Т. Електронски енергетски модел на формирање на единечен Шоклиев расед во 4H-SiC кристал.Ииџима, А. и Кимото, Т. Електронско-енергетски модел на формирање на Шоклиево пакување со еден дефект во 4H-SiC кристали.J. Application. physics 126, 105703 (2019).
Ииџима, А. и Кимото, Т. Проценка на критичната состојба за ширење/контракција на единечни Шоклиеви расправии кај 4H-SiC PiN диоди. Ииџима, А. и Кимото, Т. Проценка на критичната состојба за ширење/контракција на единечни Шоклиеви расправии кај 4H-SiC PiN диоди.Ииџима, А. и Кимото, Т. Проценка на критичната состојба за експанзија/компресија на единечни Шоклиеви дефекти на пакување кај 4H-SiC PiN-диоди. Iijima, A. & Kimoto, T. 估计4H-SiC PiN 二极管中单个Shockley 堆垛层错膨胀/收缩的临界条件。 Ииџима, А. и Кимото, Т. Проценка на условите за експанзија/контракција на еден Шоклиев слој во 4H-SiC PiN диоди.Ииџима, А. и Кимото, Т. Проценка на критичните услови за експанзија/компресија на Шоклиевото пакување со единечен дефект во 4H-SiC PiN-диоди.применета физика Рајт. 116, 092105 (2020).
Манен, Ј., Шимада, К., Асада, К. и Охтани, Н. Квантен модел на дејство на бунар за формирање на еден Шоклиев расед во 4H-SiC кристал под услови на нерамнотежа. Манен, Ј., Шимада, К., Асада, К. и Охтани, Н. Квантен модел на дејство на бунар за формирање на еден Шоклиев расед во 4H-SiC кристал под услови на нерамнотежа.Манен Ј., Шимада К., Асада К. и Отани Н. Квантен модел на бунар за формирање на еден Шоклиев расед во 4H-SiC кристал под нерамнотежни услови.Манен Ј., Шимада К., Асада К. и Отани Н. Модел на интеракција на квантен бунар за формирање на единечни Шоклиеви раседи во 4H-SiC кристали под нерамнотежни услови. J. Application. physics. 125, 085705 (2019).
Галекас, А., Линрос, Ј. и Пируз, П. Распади на редење предизвикани од рекомбинација: Докази за општ механизам кај хексагонален SiC. Галекас, А., Линрос, Ј. и Пируз, П. Распади на редење предизвикани од рекомбинација: Докази за општ механизам кај хексагонален SiC.Галекас, А., Линрос, Ј. и Пируз, П. Дефекти на пакување предизвикани од рекомбинација: Докази за заеднички механизам кај хексагонален SiC. Galeckas, A., Linnros, J. & Pirouz, P. 复合诱导的堆垛层错：六方SiC 中一般机制的证据。 Галекас, А., Линрос, Ј. и Пируз, П. Докази за општиот механизам на слој за натрупување со индукција од композит: SiC.Галекас, А., Линрос, Ј. и Пируз, П. Дефекти на пакување предизвикани од рекомбинација: Докази за заеднички механизам кај хексагонален SiC.физика Пастор Рајт. 96, 025502 (2006).
Ишикава, Ј., Судо, М., Јао, Ј.-З., Сугавара, Ј. и Като, М. Проширување на еден Шоклиев расед во епитаксијален слој од 4H-SiC (11 2 ¯0) предизвикано од зрачење со електронски зрак.Ишикава, Ј., М. Судо, зрачење со Y.-Z зрак.Ишикава, Ј., Судо М., Ј.-З психологија.Кутија, Ю., М. Судо, Y.-Z Chem., J. Chem., 123, 225101 (2018).
Като, М., Катахира, С., Ичикава, Ј., Харада, С. и Кимото, Т. Набљудување на рекомбинација на носители кај единечни Шоклиеви раседи и при делумни дислокации во 4H-SiC. Като, М., Катахира, С., Ичикава, Ј., Харада, С. и Кимото, Т. Набљудување на рекомбинација на носители кај единечни Шоклиеви раседи и при делумни дислокации во 4H-SiC.Като М., Катахира С., Итикава Ј., Харада С. и Кимото Т. Набљудување на рекомбинација на носители кај дефекти на единечно Шоклиево пакување и делумни дислокации во 4H-SiC. Като, М., Катахира, С., Ичикава, Ј., Харада, С. и Кимото, Т. 单Шокли Като, М., Катахира, С., Ичикава, Ј., Харада, С. и Кимото, Т.Като М., Катахира С., Итикава Ј., Харада С. и Кимото Т. Набљудување на рекомбинација на носители кај дефекти на единечно Шоклиево пакување и делумни дислокации во 4H-SiC.J. Application. physics 124, 095702 (2018).
Кимото, Т. и Ватанабе, Х. Инженерство на дефекти во SiC технологијата за високонапонски енергетски уреди. Кимото, Т. и Ватанабе, Х. Инженерство на дефекти во SiC технологијата за високонапонски енергетски уреди.Кимото, Т. и Ватанабе, Х. Развој на дефекти во SiC технологијата за високонапонски енергетски уреди. Кимото, Т. и Ватанабе, Х. 用于高压功率器件的SiC 技术中的缺陷工程。 Кимото, Т. и Ватанабе, Х. Инженерство на дефекти во SiC технологијата за високонапонски енергетски уреди.Кимото, Т. и Ватанабе, Х. Развој на дефекти во SiC технологијата за високонапонски енергетски уреди.применета физика Експрес 13, 120101 (2020).
Жанг, З. и Сударшан, ТС. Епитаксија без дислокации во базалната рамнина на силициум карбид. Жанг, З. и Сударшан, ТС. Епитаксија без дислокации во базалната рамнина на силициум карбид.Жанг З. и Сударшан Т.С. Епитаксија без дислокација на силициум карбид во базалната рамнина. Џанг, З. и Сударшан, ТС 碳化硅基面无位错外延. Жанг, З. и Сударшан, Т.С.Жанг З. и Сударшан Т.С. Епитаксија без дислокација на базални рамнини на силициум карбид.изјава. физика. Рајт. 87, 151913 (2005).
Жанг, З., Мултон, Е. и Сударшан, ТС Механизам за елиминирање на дислокациите во базалната рамнина кај тенки филмови од SiC со епитаксија на гравирана подлога. Жанг, З., Мултон, Е. и Сударшан, ТС Механизам за елиминирање на дислокациите во базалната рамнина кај тенки филмови од SiC со епитаксија на гравирана подлога.Zhang Z., Moulton E. и Sudarshan TS Механизам на елиминација на дислокации во основната рамнина кај тенки филмови од SiC со епитаксија на гравирана подлога. Zhang, Z., Moulton, E. & Sudarshan, TS 通过在蚀刻衬底上外延消除SiC 薄膜中基面位错的机制。 Жанг, З., Мултон, Е. и Сударшан, ТС Механизмот на елиминација на тенкиот филм од SiC со јорганизирање на подлогата.Zhang Z., Moulton E. и Sudarshan TS Механизам на елиминација на дислокации во основната рамнина кај тенки филмови од SiC со епитаксија на гравирани подлоги.применета физика Рајт. 89, 081910 (2006).
Шталбуш РЕ и др. Прекинот на растот води до намалување на дислокациите во базалната рамнина за време на 4H-SiC епитаксија. изјава. физика. Рајт. 94, 041916 (2009).
Zhang, X. и Tsuchida, H. Конверзија на дислокации на базалната рамнина во дислокации на навојни рабови во 4H-SiC епилослоеви со жарење на висока температура. Zhang, X. и Tsuchida, H. Конверзија на дислокации на базалната рамнина во дислокации на навојни рабови во 4H-SiC епилослоеви со жарење на висока температура.Zhang, X. и Tsuchida, H. Трансформација на дислокации на базалната рамнина во дислокации на навојни рабови во 4H-SiC епитаксијални слоеви со жарење на висока температура. Zhang, X. & Tsuchida, H. 通过高温退火将4H-SiC 外延层中的基面位错转化为螺纹刃位错。 Zhang, X. & Tsuchida, H. 通过高温退火将4H-SiCZhang, X. и Tsuchida, H. Трансформација на дислокации на основната рамнина во дислокации на филаментните рабови во 4H-SiC епитаксијални слоеви со жарење на висока температура.J. Примена. физика. 111, 123512 (2012).
Сонг, Х. и Сударшан, ТС. Конверзија на дислокација во базалната рамнина во близина на интерфејсот епилослој/супстрат при епитаксијален раст на 4H–SiC под агол од 4° надвор од оската. Сонг, Х. и Сударшан, ТС. Конверзија на дислокација во базалната рамнина во близина на интерфејсот епилослој/супстрат при епитаксијален раст на 4H–SiC под агол од 4° надвор од оската.Сонг, Х. и Сударшан, ТС Трансформација на дислокации во базалната рамнина во близина на интерфејсот епитаксијален слој/супстрат за време на епитаксијален раст на 4H–SiC надвор од оската. Song, H. & Sudarshan, TS 在4° 离轴4H-SiC 外延生长中外延层/衬底界面附近的基底平面轍长位 Song, H. & Sudarshan, TS 在4° 离轴4H-SiC Сонг, Х. и Сударшан, Т.С.Планарна дислокациска транзиција на подлогата во близина на границата на епитаксијалниот слој/подлогата за време на епитаксијалниот раст на 4H-SiC надвор од 4°-оската.Ј. Кристал. Раст 371, 94–101 (2013).
Кониши, К. и др. При висока струја, ширењето на раседот на натрупување на дислокации во базалната рамнина во епитаксијалните слоеви на 4H-SiC се трансформира во дислокации на работ на филаментите. J. Application. physics. 114, 014504 (2013).
Кониши, К. и др. Дизајнирање епитаксијални слоеви за биполарни неразградливи SiC MOSFET-и со откривање на проширени места за нуклеација на расед во оперативна топографска анализа на Х-зраци. AIP Advanced 12, 035310 (2022).
Лин, С. и др. Влијание на структурата на дислокација во базалната рамнина врз ширењето на еден распад на редење од типот Шокли за време на распаѓање на струјата напред на 4H-SiC пински диоди. Јапонија. J. Application. physics. 57, 04FR07 (2018).
Тахара, Т., и др. Краткиот животен век на носачите на малцинства во епилорни слоеви од 4H-SiC богати со азот се користи за сузбивање на грешките во редењето кај PiN диодите. J. Application. physics. 120, 115101 (2016).
Тахара, Т. и др. Зависност од концентрацијата на инјектирани носители при ширење на еден Шоклиев распад во 4H-SiC PiN диоди. J. Application. Physics 123, 025707 (2018).
Меј, С., Тавара, Т., Цучида, Х. и Като, М. Микроскопски FCA систем за мерење на животниот век на носачите со длабинска резолуција во SiC. Меј, С., Тавара, Т., Цучида, Х. и Като, М. Микроскопски FCA систем за мерење на животниот век на носачите со длабинска резолуција во SiC.Меи, С., Тавара, Т., Цучида, Х. и Като, М. FCA микроскопски систем за мерења на носачи со длабинска резолуција во силициум карбид во текот на животниот век. Mae, S.、Tawara, T.、Tsuchida, H. & Kato, M. 用于SiC 中深度分辨载流子寿命测量的显微FCA 系统 Меј, С., Тавара, Т.Меи С., Тавара Т., Цучида Х. и Като М. Микро-FCA систем за мерења на животниот век на носачите со длабинска резолуција во силициум карбид.Форум за алма матер науки 924, 269–272 (2018).
Хирајама, Т. и др. Длабинската распределба на животниот век на носителите во дебели 4H-SiC епитаксијални слоеви беше измерена недеструктивно со користење на временската резолуција на апсорпцијата на слободни носители и вкрстената светлина. Префрли се на науката. метар. 91, 123902 (2020).
Време на објавување: 06.11.2022
