Nature.com saytiga tashrif buyurganingiz uchun tashakkur. Siz foydalanayotgan brauzer versiyasida CSS qo'llab-quvvatlashi cheklangan. Eng yaxshi tajriba uchun sizga yangilangan brauzerdan foydalanishingizni tavsiya qilamiz (yoki Internet Explorer-da moslik rejimini o'chirib qo'ying). Shu bilan birga, uzluksiz qo'llab-quvvatlashni ta'minlash uchun biz saytni uslublar va JavaScriptsiz renderlaymiz.
4H-SiC quvvatli yarimo'tkazgichli qurilmalar uchun material sifatida tijoratlashtirildi. Biroq, 4H-SiC qurilmalarining uzoq muddatli ishonchliligi ularning keng qo'llanilishiga to'sqinlik qiladi va 4H-SiC qurilmalarining eng muhim ishonchlilik muammosi bipolyar degradatsiyadir. Bu degradatsiya 4H-SiC kristallaridagi bazal tekislik dislokatsiyalarining bitta Shockley stacking nuqsoni (1SSF) tarqalishi natijasida yuzaga keladi. Bu yerda biz 4H-SiC epitaksial plastinkalariga protonlarni implantatsiya qilish orqali 1SSF kengayishini bostirish usulini taklif qilamiz. Proton implantatsiyasi bilan plastinkalarda ishlab chiqarilgan PiN diodlari proton implantatsiyasisiz diodlar bilan bir xil tok-kuchlanish xususiyatlarini ko'rsatdi. Aksincha, 1SSF kengayishi proton implantatsiyasi bilan joylashtirilgan PiN diodlarida samarali ravishda bostiriladi. Shunday qilib, protonlarni 4H-SiC epitaksial plastinkalariga implantatsiya qilish qurilmaning ishlashini saqlab qolish bilan birga 4H-SiC quvvatli yarimo'tkazgichli qurilmalarning bipolyar degradatsiyasini bostirishning samarali usuli hisoblanadi. Bu natija yuqori ishonchli 4H-SiC qurilmalarining rivojlanishiga hissa qo'shadi.
Kremniy karbidi (SiC) qattiq muhitlarda ishlay oladigan yuqori quvvatli, yuqori chastotali yarimo'tkazgichli qurilmalar uchun yarimo'tkazgich material sifatida keng tan olingan1. Ko'plab SiC politiplari mavjud, ular orasida 4H-SiC yuqori elektron harakatchanligi va kuchli parchalanish elektr maydoni kabi ajoyib yarimo'tkazgichli qurilmalarning fizik xususiyatlariga ega2. Diametri 6 dyuym bo'lgan 4H-SiC plastinkalari hozirda tijoratlashtirilmoqda va kuchli yarimo'tkazgichli qurilmalarni ommaviy ishlab chiqarish uchun ishlatiladi3. Elektr transport vositalari va poyezdlar uchun tortish tizimlari 4H-SiC4.5 kuchli yarimo'tkazgichli qurilmalar yordamida ishlab chiqarilgan. Biroq, 4H-SiC qurilmalari hali ham dielektrik parchalanish yoki qisqa tutashuv ishonchliligi kabi uzoq muddatli ishonchlilik muammolaridan aziyat chekmoqda,6,7 ulardan eng muhim ishonchlilik muammolaridan biri bipolyar parchalanishdir2,8,9,10,11. Bu bipolyar parchalanish 20 yildan ko'proq vaqt oldin kashf etilgan va SiC qurilmalarini ishlab chiqarishda uzoq vaqtdan beri muammo bo'lib kelgan.
Bipolyar degradatsiya 4H-SiC kristallarida rekombinatsiya bilan kuchaytirilgan dislokatsiya sirpanishi (REDG)12,13,14,15,16,17,18,19 orqali tarqaladigan bazal tekislik dislokatsiyalari (BPD) bilan bitta Shockley stek nuqsoni (1SSF) tufayli yuzaga keladi. Shuning uchun, agar BPD kengayishi 1SSF ga bostirilsa, 4H-SiC quvvat qurilmalarini bipolyar degradatsiyasiz ishlab chiqarish mumkin. BPD tarqalishini bostirishning bir nechta usullari haqida xabar berilgan, masalan, BPD dan ip chetiga dislokatsiya (TED) ga o'tish 20,21,22,23,24. Eng so'nggi SiC epitaksial plastinkalarida BPD asosan substratda mavjud bo'lib, epitaksial qatlamda emas, chunki epitaksial o'sishning dastlabki bosqichida BPD ning TED ga o'tishi kuzatiladi. Shuning uchun, bipolyar degradatsiyaning qolgan muammosi substratda BPD ning taqsimlanishi 25,26,27. Drift qatlami va substrat orasiga "kompozit mustahkamlovchi qatlam" qo'shilishi substratda BPD kengayishini bostirishning samarali usuli sifatida taklif qilingan28, 29, 30, 31. Bu qatlam epitaksial qatlamda va SiC substratida elektron-teshik juftligi rekombinatsiyasi ehtimolini oshiradi. Elektron-teshik juftliklari sonini kamaytirish REDG ning substratda BPD ga harakatlantiruvchi kuchini kamaytiradi, shuning uchun kompozit mustahkamlovchi qatlam bipolyar degradatsiyani bostirishi mumkin. Shuni ta'kidlash kerakki, qatlamni qo'shish plastinkalarni ishlab chiqarishda qo'shimcha xarajatlarni keltirib chiqaradi va qatlamni qo'shmasdan, faqat tashuvchining ishlash muddatini nazorat qilish orqali elektron-teshik juftliklari sonini kamaytirish qiyin. Shuning uchun, qurilma ishlab chiqarish narxi va rentabellik o'rtasida yaxshiroq muvozanatga erishish uchun boshqa bostirish usullarini ishlab chiqishga hali ham katta ehtiyoj mavjud.
BPD ning 1SSF ga kengayishi qisman dislokatsiyalarning (PD) harakatlanishini talab qilganligi sababli, PD ni mahkamlash bipolyar degradatsiyani oldini olishning istiqbolli usuli hisoblanadi. Metall aralashmalar bilan PD ni mahkamlash haqida xabar berilgan bo'lsa-da, 4H-SiC substratlaridagi FPDlar epitaksial qatlam yuzasidan 5 mkm dan ortiq masofada joylashgan. Bundan tashqari, SiC dagi har qanday metallning diffuziya koeffitsienti juda kichik bo'lgani uchun, metall aralashmalarining substratga tarqalishi qiyin34. Metalllarning nisbatan katta atom massasi tufayli metallarni ion implantatsiyasi ham qiyin. Aksincha, eng yengil element bo'lgan vodorod holatida, ionlar (protonlar) MeV sinfidagi tezlatgich yordamida 4H-SiC ga 10 mkm dan ortiq chuqurlikka implantatsiya qilinishi mumkin. Shuning uchun, agar proton implantatsiyasi PD ni mahkamlashga ta'sir qilsa, u holda substratda BPD tarqalishini bostirish uchun ishlatilishi mumkin. Biroq, proton implantatsiyasi 4H-SiC ga zarar etkazishi va qurilmaning ishlashini pasaytirishi mumkin37,38,39,40.
Proton implantatsiyasi tufayli qurilmaning degradatsiyasini bartaraf etish uchun, qurilmani qayta ishlashda akseptor ion implantatsiyasidan keyin keng qo'llaniladigan tavlash usuliga o'xshash yuqori haroratli tavlash qo'llaniladi1, 40, 41, 42. Ikkilamchi ion massa spektrometriyasi (SIMS)43 yuqori haroratli tavlash tufayli vodorod diffuziyasini qayd etgan bo'lsa-da, SIMS yordamida PRning pinlanishini aniqlash uchun faqat FD yaqinidagi vodorod atomlarining zichligi yetarli bo'lmasligi mumkin. Shuning uchun, ushbu tadqiqotda biz qurilmani ishlab chiqarish jarayonidan oldin, shu jumladan yuqori haroratli tavlashdan oldin protonlarni 4H-SiC epitaksial plastinkalariga implantatsiya qildik. Biz PiN diodlaridan eksperimental qurilma tuzilmalari sifatida foydalandik va ularni proton implantatsiyasi qilingan 4H-SiC epitaksial plastinkalarida ishlab chiqardik. Keyin proton in'ektsiyasi tufayli qurilma ishlashining buzilishini o'rganish uchun volt-amper xususiyatlarini kuzatdik. Keyinchalik, biz PiN diodiga elektr kuchlanishini qo'llaganidan so'ng elektrolyuminestsentsiya (EL) tasvirlarida 1SSF ning kengayishini kuzatdik. Nihoyat, biz proton in'ektsiyasining 1SSF kengayishini bostirishga ta'sirini tasdiqladik.
1-rasmda impulsli tokdan oldin proton implantatsiyasi bo'lgan va bo'lmagan hududlarda xona haroratida PiN diodlarining tok-kuchlanish xususiyatlari (CVC) ko'rsatilgan. Proton in'ektsiyasi bo'lgan PiN diodlari, IV xususiyatlari diodlar o'rtasida umumiy bo'lsa ham, proton in'ektsiyasi bo'lmagan diodlarga o'xshash rektifikatsiya xususiyatlarini ko'rsatadi. In'ektsiya shartlari orasidagi farqni ko'rsatish uchun biz 2-rasmda ko'rsatilgandek, 2,5 A/sm2 (100 mA ga mos keladigan) oldinga yo'naltirilgan tok zichligidagi kuchlanish chastotasini statistik grafik sifatida chizdik. Normal taqsimot bilan yaqinlashtirilgan egri chiziq ham nuqta chiziq bilan ifodalanadi. Egri chiziqlar cho'qqilaridan ko'rinib turibdiki, qarshilik 1014 va 1016 sm-2 proton dozalarida biroz oshadi, proton dozasi 1012 sm-2 bo'lgan PiN diodi esa proton implantatsiyasi bo'lmagan deyarli bir xil xususiyatlarni ko'rsatadi. Shuningdek, biz S1-rasmda ko'rsatilganidek, oldingi tadqiqotlarda tasvirlanganidek, proton implantatsiyasi natijasida kelib chiqqan shikastlanish tufayli bir xil elektroluminesans ko'rsatmagan PiN diodlarini ishlab chiqargandan so'ng proton implantatsiyasini amalga oshirdik37,38,39. Shuning uchun, Al ionlarini implantatsiya qilgandan keyin 1600 °C da tavlash Al akseptorini faollashtirish uchun qurilmalarni ishlab chiqarish uchun zarur jarayon bo'lib, u proton implantatsiyasi natijasida kelib chiqqan shikastlanishni tuzatishi mumkin, bu esa implantatsiya qilingan va implantatsiya qilinmagan proton PiN diodlari o'rtasida CVClarni bir xil qiladi. -5 V da teskari oqim chastotasi ham S2-rasmda keltirilgan, proton in'ektsiyasi bilan va proton in'ektsiyasisiz diodlar o'rtasida sezilarli farq yo'q.
Xona haroratida protonlar kiritilgan va kiritilmagan PiN diodlarining volt-amper xususiyatlari. Afsonada protonlarning dozasi ko'rsatilgan.
In'ektsiya qilingan va kiritilmagan protonli PiN diodlari uchun to'g'ridan-to'g'ri tokdagi kuchlanish chastotasi 2,5 A/sm2. Nuqtali chiziq normal taqsimotga mos keladi.
3-rasmda kuchlanishdan keyin 25 A/sm2 tok zichligiga ega bo'lgan PiN diodining EL tasviri ko'rsatilgan. Pulsatsiyalangan tok yukini qo'llashdan oldin, 3-rasm C2 da ko'rsatilganidek, diodning qorong'u mintaqalari kuzatilmadi. Biroq, 3a-rasmda ko'rsatilganidek, proton implantatsiyasisiz PiN diodida elektr kuchlanishi qo'llanilgandan so'ng, yorug'lik qirralari bo'lgan bir nechta qorong'u chiziqli mintaqalar kuzatildi. Bunday sterjen shaklidagi qorong'u mintaqalar substratdagi BPD dan cho'zilgan 1SSF uchun EL tasvirlarida kuzatiladi28,29. Buning o'rniga, 3b–d-rasmlarda ko'rsatilganidek, implantatsiya qilingan protonli PiN diodlarida ba'zi kengaytirilgan stacking nosozliklari kuzatildi. Rentgen topografiyasidan foydalanib, biz proton in'ektsiyasisiz PiN diodidagi kontaktlarning periferiyasida BPD dan substratga o'tishi mumkin bo'lgan PRlarning mavjudligini tasdiqladik (4-rasm: bu tasvir yuqori elektrodni olib tashlamasdan olingan (suratga olingan, elektrodlar ostidagi PR ko'rinmaydi). Shuning uchun, EL tasviridagi qorong'u maydon substratdagi kengaytirilgan 1SSF BPD ga mos keladi. Boshqa yuklangan PiN diodlarining EL tasvirlari 1 va 2-rasmlarda ko'rsatilgan. Kengaytirilgan qorong'u maydonlarga ega va ularsiz S3-S6 videolari (proton in'ektsiyasisiz va 1014 sm-2 ga implantatsiya qilingan PiN diodlarining vaqt bo'yicha o'zgaruvchan EL tasvirlari) ham Qo'shimcha ma'lumotlarda ko'rsatilgan.
Proton implantatsiyasisiz va (b) 1012 sm-2, (c) 1014 sm-2 va (d) 1016 sm-2 protonlarning implantatsiya qilingan dozalari bilan 2 soatlik elektr kuchlanishidan keyin (a) 25 A/sm2 da PiN diodlarining EL tasvirlari.
Biz 5-rasmda ko'rsatilgandek, har bir holat uchun uchta PiN diodida yorqin qirralarga ega qorong'u joylarni hisoblash orqali kengaytirilgan 1SSF zichligini hisobladik. Kengaytirilgan 1SSF zichligi proton dozasining ortishi bilan kamayadi va hatto 1012 sm-2 dozada ham kengaytirilgan 1SSF zichligi implantatsiya qilinmagan PiN diodiga qaraganda ancha past.
Impulsli tok bilan yuklangandan so'ng (har bir holat uchta yuklangan diodni o'z ichiga olgan) proton implantatsiyasi bilan va protonsiz SF PiN diodlarining zichligi oshdi.
Tashuvchining ishlash muddatini qisqartirish kengayishni bostirishga ham ta'sir qiladi va proton in'ektsiyasi tashuvchining ishlash muddatini qisqartiradi32,36. Biz 1014 sm-2 in'ektsiya qilingan protonlar bilan 60 µm qalinlikdagi epitaksial qatlamda tashuvchining ishlash muddatini kuzatdik. Dastlabki tashuvchining ishlash muddatidan boshlab, implant qiymatni ~10% gacha kamaytirsa ham, keyingi tavlash uni ~50% gacha tiklaydi, bu S7-rasmda ko'rsatilgan. Shuning uchun, proton implantatsiyasi tufayli kamaytirilgan tashuvchining ishlash muddati yuqori haroratli tavlash orqali tiklanadi. Tashuvchining ishlash muddatining 50% ga qisqarishi ham stacking nosozliklarining tarqalishini bostirsa-da, odatda tashuvchining ishlash muddatiga bog'liq bo'lgan I-V xususiyatlari in'ektsiya qilingan va implantatsiya qilinmagan diodlar o'rtasida faqat kichik farqlarni ko'rsatadi. Shuning uchun, biz PD langarlash 1SSF kengayishini inhibe qilishda rol o'ynaydi deb hisoblaymiz.
SIMS avvalgi tadqiqotlarda xabar qilinganidek, 1600°C da tavlangandan keyin vodorodni aniqlamagan bo'lsa-da, biz 1 va 4.3, 4-rasmlarda ko'rsatilgandek, proton implantatsiyasining 1SSF kengayishini bostirishga ta'sirini kuzatdik. Shuning uchun, biz PD zichligi SIMS aniqlash chegarasidan (2 × 1016 sm-3) past bo'lgan vodorod atomlari yoki implantatsiya natijasida hosil bo'lgan nuqta nuqsonlari bilan bog'langan deb hisoblaymiz. Shuni ta'kidlash kerakki, biz kuchlanish oqimi yukidan keyin 1SSF ning uzayishi tufayli yoqilgan holatdagi qarshilikning oshishini tasdiqlamadik. Bu bizning jarayonimiz yordamida o'rnatilgan nomukammal ohmik kontaktlar bilan bog'liq bo'lishi mumkin, ular yaqin kelajakda yo'q qilinadi.
Xulosa qilib aytganda, biz qurilma ishlab chiqarishdan oldin proton implantatsiyasidan foydalanib, 4H-SiC PiN diodlarida BPD ni 1SSF ga kengaytirish uchun söndürme usulini ishlab chiqdik. Proton implantatsiyasi paytida I-V xarakteristikasining yomonlashishi ahamiyatsiz, ayniqsa 1012 sm-2 proton dozasida, ammo 1SSF kengayishini bostirish ta'siri sezilarli. Ushbu tadqiqotda biz 10 µm chuqurlikka proton implantatsiyasi bilan 10 µm qalinlikdagi PiN diodlarini ishlab chiqargan bo'lsak-da, implantatsiya sharoitlarini yanada optimallashtirish va ularni boshqa turdagi 4H-SiC qurilmalarini ishlab chiqarish uchun qo'llash mumkin. Proton implantatsiyasi paytida qurilma ishlab chiqarish uchun qo'shimcha xarajatlarni hisobga olish kerak, ammo ular 4H-SiC quvvat qurilmalari uchun asosiy ishlab chiqarish jarayoni bo'lgan alyuminiy ion implantatsiyasi uchun xarajatlarga o'xshash bo'ladi. Shunday qilib, qurilmani qayta ishlashdan oldin proton implantatsiyasi 4H-SiC bipolyar quvvat qurilmalarini degeneratsiyasiz ishlab chiqarishning potentsial usuli hisoblanadi.
Namuna sifatida epitaksial qatlam qalinligi 10 µm va donor qo'shimchasi konsentratsiyasi 1 × 1016 sm–3 bo'lgan 4 dyuymli n-turdagi 4H-SiC plastinka ishlatilgan. Qurilmani qayta ishlashdan oldin, plastinkaga xona haroratida 0,95 MeV tezlanish energiyasi bilan taxminan 10 µm chuqurlikda plastinka yuzasiga normal burchak ostida joylashtirildi. Proton implantatsiyasi paytida plastinkadagi niqob ishlatilgan va plastinkada 1012, 1014 yoki 1016 sm–2 proton dozasi bo'lmagan va bo'laklari bo'lgan. Keyin, 1020 va 1017 sm–3 proton dozalari bo'lgan Al ionlari butun plastinkaga 0–0,2 µm chuqurlikda va sirtdan 0,2–0,5 µm uzoqlikda joylashtirildi, so'ngra 1600°C da uglerod qopqog'ini hosil qilish uchun ap qatlamini hosil qilish uchun yumshatildi. -tip. Keyinchalik, substrat tomoniga orqa tomondan Ni kontakti, epitaksial qatlam tomoniga esa fotolitografiya va tozalash jarayoni natijasida hosil bo'lgan 2,0 mm × 2,0 mm taroqsimon Ti/Al old tomondan kontakt qo'yildi. Nihoyat, kontaktli tavlash 700 °C haroratda amalga oshiriladi. Plitani maydalagichlarga kesgandan so'ng, biz kuchlanishni tavsiflash va qo'llashni amalga oshirdik.
Tayyorlangan PiN diodlarining I–V xususiyatlari HP4155B yarimo'tkazgich parametr analizatori yordamida kuzatildi. Elektr kuchlanishi sifatida 2 soat davomida 10 impuls/soniya chastotasida 212,5 A/sm2 ga teng 10 millisekundlik impulsli tok kiritildi. Biz pastroq tok zichligi yoki chastotasini tanlaganimizda, hatto proton in'ektsiyasisiz PiN diodida ham 1SSF kengayishini kuzatmadik. Qo'llaniladigan elektr kuchlanishi paytida, S8-rasmda ko'rsatilgandek, PiN diodining harorati ataylab qizdirilmasdan taxminan 70°C ni tashkil qiladi. Elektr kuchlanishidan oldin va keyin 25 A/sm2 tok zichligida elektrolyuminestsent tasvirlar olingan. Aichi Sinxrotron Radiatsiya Markazida monoxromatik rentgen nurlari (λ = 0,15 nm) yordamida sinxrotron aks ettirishning tarqalishi rentgen topografiyasi, BL8S2 dagi ag vektori -1-128 yoki 11-28 ga teng (batafsil ma'lumot uchun 44-havolaga qarang).
2-rasmda PiN diodasining har bir holatining CVC ga muvofiq 2,5 A/sm2 to'g'ridan-to'g'ri oqim zichligidagi kuchlanish chastotasi 0,5 V oraliq bilan ajratib olinadi. Kuchlanish Vave ning o'rtacha qiymati va kuchlanishning standart og'ishi σ dan biz 2-rasmda quyidagi tenglama yordamida nuqta chiziq shaklida normal taqsimot egri chizig'ini chizamiz:
Verner, MR va Fahrner, WR Yuqori haroratli va qattiq muhit sharoitida qo'llaniladigan materiallar, mikrosensorlar, tizimlar va qurilmalar bo'yicha sharh. Verner, MR va Fahrner, WR Yuqori haroratli va qattiq muhit sharoitida qo'llaniladigan materiallar, mikrosensorlar, tizimlar va qurilmalar bo'yicha sharh.Verner, MR va Farner, WR Yuqori haroratli va qattiq muhitlarda qo'llaniladigan materiallar, mikrosensorlar, tizimlar va qurilmalarga umumiy nuqtai nazar. Verner, MR va Fahrner, WR. Verner, MR va Fahrner, WR Yuqori harorat va noqulay atrof-muhit sharoitlari uchun materiallar, mikrosensorlar, tizimlar va qurilmalarni ko'rib chiqish.Verner, MR va Farner, WR Yuqori haroratlar va og'ir sharoitlarda qo'llaniladigan materiallar, mikrosensorlar, tizimlar va qurilmalarga umumiy nuqtai nazar.IEEE Trans. Sanoat elektronikasi. 48, 249–257 (2001).
Kimoto, T. va Cooper, JA Silikon karbid texnologiyasi asoslari Silikon karbid texnologiyasi asoslari: o'sish, tavsif, qurilmalar va qo'llanmalar jild. Kimoto, T. va Cooper, JA Silikon karbid texnologiyasi asoslari Silikon karbid texnologiyasi asoslari: o'sish, tavsif, qurilmalar va qo'llanmalar jild.Kimoto, T. va Cooper, JA Silikon karbid texnologiyasi asoslari Silikon karbid texnologiyasi asoslari: o'sish, xususiyatlar, qurilmalar va qo'llanmalar jild. Kimoto, T. & Cooper, JA mīngīngīngīngīngīngīngīngīngīngīngīngīngīngīngīngīngīngīīī: Kimoto, T. & Cooper, JA Uglerod kremniy texnologiyasi bazasi Uglerod kremniy texnologiyasi bazasi: o'sishi, tavsifi, uskunalari va qo'llanilish hajmi.Kimoto, T. va Cooper, J. Silikon karbid texnologiyasi asoslari Silikon karbid texnologiyasi asoslari: o'sish, xususiyatlar, uskunalar va qo'llanmalar.252 (Wiley Singapore Pte Ltd, 2014).
Veliadis, V. SiC ning keng ko'lamli tijoratlashtirilishi: mavjud holat va yengib o'tilishi kerak bo'lgan to'siqlar. alma mater. fan. Forum 1062, 125–130 (2022).
Broughton, J., Smet, V., Tummala, RR & Joshi, YK Avtomobil elektr elektronikasi uchun tortishish maqsadlarida termal qadoqlash texnologiyalarini ko'rib chiqish. Broughton, J., Smet, V., Tummala, RR & Joshi, YK Avtomobil elektr elektronikasi uchun tortishish maqsadlarida termal qadoqlash texnologiyalarini ko'rib chiqish.Broughton, J., Smet, V., Tummala, RR va Joshi, YK Avtomobil elektr elektronikasi uchun tortishish maqsadlarida termal qadoqlash texnologiyalariga umumiy nuqtai nazar. Broughton, J., Smet, V., Tummala, RR & Joshi, YK míngíngíngíngíngíngíngíngíngíngíngíngíngíngíngíngíngíngíngíngíngíngíngíníngíngíníngíníníngínínínínínīng. Broughton, J., Smet, V., Tummala, RR & Joshi, YKBroughton, J., Smet, V., Tummala, RR va Joshi, YK Avtomobil elektr elektronikasi uchun tortishish maqsadlarida termal qadoqlash texnologiyasiga umumiy nuqtai nazar.J. Elektron. Paket. trans. ASME 140, 1-11 (2018).
Sato, K., Kato, H. & Fukushima, T. Keyingi avlod Shinkansen yuqori tezlikdagi poyezdlari uchun SiC qo'llaniladigan tortish tizimini ishlab chiqish. Sato, K., Kato, H. & Fukushima, T. Keyingi avlod Shinkansen yuqori tezlikdagi poyezdlari uchun SiC qo'llaniladigan tortish tizimini ishlab chiqish.Sato K., Kato H. va Fukushima T. Keyingi avlod yuqori tezlikdagi Shinkansen poyezdlari uchun amaliy SiC tortish tizimini ishlab chiqish.Sato K., Kato H. va Fukushima T. Keyingi avlod yuqori tezlikdagi Shinkansen poyezdlari uchun SiC ilovalari uchun tortish tizimini ishlab chiqish. Ilova IEEJ J. Ind. 9, 453–459 (2020).
Senzaki, J., Hayashi, S., Yonezawa, Y. & Okumura, H. Yuqori darajada ishonchli SiC quvvat qurilmalarini yaratishdagi qiyinchiliklar: SiC plitalarining hozirgi holati va muammolaridan. Senzaki, J., Hayashi, S., Yonezawa, Y. & Okumura, H. Yuqori darajada ishonchli SiC quvvat qurilmalarini yaratishdagi qiyinchiliklar: SiC plitalarining hozirgi holati va muammolaridan.Senzaki, J., Hayashi, S., Yonezawa, Y. va Okumura, H. Yuqori ishonchli SiC quvvat qurilmalarini joriy etishdagi muammolar: hozirgi holatdan va gofret SiC muammosidan boshlab. Senzaki, J., Hayashi, S., Yonezawa, Y. va Okumura, H. chíngíngíníníSiC língíngínínínínínínínínínínínínėnėnėnėngėngėngėngīngīngīngīngīngjīngīng. Senzaki, J., Hayashi, S., Yonezawa, Y. va Okumura, H. SiC quvvat qurilmalarida yuqori ishonchlilikka erishish muammosi: SiC danSenzaki J, Hayashi S, Yonezawa Y. va Okumura H. Kremniy karbid asosida yuqori ishonchlilikdagi quvvat qurilmalarini ishlab chiqishdagi qiyinchiliklar: kremniy karbidli plastinkalar bilan bog'liq holat va muammolarni ko'rib chiqish.2018-yilgi IEEE Xalqaro Ishonchlilik Fizikasi (IRPS) Simpoziumida. (Senzaki, J. va boshqalar. tahrir.) 3B.3-1-3B.3-6 (IEEE, 2018).
Kim, D. va Sung, W. Kanalizatsiya implantatsiyasi orqali amalga oshirilgan chuqur P-quduq yordamida 1,2 kV 4H-SiC MOSFET uchun qisqa tutashuv mustahkamligini yaxshilash. Kim, D. va Sung, W. Kanalizatsiya implantatsiyasi orqali amalga oshirilgan chuqur P-quduq yordamida 1,2 kV 4H-SiC MOSFET uchun qisqa tutashuv mustahkamligini yaxshilash.Kim, D. va Sung, V. Kanal implantatsiyasi orqali amalga oshirilgan chuqur P-quduqdan foydalangan holda 1,2 kV 4H-SiC MOSFET uchun qisqa tutashuv immunitetini yaxshilash. Kim, D. & Sung, V. ngyngyīngīngīngīngīngīngīngīpīngīngīpīngīngīpīngīng 1.2kV 4H-SiC MOSFET līngīngīng Kim, D. & Sung, W. P língíngín 1.2kV 4H-SiC MOSFETKim, D. va Sung, V. Kanal implantatsiyasi orqali chuqur P-quduqlaridan foydalangan holda 1,2 kV 4H-SiC MOSFETlarining qisqa tutashuvga chidamliligini oshirish.IEEE Elektron Qurilmalar Lett. 42, 1822–1825 (2021).
Skowronski M. va boshqalar. To'g'ridan-to'g'ri yo'naltirilgan 4H-SiC pn diodlaridagi nuqsonlarning rekombinatsiya bilan kuchaytirilgan harakati. J. Qo'llanilishi. fizika. 92, 4699–4704 (2002).
Ha, S., Mieszkowski, P., Skowronski, M. & Rowland, LB 4H kremniy karbid epitaksiyasida dislokatsiya konversiyasi. Ha, S., Mieszkowski, P., Skowronski, M. & Rowland, LB 4H kremniy karbid epitaksiyasida dislokatsiya konversiyasi.Ha S., Meszkowski P., Skowronski M. va Rowland LB 4H kremniy karbid epitaksiyasi paytida dislokatsiya transformatsiyasi. Ha, S., Mieszkowski, P., Skowronski, M. & Rowland, LB 4H língíngíngíngíngíngíngíngíngíníníní Ha, S., Mieszkowski, P., Skowronski, M. & Rowland, LB 4H Ha, S., Meszkowski, P., Skowronski, M. & Rowland, LB.Kremniy karbid epitaksiyasida 4H dislokatsiya o'tishi.J. Kristal. O'sish 244, 257–266 (2002).
Skowronski, M. & Ha, S. Olti burchakli kremniy-karbid asosidagi bipolyar qurilmalarning parchalanishi. Skowronski, M. & Ha, S. Olti burchakli kremniy-karbid asosidagi bipolyar qurilmalarning parchalanishi.Skowronski M. va Ha S. Kremniy karbidiga asoslangan olti burchakli bipolyar qurilmalarning parchalanishi. Skowronski, M. va Ha, S. Skowronski M. va Ha S.Skowronski M. va Ha S. Kremniy karbidiga asoslangan olti burchakli bipolyar qurilmalarning parchalanishi.J. Qo'llanilishi. fizika 99, 011101 (2006).
Agarwal, A., Fatima, H., Haney, S. va Ryu, S.-H. Agarwal, A., Fatima, H., Haney, S. va Ryu, S.-H.Agarwal A., Fatima H., Heini S. va Ryu S.-H. Agarwal, A., Fatima, H., Haney, S. va Ryu, S.-H. Agarwal, A., Fatima, H., Haney, S. va Ryu, S.-H.Agarwal A., Fatima H., Heini S. va Ryu S.-H.Yuqori kuchlanishli SiC quvvatli MOSFETlar uchun yangi degradatsiya mexanizmi. IEEE Electronic Devices Lett. 28, 587–589 (2007).
Caldwell, JD, Stahlbush, RE, Ancona, MG, Glembocki, OJ & Hobart, KD 4H–SiC da rekombinatsiya natijasida hosil bo'lgan steklash yorig'i harakatining harakatlantiruvchi kuchi haqida. Caldwell, JD, Stahlbush, RE, Ancona, MG, Glembocki, OJ & Hobart, KD 4H-SiC da rekombinatsiya natijasida yuzaga kelgan steklash yorig'i harakatining harakatlantiruvchi kuchi haqida.Caldwell, JD, Stalbush, RE, Ancona, MG, Glemboki, OJ va Hobart, KD 4H-SiC da rekombinatsiya natijasida hosil bo'lgan steklash yorig'i harakatining harakatlantiruvchi kuchi haqida. Caldwell, JD, Stahlbush, RE, Ancona, MG, Glembocki, OJ & Hobart, KD yàngí4H-SiC Caldwell, JD, Stahlbush, RE, Ancona, MG, Glembocki, OJ & Hobart, KDCaldwell, JD, Stalbush, RE, Ancona, MG, Glemboki, OJ va Hobart, KD, 4H-SiC da rekombinatsiya natijasida hosil bo'lgan steklash yorig'i harakatining harakatlantiruvchi kuchi haqida.J. Qo'llanilishi. Fizika. 108, 044503 (2010).
Iijima, A. va Kimoto, T. 4H-SiC kristallarida bitta Shockley stacking nosozliklari hosil bo'lishi uchun elektron energiya modeli. Iijima, A. va Kimoto, T. 4H-SiC kristallarida bitta Shockley stacking nosozliklari hosil bo'lishi uchun elektron energiya modeli.Iijima, A. va Kimoto, T. 4H-SiC kristallarida Shockley qadoqlanishining yakka nuqsonlari hosil bo'lishining elektron-energiya modeli. Iijima, A. & Kimoto, T. 4H-SiC língíníníníníní Shockley língíngíngíngíngíngíníngíníngíníníngín. Iijima, A. va Kimoto, T. 4H-SiC kristallida bitta Shockley stacking yoriqlari hosil bo'lishining elektron energiya modeli.Iijima, A. va Kimoto, T. 4H-SiC kristallarida bitta nuqsonli Shockley qadoqlanishining shakllanishining elektron-energiya modeli.J. Qo'llanilishi. fizika 126, 105703 (2019).
Iijima, A. va Kimoto, T. 4H-SiC PiN diodlarida bitta Shockley stacking nosozliklarining kengayishi/qisqarishi uchun kritik holatni baholash. Iijima, A. va Kimoto, T. 4H-SiC PiN diodlarida bitta Shockley stacking nosozliklarining kengayishi/qisqarishi uchun kritik holatni baholash.Iijima, A. va Kimoto, T. 4H-SiC PiN-diodlarida bitta Shockley qadoqlash nuqsonlarining kengayishi/siqilishi uchun kritik holatni baholash. Iijima, A. & Kimoto, T. mín 4H-SiC PiN míníngínìshínìshínìshínìshìshínīshīshīngīshīngčičičičičičičičičičičičičičičičičičičičičičičičičić Iijima, A. va Kimoto, T. 4H-SiC PiN diodlarida bitta Shockley stacking qatlamining kengayish/qisqarish sharoitlarini baholash.Iijima, A. va Kimoto, T. 4H-SiC PiN-diodlarida Shockleyning bitta nuqsonli o'rashini kengaytirish/siqish uchun muhim shartlarni baholash.amaliy fizika Rayt. 116, 092105 (2020).
Mannen, Y., Shimada, K., Asada, K. & Ohtani, N. Muvozanatsiz sharoitlarda 4H-SiC kristalida bitta Shockley stacking yorig'ini hosil qilish uchun kvant qudug'i harakati modeli. Mannen, Y., Shimada, K., Asada, K. & Ohtani, N. Muvozanatsiz sharoitlarda 4H-SiC kristalida bitta Shockley stacking yorig'ini hosil qilish uchun kvant qudug'i harakati modeli.Mannen Y., Shimada K., Asada K. va Otani N. Muvozanatsiz sharoitlarda 4H-SiC kristalida bitta Shockley stacking yorig'ini hosil qilish uchun kvant quduq modeli.Mannen Y., Shimada K., Asada K. va Otani N. Muvozanatsiz sharoitlarda 4H-SiC kristallarida bitta Shockley stacking yoriqlarini hosil qilish uchun kvant quduqlarining o'zaro ta'sir modeli. J. Qo'llanilishi. fizika. 125, 085705 (2019).
Galeckas, A., Linnros, J. & Pirouz, P. Rekombinatsiya natijasida yuzaga kelgan stacking nosozliklari: Olti burchakli SiC da umumiy mexanizm uchun dalillar. Galeckas, A., Linnros, J. & Pirouz, P. Rekombinatsiya natijasida yuzaga kelgan stacking nosozliklari: Olti burchakli SiC da umumiy mexanizm uchun dalillar.Galeckas, A., Linnros, J. va Pirouz, P. Rekombinatsiya natijasida hosil bo'lgan qadoqlash nuqsonlari: Olti burchakli SiC da umumiy mexanizm uchun dalillar. Galeckas, A., Linnros, J. & Pirouz, P. língíngíngíngíngín: SiC yàngínínínínė Galeckas, A., Linnros, J. & Pirouz, P. Kompozit induksiya qatlamining umumiy mexanizmi uchun dalillar: 六方SiC.Galeckas, A., Linnros, J. va Pirouz, P. Rekombinatsiya natijasida hosil bo'lgan qadoqlash nuqsonlari: Olti burchakli SiC da umumiy mexanizm uchun dalillar.Fizika Pastor Rayt. 96, 025502 (2006).
Ishikawa, Y., Sudo, M., Yao, Y.-Z., Sugawara, Y. & Kato, M. Elektron nurlari nurlanishi natijasida 4H-SiC (11 2 ¯0) epitaksial qatlamida bitta Shockley stacking yorig'ining kengayishi.Ishikawa, Y., M. Sudo, Y.-Z nurlanish.Ishikawa, Y., Sudo M., Y.-Z Psixologiya.Box, Yu., M. Sudo, Y.-Z Chem., J. Chem., 123, 225101 (2018).
Kato, M., Katahira, S., Ichikawa, Y., Harada, S. & Kimoto, T. 4H-SiC da bitta Shockley stacking yoriqlarida va qisman dislokatsiyalarda tashuvchilar rekombinatsiyasini kuzatish. Kato, M., Katahira, S., Ichikawa, Y., Harada, S. & Kimoto, T. 4H-SiC da bitta Shockley stacking yoriqlarida va qisman dislokatsiyalarda tashuvchilar rekombinatsiyasini kuzatish.Kato M., Katahira S., Itikawa Y., Harada S. va Kimoto T. 4H-SiC da bitta Shockley qadoqlash nuqsonlari va qisman dislokatsiyalarda tashuvchilar rekombinatsiyasini kuzatish. Kato, M., Katahira, S., Ichikawa, Y., Xarada, S. va Kimoto, T. chàn Shockley, 4H-SiC língíngíngíngíngínglínīng. Kato, M., Katahira, S., Ichikawa, Y., Harada, S. va Kimoto, T. t. shockley stacking stacking 4H-SiC qisman chíngíngíngíníníníKato M., Katahira S., Itikawa Y., Harada S. va Kimoto T. 4H-SiC da bitta Shockley qadoqlash nuqsonlari va qisman dislokatsiyalarda tashuvchilar rekombinatsiyasini kuzatish.J. Qo'llanilishi. fizika 124, 095702 (2018).
Kimoto, T. va Watanabe, H. Yuqori kuchlanishli quvvat qurilmalari uchun SiC texnologiyasidagi nuqson muhandisligi. Kimoto, T. va Watanabe, H. Yuqori kuchlanishli quvvat qurilmalari uchun SiC texnologiyasidagi nuqson muhandisligi.Kimoto, T. va Watanabe, H. Yuqori kuchlanishli quvvat qurilmalari uchun SiC texnologiyasidagi nuqsonlarni ishlab chiqish. Kimoto, T. va Vatanabe, H. língčičičičičičičičičičičičičičičičičičičičičičičičičičić Kimoto, T. va Watanabe, H. Yuqori kuchlanishli quvvat qurilmalari uchun SiC texnologiyasidagi nuqson muhandisligi.Kimoto, T. va Watanabe, H. Yuqori kuchlanishli quvvat qurilmalari uchun SiC texnologiyasidagi nuqsonlarni ishlab chiqish.amaliy fizika Express 13, 120101 (2020).
Zhang, Z. va Sudarshan, TS Kremniy karbidining bazal tekislik dislokatsiyasisiz epitaksiyasi. Zhang, Z. va Sudarshan, TS Kremniy karbidining bazal tekislik dislokatsiyasisiz epitaksiyasi.Zhang Z. va Sudarshan TS Bazal tekislikda kremniy karbidining dislokatsiyasiz epitaksiyasi. Chjan, Z. va Sudarshan, TS yàngàngàngàngàngàngàngàngjànjàn. Zhang, Z. va Sudarshan, TSZhang Z. va Sudarshan TS Kremniy karbid bazal tekisliklarining dislokatsiyasiz epitaksiyasi.bayonot. fizika. Rayt. 87, 151913 (2005).
Zhang, Z., Moulton, E. & Sudarshan, TS O'yilgan substratda epitaksiya orqali SiC yupqa plyonkalarida bazal tekislik dislokatsiyalarini yo'q qilish mexanizmi. Zhang, Z., Moulton, E. & Sudarshan, TS O'yilgan substratda epitaksiya orqali SiC yupqa plyonkalarida bazal tekislik dislokatsiyalarini yo'q qilish mexanizmi.Zhang Z., Moulton E. va Sudarshan TS SiC yupqa plyonkalarida asos tekisligi dislokatsiyalarini o'yilgan substratda epitaksiya orqali yo'q qilish mexanizmi. Chjan, Z., Moulton, E. va Sudarshan, TS língíngíngíngíngíngíngíngíngíngíngínínīng SiC língíngíngíngíngīngīngīngīng. Zhang, Z., Moulton, E. & Sudarshan, TS SiC yupqa plyonkasini substratni o'yib olish orqali yo'q qilish mexanizmi.Zhang Z., Moulton E. va Sudarshan TS SiC yupqa plyonkalarida asos tekisligi dislokatsiyalarini o'yilgan substratlarda epitaksiya orqali yo'q qilish mexanizmi.amaliy fizika Rayt. 89, 081910 (2006).
Shtalbush RE va boshqalar. O'sishning uzilishi 4H-SiC epitaksiyasi paytida bazal tekislik dislokatsiyalarining pasayishiga olib keladi. bayonot. fizika. Rayt. 94, 041916 (2009).
Zhang, X. & Tsuchida, H. Yuqori haroratli tavlash orqali 4H-SiC epilatör qatlamlarida bazal tekislik dislokatsiyalarini tishli qirra dislokatsiyalariga aylantirish. Zhang, X. & Tsuchida, H. Yuqori haroratli tavlash orqali 4H-SiC epilatör qatlamlarida bazal tekislik dislokatsiyalarini tishli qirra dislokatsiyalariga aylantirish.Zhang, X. va Tsuchida, H. Yuqori haroratli tavlash orqali 4H-SiC epitaksial qatlamlarida bazal tekislik dislokatsiyalarini tishli chekka dislokatsiyalariga aylantirish. Chjan, X. va Tsuchida, H. língíngíngíngínínī4H-SiC língíngíngíngíngíngíngíngíngíngė Chjan, X. va Tsuchida, H.língíngīngīngīn 4H-SiCZhang, X. va Tsuchida, H. Yuqori haroratli tavlash orqali 4H-SiC epitaksial qatlamlarida asos tekislik dislokatsiyalarini filament chekka dislokatsiyalariga aylantirish.J. Qo'llanilishi. Fizika. 111, 123512 (2012).
Song, H. va Sudarshan, TS 4H–SiC o'qidan 4° chetga burilgan epitaksial o'sishda epiqat/substrat interfeysi yaqinidagi bazal tekislik dislokatsiyasining konversiyasi. Song, H. va Sudarshan, TS 4H–SiC o'qidan 4° chetga burilgan epitaksial o'sishda epiqat/substrat interfeysi yaqinidagi bazal tekislik dislokatsiyasining konversiyasi.Song, H. va Sudarshan, TS 4H–SiC ning o'qdan tashqari epitaksial o'sishi paytida epitaksial qatlam/substrat interfeysi yaqinidagi bazal tekislik dislokatsiyalarining transformatsiyasi. Song, H. & Sudarshan, TS 4° 4H-SiC língíngíngíngíngíngíngíngíngíngíngíngíngíngíngíngíngíngíngíngíngíngíngíngīng Song, H. & Sudarshan, TS 4° yán 4H-SiC Song, H. va Sudarshan, TS4° o'qidan tashqarida 4H-SiC ning epitaksial o'sishi paytida substratning epitaksial qatlam/substrat chegarasi yaqinidagi tekis dislokatsiya o'tishi.J. Kristal. O'sish 371, 94–101 (2013).
Konishi, K. va boshqalar. Yuqori tokda, 4H-SiC epitaksial qatlamlarida bazal tekislik dislokatsiyasining yorig'ining tarqalishi filament chekkasi dislokatsiyalariga aylanadi. J. Application. physics. 114, 014504 (2013).
Konishi, K. va boshqalar. Operatsion rentgen topografik tahlilida kengaytirilgan stacking nukleatsiya joylarini aniqlash orqali bipolyar parchalanmaydigan SiC MOSFETlari uchun epitaksial qatlamlarni loyihalash. AIP Advanced 12, 035310 (2022).
Lin, S. va boshqalar. 4H-SiC pinli diodlarning oldinga oqim bilan parchalanishi paytida bitta Shockley tipidagi stacking nosozligining tarqalishiga bazal tekislik dislokatsiyasi strukturasining ta'siri. Yaponiya. J. Qo'llanilishi. fizika. 57, 04FR07 (2018).
Tahara, T. va boshqalar. Azotga boy 4H-SiC epiqatlamlarida ozchilik tashuvchilarining qisqa umri PiN diodlaridagi stacking nosozliklarini bostirish uchun ishlatiladi. J. Application. physics. 120, 115101 (2016).
Tahara, T. va boshqalar. 4H-SiC PiN diodlarida bitta Shockley stacking nosozligi tarqalishining in'ektsiya qilingan tashuvchilar kontsentratsiyasiga bog'liqligi. J. Qo'llanilishi. Fizika 123, 025707 (2018).
Mae, S., Tawara, T., Tsuchida, H. & Kato, M. SiC da chuqurlikdagi aniqlikdagi tashuvchilarning umrini o'lchash uchun mikroskopik FCA tizimi. Mae, S., Tawara, T., Tsuchida, H. & Kato, M. SiC da chuqurlikdagi aniqlikdagi tashuvchilarning umrini o'lchash uchun mikroskopik FCA tizimi.Mei, S., Tawara, T., Tsuchida, H. va Kato, M. Kremniy karbidida chuqurlik bilan aniqlangan tashuvchilarni umr bo'yi o'lchash uchun FCA mikroskopik tizimi. Mey, S., Tawara, T., Tsuchida, X. va Kato, M. línčičičičičičičičičičičičnėngėngėngėngėngėngėngėngėFCA Mey, S., Tawara, T., Tsuchida, H. va Kato, M. SiC o'rta chuqurlikdagi umr bo'yi o'lchash língīfīfca tizimi uchun.Mei S., Tawara T., Tsuchida H. va Kato M. Kremniy karbidida chuqurlik bo'yicha aniqlangan tashuvchilarning umr bo'yi o'lchovlari uchun Micro-FCA tizimi.Olma-mater fanlari forumi 924, 269–272 (2018).
Hirayama, T. va boshqalar. Qalin 4H-SiC epitaksial qatlamlarida tashuvchilarning umr ko'rish chuqurligining taqsimoti erkin tashuvchilarning yutilishi va kesishgan yorug'likning vaqt o'lchamlari yordamida buzmasdan o'lchandi. Switch to Science. meter. 91, 123902 (2020).
Joylashtirilgan vaqt: 2022-yil 6-noyabr
