Dėkojame, kad apsilankėte Nature.com. Jūsų naudojama naršyklės versija turi ribotą CSS palaikymą. Kad galėtumėte naudotis visomis įmanomomis funkcijomis, rekomenduojame naudoti atnaujintą naršyklę (arba išjungti suderinamumo režimą „Internet Explorer“). Tuo tarpu, siekdami užtikrinti nuolatinį palaikymą, svetainę pateiksime be stilių ir „JavaScript“.
4H-SiC buvo komercializuotas kaip medžiaga galios puslaidininkiniams įtaisams. Tačiau ilgalaikis 4H-SiC įtaisų patikimumas yra kliūtis jų plačiam taikymui, o svarbiausia 4H-SiC įtaisų patikimumo problema yra bipolinė degradacija. Šią degradaciją sukelia vienas Šoklio kaupimosi lūžis (1SSF), dėl kurio 4H-SiC kristaluose sklinda bazinės plokštumos dislokacijos. Čia siūlome metodą, kaip slopinti 1SSF plėtimąsi implantuojant protonus į 4H-SiC epitaksines plokšteles. PiN diodai, pagaminti ant plokštelių su protonų implantacija, parodė tokias pačias srovės ir įtampos charakteristikas kaip ir diodai be protonų implantacijos. Priešingai, 1SSF plėtimasis yra efektyviai slopinamas protonais implantuotame PiN diode. Taigi, protonų implantavimas į 4H-SiC epitaksines plokšteles yra efektyvus metodas, skirtas slopinti 4H-SiC galios puslaidininkinių įtaisų bipolinę degradaciją, išlaikant įtaiso veikimą. Šis rezultatas prisideda prie labai patikimų 4H-SiC įtaisų kūrimo.
Silicio karbidas (SiC) yra plačiai pripažintas kaip puslaidininkinė medžiaga, skirta didelės galios, aukšto dažnio puslaidininkiniams įtaisams, galintiems veikti atšiauriomis sąlygomis1. Yra daug SiC polipų, tarp kurių 4H-SiC pasižymi puikiomis puslaidininkinių įtaisų fizinėmis savybėmis, tokiomis kaip didelis elektronų judrumas ir stiprus pramušimo elektrinis laukas2. Šiuo metu komercializuojamos ir masinei galios puslaidininkinių įtaisų gamybai naudojamos 6 colių skersmens 4H-SiC plokštelės3. Elektrinių transporto priemonių ir traukinių traukos sistemos buvo gaminamos naudojant 4H-SiC4.5 galios puslaidininkinius įtaisus. Tačiau 4H-SiC įtaisai vis dar susiduria su ilgalaikio patikimumo problemomis, tokiomis kaip dielektrinis pramušimas ar trumpojo jungimo patikimumas,6,7 iš kurių viena iš svarbiausių yra bipolinis degradavimas2,8,9,10,11. Šis bipolinis degradavimas buvo atrastas daugiau nei prieš 20 metų ir jau seniai yra SiC įtaisų gamybos problema.
Bipolinę degradaciją sukelia vienas Šoklio kamino defektas (1SSF) 4H-SiC kristaluose, kurių bazinės plokštumos dislokacijos (BPD) sklinda rekombinacijos sustiprintos dislokacijos slydimo (REDG) būdu 12, 13, 14, 15, 16, 17, 18, 19. Todėl, jei BPD plėtimasis yra slopinamas iki 1SSF, 4H-SiC galios įtaisus galima pagaminti be bipolinės degradacijos. Buvo pranešta apie keletą metodų, skirtų BPD sklidimui slopinti, pavyzdžiui, BPD transformacija į sriegio krašto dislokaciją (TED) 20, 21, 22, 23, 24. Naujausiose SiC epitaksinėse plokštelėse BPD daugiausia yra substrate, o ne epitaksiniame sluoksnyje dėl BPD virsmo TED pradiniame epitaksinio augimo etape. Todėl likusi bipolinės degradacijos problema yra BPD pasiskirstymas substrate 25, 26, 27. Kaip efektyvus BPD plėtimosi substrate slopinimo metodas substrate buvo pasiūlytas „kompozitinio armatūrinio sluoksnio“ įterpimas tarp dreifo sluoksnio ir substrato28, 29, 30, 31. Šis sluoksnis padidina elektronų ir skylių porų rekombinacijos tikimybę epitaksiniame sluoksnyje ir SiC substrate. Elektronų ir skylių porų skaičiaus sumažinimas sumažina REDG varomąją jėgą, skatinančią BPD substrate, todėl kompozitinis armatūrinis sluoksnis gali slopinti bipolinę degradaciją. Reikėtų pažymėti, kad sluoksnio įterpimas reiškia papildomas išlaidas plokštelių gamyboje, o neįterpus sluoksnio sunku sumažinti elektronų ir skylių porų skaičių kontroliuojant tik krūvininkų gyvavimo trukmę. Todėl vis dar labai reikia kurti kitus slopinimo metodus, kad būtų pasiekta geresnė įrenginio gamybos sąnaudų ir išeigos pusiausvyra.
Kadangi BPD išplėtimas iki 1SSF reikalauja dalinių dislokacijų (PD) judėjimo, PD prisegimas yra perspektyvus būdas slopinti bipolinį degradavimą. Nors buvo pranešta apie PD prisegimą metalo priemaišomis, FPD 4H-SiC substratuose yra daugiau nei 5 μm atstumu nuo epitaksinio sluoksnio paviršiaus. Be to, kadangi bet kurio metalo difuzijos koeficientas SiC yra labai mažas, metalo priemaišoms sunku difunduoti į substratą34. Dėl santykinai didelės metalų atominės masės metalų jonų implantavimas taip pat yra sudėtingas. Priešingai, vandenilio, lengviausio elemento, atveju jonai (protonai) gali būti implantuojami į 4H-SiC iki daugiau nei 10 µm gylio naudojant MeV klasės greitintuvą. Todėl, jei protonų implantavimas veikia PD prisegimą, jis gali būti naudojamas BPD sklidimui substrate slopinti. Tačiau protonų implantavimas gali pažeisti 4H-SiC ir sumažinti įrenginio veikimą37,38,39,40.
Siekiant pašalinti įrenginio degradaciją dėl protonų implantacijos, pažeidimams pašalinti naudojamas aukštos temperatūros atkaitinimas, panašus į atkaitinimo metodą, dažniausiai naudojamą po akceptorinių jonų implantacijos įrenginių apdirbime1, 40, 41, 42. Nors antrinės jonų masių spektrometrijos (SIMS)43 duomenimis, dėl aukštos temperatūros atkaitinimo vyksta vandenilio difuzija, gali būti, kad vien vandenilio atomų tankio šalia FD nepakanka PR sulipimui aptikti naudojant SIMS. Todėl šiame tyrime prieš įrenginio gamybos procesą, įskaitant aukštos temperatūros atkaitinimą, implantavome protonus į 4H-SiC epitaksines plokšteles. Kaip eksperimentines įrenginio struktūras naudojome PiN diodus ir pagaminome juos ant protonais implantuotų 4H-SiC epitaksinių plokštelių. Tada stebėjome voltų-amperų charakteristikas, kad ištirtume įrenginio veikimo pablogėjimą dėl protonų injekcijos. Vėliau stebėjome 1SSF plėtimąsi elektroliuminescencijos (EL) vaizduose, pritaikius PiN diodui elektros įtampą. Galiausiai patvirtinome protonų injekcijos poveikį 1SSF plėtimosi slopinimui.
1 paveiksle parodytos PiN diodų srovės ir įtampos charakteristikos (CVC) kambario temperatūroje srityse su protonų implantacija ir be jos prieš impulsinę srovę. PiN diodai su protonų injekcija pasižymi panašiomis išlyginimo charakteristikomis kaip ir diodai be protonų injekcijos, nors diodų IV charakteristikos yra bendros. Norėdami parodyti injekcijos sąlygų skirtumą, nubraižėme įtampos dažnį esant 2,5 A/cm2 tiesioginės srovės tankiui (atitinkančiam 100 mA) kaip statistinę diagramą, kaip parodyta 2 paveiksle. Kreivė, aproksimuota pagal normalųjį skirstinį, taip pat pavaizduota punktyrine linija. Kaip matyti iš kreivių viršūnių, įjungimo varža šiek tiek padidėja esant 1014 ir 1016 cm⁻² protonų dozėms, o PiN diodas su 1012 cm⁻² protonų doze pasižymi beveik tokiomis pačiomis charakteristikomis kaip ir be protonų implantacijos. Taip pat atlikome protonų implantaciją pagaminus PiN diodus, kurie, kaip parodyta S1 paveiksle dėl protonų implantacijos sukeltos žalos, nedemonstravo vienodos elektroliuminescencijos, kaip aprašyta ankstesniuose tyrimuose37,38,39. Todėl atkaitinimas 1600 °C temperatūroje po Al jonų implantavimo yra būtinas procesas norint pagaminti įrenginius, aktyvuojančius Al akceptorių, kuris gali atitaisyti protonų implantacijos padarytą žalą, todėl implantuotų ir neimplantuotų protonų PiN diodų CVC yra vienodi. Atvirkštinės srovės dažnis esant -5 V taip pat pateiktas S2 paveiksle, reikšmingo skirtumo tarp diodų su protonų injekcija ir be jos nėra.
PiN diodų voltų-amperų charakteristikos su ir be įterptų protonų kambario temperatūroje. Legenda rodo protonų dozę.
PiN diodų su įterptais ir neįterptais protonais įtampos dažnis esant nuolatinei srovei yra 2,5 A/cm2. Punktyrinė linija atitinka normalųjį skirstinį.
3 pav. parodytas PiN diodo EL vaizdas, kai srovės tankis po įtampos prijungimo yra 25 A/cm2. Prieš pritaikant impulsinės srovės apkrovą, diodo tamsių sričių nepastebėta, kaip parodyta 3 C2 paveiksle. Tačiau, kaip parodyta 3a pav., PiN diode be protonų implantavimo, pritaikius elektros įtampą, buvo pastebėtos kelios tamsios dryžuotos sritys su šviesiais kraštais. Tokios strypo formos tamsios sritys stebimos 1SSF EL vaizduose, besitęsiančiuose nuo BPD substrate28,29. Vietoj to, PiN dioduose su implantuotais protonais buvo pastebėti kai kurie išplėstiniai sluoksniuojimo defektai, kaip parodyta 3b–d paveiksluose. Naudodami rentgeno topografiją, patvirtinome PR buvimą, kurie gali judėti iš BPD į substratą PiN diodo kontaktų periferijoje be protonų injekcijos (4 pav.: šis vaizdas nenuėmus viršutinio elektrodo (nufotografuota, PR po elektrodais nematoma). Todėl tamsi sritis EL vaizde atitinka išplėstinę 1SSF BPD substrate. Kitų įkrautų PiN diodų EL vaizdai parodyti 1 ir 2 paveiksluose. Vaizdo įrašai S3–S6 su išplėstinėmis tamsiomis sritimis ir be jų (laike kintantys PiN diodų EL vaizdai be protonų injekcijos ir implantuotų esant 1014 cm-2) taip pat pateikti papildomoje informacijoje.
PiN diodų EL vaizdai esant 25 A/cm2 srovei po 2 valandų elektrinio įtempimo (a) be protonų implantavimo ir su implantuotomis (b) 1012 cm⁻², (c) 1014 cm⁻² ir (d) 1016 cm⁻² protonų dozėmis.
Išplėsto 1SSF tankį apskaičiavome apskaičiuodami trijų PiN diodų tamsias sritis su ryškiais kraštais kiekvienomis sąlygomis, kaip parodyta 5 paveiksle. Išplėsto 1SSF tankis mažėja didėjant protonų dozei, ir net esant 1012 cm⁻² dozei, išplėsto 1SSF tankis yra žymiai mažesnis nei neimplantuotame PiN diode.
Padidėjęs SF PiN diodų tankis su protonų implantacija ir be jos po apkrovos impulsine srove (kiekvienoje būsenoje buvo trys įkrauti diodai).
Krūvio gyvavimo trukmės sutrumpinimas taip pat turi įtakos plėtimosi slopinimui, o protonų injekcija sutrumpina krūvininko gyvavimo trukmę32,36. Stebėjome krūvininko gyvavimo trukmę 60 µm storio epitaksiniame sluoksnyje su įpurškiamais 1014 cm-2 protonais. Nuo pradinio krūvininko gyvavimo trukmės, nors implantas sumažina vertę iki ~10 %, vėlesnis atkaitinimas ją atkuria iki ~50 %, kaip parodyta S7 pav. Todėl krūvininko gyvavimo trukmė, sutrumpėjusi dėl protonų implantavimo, atkuriama atkaitinant aukštoje temperatūroje. Nors krūvininko gyvavimo trukmės sutrumpinimas 50 % taip pat slopina krūvio lūžių plitimą, I–V charakteristikos, kurios paprastai priklauso nuo krūvininko gyvavimo trukmės, rodo tik nedidelius skirtumus tarp įpurškiamų ir neimplantuotų diodų. Todėl manome, kad PD įtvirtinimas atlieka svarbų vaidmenį slopinant 1SSF plėtimąsi.
Nors SIMS neaptiko vandenilio po atkaitinimo 1600 °C temperatūroje, kaip buvo pranešta ankstesniuose tyrimuose, mes stebėjome protonų implantacijos poveikį 1SSF plėtimosi slopinimui, kaip parodyta 1 ir 4 paveiksluose. 3, 4. Todėl manome, kad PD yra įtvirtintas vandenilio atomais, kurių tankis yra mažesnis už SIMS aptikimo ribą (2 × 1016 cm-3), arba implantacijos sukeltais taškiniais defektais. Reikėtų pažymėti, kad mes nepatvirtinome įjungtos būsenos varžos padidėjimo dėl 1SSF pailgėjimo po viršįtampio srovės apkrovos. Tai gali būti dėl netobulų ominių kontaktų, sukurtų naudojant mūsų procesą, kurie bus pašalinti artimiausiu metu.
Apibendrinant, sukūrėme gesinimo metodą, skirtą BPD pailginimui iki 1SSF 4H-SiC PiN dioduose, naudojant protonų implantaciją prieš įrenginio gamybą. I–V charakteristikos pablogėjimas protonų implantacijos metu yra nereikšmingas, ypač esant 1012 cm–2 protonų dozei, tačiau 1SSF plėtimosi slopinimo poveikis yra reikšmingas. Nors šiame tyrime pagaminome 10 µm storio PiN diodus su protonų implantacija iki 10 µm gylio, vis tiek galima dar labiau optimizuoti implantavimo sąlygas ir pritaikyti jas gaminant kitų tipų 4H-SiC įrenginius. Reikėtų atsižvelgti į papildomas įrenginio gamybos išlaidas protonų implantacijos metu, tačiau jos bus panašios į aliuminio jonų implantacijos, kuri yra pagrindinis 4H-SiC galios įrenginių gamybos procesas, išlaidas. Taigi, protonų implantacija prieš įrenginio apdorojimą yra potencialus 4H-SiC bipolinių galios įrenginių gamybos be degeneracijos metodas.
Kaip pavyzdys buvo naudojama 4 colių n tipo 4H-SiC plokštelė, kurios epitaksinio sluoksnio storis buvo 10 µm, o donoro legiravimo koncentracija – 1 × 1016 cm–3. Prieš apdorojant įrenginį, H+ jonai buvo implantuoti į plokštę kambario temperatūroje, esant 0,95 MeV pagreičio energijai, maždaug 10 μm gylyje, stačiu kampu į plokštės paviršių. Protonų implantavimo metu buvo naudojama kaukė ant plokštelės, o plokštelė turėjo pjūvius be ir su 1012, 1014 arba 1016 cm–2 protonų doze. Tada ant visos plokštelės 0–0,2 µm gylyje ir 0,2–0,5 µm atstumu nuo paviršiaus buvo implantuoti Al jonai, kurių protonų dozės buvo 1020 ir 1017 cm–3, po to atkaitinti 1600 °C temperatūroje, kad susidarytų anglies dangtelis ir ap tipo sluoksnis. Vėliau ant substrato pusės buvo nusodintas galinis Ni kontaktas, o ant epitaksinio sluoksnio pusės – fotolitografijos ir lupimo būdu suformuotas 2,0 mm × 2,0 mm šukų formos Ti/Al priekinis kontaktas. Galiausiai, kontaktinis atkaitinimas atliekamas 700 °C temperatūroje. Supjaustę plokštelę į lustus, atlikome įtempių charakterizavimą ir pritaikymą.
Pagamintų PiN diodų I–V charakteristikos buvo stebimos naudojant HP4155B puslaidininkių parametrų analizatorių. Kaip elektrinis įtempis, 2 valandas buvo tiekiama 10 milisekundžių trukmės 212,5 A/cm2 impulsinė srovė, kurios dažnis buvo 10 impulsų per sekundę. Pasirinkus mažesnį srovės tankį ar dažnį, net PiN diode be protonų injekcijos nepastebėjome 1SSF plėtimosi. Taikant elektrinę įtampą, PiN diodo temperatūra be tikslinio kaitinimo yra apie 70 °C, kaip parodyta S8 paveiksle. Elektroliuminescenciniai vaizdai buvo gauti prieš ir po elektrinio įtempimo, esant 25 A/cm2 srovės tankiui. Sinchrotrono atspindžio ir kritimo rentgeno spindulių topografija, naudojant monochromatinį rentgeno spindulių pluoštą (λ = 0,15 nm) Aičio sinchrotrono spinduliuotės centre, ag vektorius BL8S2 yra -1-128 arba 11-28 (daugiau informacijos žr. 44 nuorodoje).
Įtampos dažnis esant 2,5 A/cm2 tiesioginės srovės tankiui yra išskiriamas su 0,5 V intervalu 2 paveiksle pagal kiekvienos PiN diodo būsenos variacinę koeficientą (CVC). Iš įtempio Vave vidutinės vertės ir įtempio standartinio nuokrypio σ 2 paveiksle nubraižome punktyrinės linijos formos normalaus skirstinio kreivę, naudodami šią lygtį:
Werner, MR ir Fahrner, WR. Apžvalga apie medžiagas, mikrosensorius, sistemas ir įrenginius, skirtus naudoti aukštoje temperatūroje ir atšiaurioje aplinkoje. Werner, MR ir Fahrner, WR. Apžvalga apie medžiagas, mikrosensorius, sistemas ir įrenginius, skirtus naudoti aukštoje temperatūroje ir atšiaurioje aplinkoje.Werner, MR ir Farner, WR Medžiagų, mikrosensorių, sistemų ir įtaisų, skirtų naudoti aukštoje temperatūroje ir atšiaurioje aplinkoje, apžvalga. Werner, MR & Fahrner, WR 对用于高温和恶劣环境应用的材料、微传感器、系统和设备的肂 Werner, MR ir Fahrner, WR Medžiagų, mikrosensorių, sistemų ir įtaisų, skirtų aukštai temperatūrai ir nepalankioms aplinkos sąlygoms, apžvalga.Werner, MR ir Farner, WR Medžiagų, mikrosensorių, sistemų ir įtaisų, skirtų naudoti aukštoje temperatūroje ir atšiauriomis sąlygomis, apžvalga.IEEE Trans. Pramoninė elektronika. 48, 249–257 (2001).
Kimoto, T. ir Cooper, JA Silicio karbido technologijos pagrindai Silicio karbido technologijos pagrindai: augimas, charakterizavimas, įtaisai ir taikymas, t. Kimoto, T. ir Cooper, JA Silicio karbido technologijos pagrindai Silicio karbido technologijos pagrindai: augimas, charakterizavimas, įtaisai ir taikymas, t.Kimoto, T. ir Cooper, JA Silicio karbido technologijos pagrindai Silicio karbido technologijos pagrindai: augimas, charakteristikos, įtaisai ir taikymas, t. Kimoto, T. & Cooper, JA 碳化硅技术基础碳化硅技术基础：增长、表征、设备和应用卷. Kimoto, T. ir Cooper, JA. Anglies ir silicio technologijų bazė. Anglies ir silicio technologijų bazė: augimas, aprašymas, įranga ir taikymo apimtis.Kimoto, T. ir Cooper, J. Silicio karbido technologijos pagrindai Silicio karbido technologijos pagrindai: augimas, charakteristikos, įranga ir pritaikymas, t.252 („Wiley Singapore Pte Ltd“, 2014 m.).
Veliadis, V. Didelio masto SiC komercializavimas: esama padėtis ir kliūtys, kurias reikia įveikti. alma mater. mokslas. Forumas 1062, 125–130 (2022).
Broughton, J., Smet, V., Tummala, RR ir Joshi, YK. Automobilių galios elektronikos, skirtos traukos reikmėms, terminio pakavimo technologijų apžvalga. Broughton, J., Smet, V., Tummala, RR ir Joshi, YK. Automobilių galios elektronikos, skirtos traukos reikmėms, terminio pakavimo technologijų apžvalga.Broughton, J., Smet, V., Tummala, RR ir Joshi, YK. Automobilių galios elektronikos, skirtos traukos reikmėms, terminio pakavimo technologijų apžvalga. Broughton, J., Smet, V., Tummala, RR & Joshi, YK 用于牵引目的的汽车电力电子热封装技术的回顾. Broughton, J., Smet, V., Tummala, RR & Joshi, YKBroughton, J., Smet, V., Tummala, RR ir Joshi, YK. Automobilių galios elektronikos, skirtos traukos reikmėms, terminio pakavimo technologijos apžvalga.J. Electron. Pakuotė. trance. ASME 140, 1–11 (2018).
Sato, K., Kato, H. ir Fukushima, T. SiC taikomosios traukos sistemos kūrimas naujos kartos „Shinkansen“ greitiesiems traukiniams. Sato, K., Kato, H. ir Fukushima, T. SiC taikomosios traukos sistemos kūrimas naujos kartos „Shinkansen“ greitiesiems traukiniams.Sato K., Kato H. ir Fukushima T. Taikomosios SiC traukos sistemos kūrimas naujos kartos greitiesiems Šinkanseno traukiniams.Sato K., Kato H. ir Fukushima T. Traukos sistemos kūrimas SiC taikymams naujos kartos greitaeigiuose Šinkanseno traukiniuose. Priedas IEEJ J. Ind. 9, 453–459 (2020).
Senzaki, J., Hayashi, S., Yonezawa, Y. ir Okumura, H. Iššūkiai kuriant labai patikimus SiC maitinimo įrenginius: remiantis dabartine SiC plokštelių būkle ir problemomis. Senzaki, J., Hayashi, S., Yonezawa, Y. ir Okumura, H. Iššūkiai kuriant labai patikimus SiC maitinimo įrenginius: remiantis dabartine SiC plokštelių būkle ir problemomis.Senzaki, J., Hayashi, S., Yonezawa, Y. ir Okumura, H. Labai patikimų SiC maitinimo įtaisų diegimo problemos: pradedant nuo dabartinės būklės ir SiC plokštelių problemos. Senzaki, J., Hayashi, S., Yonezawa, Y. & Okumura, H. 实现高可靠性SiC 功率器件的挑战：从SiC 晶圆的玌犤 Senzaki, J., Hayashi, S., Yonezawa, Y. & Okumura, H. Iššūkis pasiekti aukštą SiC maitinimo įrenginių patikimumą: iš SiC 晶圆的电视和问题设计。Senzaki J, Hayashi S, Yonezawa Y. ir Okumura H. Iššūkiai kuriant didelio patikimumo galios įrenginius, pagrįstus silicio karbidu: silicio karbido plokštelių būklės ir problemų apžvalga.2018 m. IEEE tarptautiniame patikimumo fizikos simpoziume (IRPS). (Senzaki, J. ir kt. red.) 3B.3-1-3B.3-6 (IEEE, 2018).
Kim, D. ir Sung, W. Pagerintas 1,2 kV 4H-SiC MOSFET trumpojo jungimo atsparumas naudojant gilų P šulinį, įdiegtą kanalų implantacijos būdu. Kim, D. ir Sung, W. Pagerintas 1,2 kV 4H-SiC MOSFET trumpojo jungimo atsparumas naudojant gilų P šulinį, įdiegtą kanalų implantacijos būdu.Kim, D. ir Sung, V. Pagerintas 1,2 kV 4H-SiC MOSFET atsparumas trumpajam jungimui naudojant gilų P šulinį, įrengtą kanalų implantacijos būdu. Kim, D. & Sung, W. 使用通过沟道注入实现的深P 阱提高了1,2kV 4H-SiC MOSFET 的短路耐用性 Kim, D. & Sung, W. P 阱提高了1,2kV 4H-SiC MOSFETKim, D. ir Sung, V. Pagerintas 1,2 kV 4H-SiC MOSFETų trumpojo jungimo toleravimas naudojant gilius P šulinius kanalų implantavimo būdu.IEEE elektroninių prietaisų leidinys, 42, 1822–1825 (2021).
Skowronski M. ir kt. Rekombinacijos sustiprintas defektų judėjimas tiesioginio poslinkio 4H-SiC pn dioduose. J. Application. physics. 92, 4699–4704 (2002).
Ha, S., Mieszkowski, P., Skowronski, M. ir Rowland, LB. Dislokacijos konversija 4H silicio karbido epitaksijoje. Ha, S., Mieszkowski, P., Skowronski, M. ir Rowland, LB. Dislokacijos konversija 4H silicio karbido epitaksijoje.Ha S., Meszkowski P., Skowronski M. ir Rowland LB Dislokacijos transformacija 4H silicio karbido epitaksijos metu. Ha, S., Mieszkowski, P., Skowronski, M. & Rowland, LB 4H 碳化硅外延中的位错转换. Ha, S., Mieszkowski, P., Skowronski, M. & Rowland, LB 4H Ha, S., Meszkowski, P., Skowronski, M. & Rowland, LBDislokacijos perėjimas 4H silicio karbido epitaksijoje.J. Crystal. Augimas 244, 257–266 (2002).
Skowronski, M. ir Ha, S. Šešiakampių silicio karbido pagrindu pagamintų bipolinių įtaisų degradacija. Skowronski, M. ir Ha, S. Šešiakampių silicio karbido pagrindu pagamintų bipolinių įtaisų degradacija.Skowronski M. ir Ha S. Šešiakampių bipolinių įtaisų, pagrįstų silicio karbidu, degradacija. Skowronski, M. & Ha, S. 六方碳化硅基双极器件的降解. Skowronski M. ir Ha S.Skowronski M. ir Ha S. Šešiakampių bipolinių įtaisų, pagrįstų silicio karbidu, degradacija.J. Taikymas. Fizika 99, 011101 (2006).
Agarwal, A., Fatima, H., Haney, S. ir Ryu, S.-H. Agarwal, A., Fatima, H., Haney, S. ir Ryu, S.-H.Agarwal A., Fatima H., Heini S. ir Ryu S.-H. Agarwal, A., Fatima, H., Haney, S. ir Ryu, S.-H. Agarwal, A., Fatima, H., Haney, S. ir Ryu, S.-H.Agarwal A., Fatima H., Heini S. ir Ryu S.-H.Naujas aukštos įtampos SiC galios MOSFETų degradacijos mechanizmas. IEEE Electronic Devices Lett. 28, 587–589 (2007).
Caldwell, JD, Stahlbush, RE, Ancona, MG, Glembocki, OJ ir Hobart, KD Apie rekombinacijos sukelto kaupimosi lūžio judėjimo varomąją jėgą 4H-SiC. Caldwell, JD, Stahlbush, RE, Ancona, MG, Glembocki, OJ ir Hobart, KD Apie rekombinacijos sukelto kaupimosi lūžio judėjimo varomąją jėgą 4H-SiC.Caldwell, JD, Stalbush, RE, Ancona, MG, Glemboki, OJ ir Hobart, KD Apie rekombinacijos sukelto kaupimosi lūžio judėjimo varomąją jėgą 4H-SiC. Caldwell, JD, Stahlbush, RE, Ancona, MG, Glembocki, OJ & Hobart, KD 关于4H-SiC 中复合引起的层错运动的驱动力。 Caldwell, JD, Stahlbush, RE, Ancona, MG, Glembocki, OJ & Hobart, KDCaldwell, JD, Stalbush, RE, Ancona, MG, Glemboki, OJ ir Hobart, KD, Apie rekombinacijos sukelto kaupimosi lūžio judėjimo varomąją jėgą 4H-SiC.J. Taikymas. Fizika. 108, 044503 (2010).
Iijima, A. ir Kimoto, T. Elektroninis energijos modelis pavienių Šoklio klojimo lūžių susidarymui 4H-SiC kristaluose. Iijima, A. ir Kimoto, T. Elektroninis energijos modelis pavienių Šoklio klojimo lūžių susidarymui 4H-SiC kristaluose.Iijima, A. ir Kimoto, T. Šoklio pakavimo pavienių defektų susidarymo elektronų energijos modelis 4H-SiC kristaluose. Iijima, A. & Kimoto, T. 4H-SiC 晶体中单Shockley 堆垛层错形成的电子能量模型. Iijima, A. ir Kimoto, T. 4H-SiC kristalo pavienio Šoklio kaupimosi lūžio susidarymo elektroninis energijos modelis.Iijima, A. ir Kimoto, T. Pavienio defekto Šoklio pakavimo susidarymo elektronų energijos modelis 4H-SiC kristaluose.J. Taikymas. Fizika 126, 105703 (2019).
Iijima, A. ir Kimoto, T. 4H-SiC PiN diodų pavienių Šoklio sluoksninių lūžių išsiplėtimo/susitraukimo kritinės sąlygos įvertinimas. Iijima, A. ir Kimoto, T. 4H-SiC PiN diodų pavienių Šoklio sluoksninių lūžių išsiplėtimo/susitraukimo kritinės sąlygos įvertinimas.Iijima, A. ir Kimoto, T. Pavienių Šoklio pakavimo defektų 4H-SiC PiN dioduose išsiplėtimo/suspaudimo kritinės būsenos įvertinimas. Iijima, A. & Kimoto, T. 估计4H-SiC PiN 二极管中单个Shockley 堆垛层错膨胀/收缩的临界条件。 Iijima, A. ir Kimoto, T. Pavienio Šoklio sluoksniuotojo sluoksnio išsiplėtimo/susitraukimo sąlygų įvertinimas 4H-SiC PiN dioduose.Iijima, A. ir Kimoto, T. 4H-SiC PiN diodų vieno defekto užpildo Shockley plėtimosi/suspaudimo kritinių sąlygų įvertinimas.taikomoji fizika Wright. 116, 092105 (2020).
Mannen, Y., Shimada, K., Asada, K. ir Ohtani, N. Kvantinio šulinio veikimo modelis, skirtas pavienio Šoklio kaupimosi lūžio susidarymui 4H-SiC kristale nepusiausvyros sąlygomis. Mannen, Y., Shimada, K., Asada, K. ir Ohtani, N. Kvantinio šulinio veikimo modelis, skirtas pavienio Šoklio kaupimosi lūžio susidarymui 4H-SiC kristale nepusiausvyros sąlygomis.Mannen Y., Shimada K., Asada K. ir Otani N. Kvantinio šulinio modelis, skirtas vieno Šoklio kaupimosi lūžio susidarymui 4H-SiC kristale nepusiausvyros sąlygomis.Mannen Y., Shimada K., Asada K. ir Otani N. Kvantinio šulinio sąveikos modelis pavienių Šoklio sąveikos lūžių susidarymui 4H-SiC kristaluose nepusiausvyros sąlygomis. J. Application. physics. 125, 085705 (2019).
Galeckas, A., Linnros, J. ir Pirouz, P. Rekombinacijos sukelti klojimo defektai: bendro mechanizmo, veikiančio šešiakampį SiC, įrodymai. Galeckas, A., Linnros, J. ir Pirouz, P. Rekombinacijos sukelti klojimo defektai: bendro mechanizmo, veikiančio šešiakampį SiC, įrodymai.Galeckas, A., Linnros, J. ir Pirouz, P. Rekombinacijos sukelti pakavimo defektai: bendro mechanizmo įrodymai šešiakampiame SiC. Galeckas, A., Linnros, J. & Pirouz, P. 复合诱导的堆垛层错：六方SiC 中一般机制的证据. Galeckas, A., Linnros, J. ir Pirouz, P. Įrodymai, patvirtinantys bendrą kompozitinio indukcinio sluoksnio susidarymo mechanizmą: SiC (六方).Galeckas, A., Linnros, J. ir Pirouz, P. Rekombinacijos sukelti pakavimo defektai: bendro mechanizmo įrodymai šešiakampiame SiC.Fizika Pastorius Wrightas. 96, 025502 (2006).
Ishikawa, Y., Sudo, M., Yao, Y.-Z., Sugawara, Y. ir Kato, M. Pavienio Šoklio klojimo lūžio išplėtimas 4H-SiC (112–0) epitaksiniame sluoksnyje, sukeltas elektronų pluošto apšvitinimo.Ishikawa, Y., M. Sudo, Y.-Z spindulio apšvitinimas.Ishikawa, Y., Sudo M., Y.-Z Psychology.Dėžė, Ю., М. Судо, Y.-Z Chem., J. Chem., 123, 225101 (2018).
Kato, M., Katahira, S., Ichikawa, Y., Harada, S. ir Kimoto, T. Krūvių rekombinacijos stebėjimas pavieniuose Šoklio klojimo lūžiuose ir dalinėse dislokacijose 4H-SiC. Kato, M., Katahira, S., Ichikawa, Y., Harada, S. ir Kimoto, T. Krūvių rekombinacijos stebėjimas pavieniuose Šoklio klojimo lūžiuose ir dalinėse dislokacijose 4H-SiC.Kato M., Katahira S., Itikawa Y., Harada S. ir Kimoto T. Krūvių rekombinacijos stebėjimas pavieniuose Šoklio pakavimo defektuose ir dalinėse dislokacijose 4H-SiC. Kato, M., Katahira, S., Ichikawa, Y., Harada, S. & Kimoto, T. 单Shockley 堆垛层错和4H-SiC 部分位错中载流子复肯皁 Kato, M., Katahira, S., Ichikawa, Y., Harada, S. & Kimoto, T. 单Shockley stacking stacking和4H-SiC dalinis 位错中载流子去生的可以。Kato M., Katahira S., Itikawa Y., Harada S. ir Kimoto T. Krūvių rekombinacijos stebėjimas pavieniuose Šoklio pakavimo defektuose ir dalinėse dislokacijose 4H-SiC.J. Taikymas. Fizika 124, 095702 (2018).
Kimoto, T. ir Watanabe, H. SiC technologijos defektų inžinerija aukštos įtampos galios įrenginiuose. Kimoto, T. ir Watanabe, H. SiC technologijos defektų inžinerija aukštos įtampos galios įrenginiuose.Kimoto, T. ir Watanabe, H. SiC technologijos defektų raida aukštos įtampos galios įrenginiuose. Kimoto, T. & Watanabe, H. 用于高压功率器件的SiC 技术中的缺陷工程. Kimoto, T. ir Watanabe, H. SiC technologijos defektų inžinerija aukštos įtampos galios įrenginiuose.Kimoto, T. ir Watanabe, H. SiC technologijos defektų raida aukštos įtampos galios įrenginiuose.taikomosios fizikos „Express“ 13, 120101 (2020).
Zhang, Z. ir Sudarshan, TS. Silicio karbido epitaksija be dislokacijos bazinėje plokštumoje. Zhang, Z. ir Sudarshan, TS. Silicio karbido epitaksija be dislokacijos bazinėje plokštumoje.Zhang Z. ir Sudarshan TS. Silicio karbido epitaksija be dislokacijos bazinėje plokštumoje. Zhang, Z. & Sudarshan, TS 碳化硅基面无位错外延. Zhang, Z. ir Sudarshan, TSZhang Z. ir Sudarshan TS Silicio karbido bazinių plokštumų epitaksija be dislokacijos.teiginys. fizika. Wright. 87, 151–1913 (2005).
Zhang, Z., Moulton, E. ir Sudarshan, TS. Bazinės plokštumos dislokacijų SiC plonose plėvelėse pašalinimo mechanizmas epitaksijos būdu ant išėsdinto pagrindo. Zhang, Z., Moulton, E. ir Sudarshan, TS. Bazinės plokštumos dislokacijų SiC plonose plėvelėse pašalinimo mechanizmas epitaksijos būdu ant išėsdinto pagrindo.Zhang Z., Moulton E. ir Sudarshan TS. Pagrindo plokštumos dislokacijų SiC plonose plėvelėse pašalinimo mechanizmas epitaksijos būdu ant išėsdinto pagrindo. Zhang, Z., Moulton, E. & Sudarshan, TS 通过在蚀刻衬底上外延消除SiC 薄膜中基面位错的机制. Zhang, Z., Moulton, E. ir Sudarshan, TS. SiC plonosios plėvelės pašalinimo mechanizmas ėsdinant pagrindą.Zhang Z., Moulton E. ir Sudarshan TS. Pagrindo plokštumos dislokacijų SiC plonose plėvelėse pašalinimo mechanizmas epitaksijos būdu ant išėsdintų pagrindų.taikomoji fizika Wright. 89, 081910 (2006).
Shtalbush RE ir kt. Augimo sutrikdymas lemia bazinės plokštumos dislokacijų sumažėjimą 4H-SiC epitaksijos metu. teiginys. fizika. Wright. 94, 041916 (2009).
Zhang, X. ir Tsuchida, H. Bazinės plokštumos dislokacijų pavertimas srieginio krašto dislokacijomis 4H-SiC episluoksniuose atkaitinant aukštoje temperatūroje. Zhang, X. ir Tsuchida, H. Bazinės plokštumos dislokacijų pavertimas srieginio krašto dislokacijomis 4H-SiC episluoksniuose atkaitinant aukštoje temperatūroje.Zhang, X. ir Tsuchida, H. Bazinės plokštumos dislokacijų transformacija į srieginio krašto dislokacijas 4H-SiC epitaksiniuose sluoksniuose aukštoje temperatūroje atkaitinant. Zhang, X. & Tsuchida, H. 通过高温退火将4H-SiC 外延层中的基面位错转化为螺纹刃位错。 Zhang, X. & Tsuchida, H. 通过高温退火将4H-SiCZhang, X. ir Tsuchida, H. Bazinės plokštumos dislokacijų transformacija į filamento krašto dislokacijas 4H-SiC epitaksiniuose sluoksniuose aukštoje temperatūroje atkaitinant.J. Taikymas. Fizika. 111, 123512 (2012).
Song, H. ir Sudarshan, TS. Bazinės plokštumos dislokacijos konversija šalia episluoksnio/substrato sąsajos, epitaksiškai augant 4° neašiai 4H–SiC. Song, H. ir Sudarshan, TS. Bazinės plokštumos dislokacijos konversija šalia episluoksnio/substrato sąsajos, epitaksiškai augant 4° neašiai 4H–SiC.Song, H. ir Sudarshan, TS. Bazinės plokštumos dislokacijų transformacija šalia epitaksinio sluoksnio / substrato sąsajos 4H-SiC augimo epitaksijos kryptimi metu. Song, H. & Sudarshan, TS 在4° 离轴4H-SiC 外延生长中外延层/衬底界面附近的基底平面转捙 Song, H. & Sudarshan, TS 在4° 离轴4H-SiC Song, H. ir Sudarshan, TSPagrindo plokštuminis dislokacijos perėjimas šalia epitaksinio sluoksnio/pagrindo ribos 4H-SiC epitaksinio augimo metu už 4° ašies ribų.J. Crystal. Augimas 371, 94–101 (2013).
Konishi, K. ir kt. Esant didelei srovei, bazinės plokštumos dislokacijų kaupimosi lūžio sklidimas 4H-SiC epitaksiniuose sluoksniuose virsta filamentų kraštų dislokacijomis. J. Application. physics. 114, 014504 (2013).
Konishi, K. ir kt. Bipolinių nesuyrančių SiC MOSFETų epitaksinių sluoksnių projektavimas, aptinkant išplėstines kaupimosi lūžių susidarymo vietas atliekant operacinę rentgeno topografinę analizę. AIP Advanced 12, 035310 (2022).
Lin, S. ir kt. Bazinės plokštumos dislokacijos struktūros įtaka vieno Šoklio tipo kaupimosi lūžio sklidimui 4H-SiC diodų tiesioginės srovės slopinimo metu. Japonija. J. Application. Physics. 57, 04FR07 (2018).
Tahara, T. ir kt. Trumpas mažumos krūvininkų gyvavimo laikas azoto turtinguose 4H-SiC episluoksniuose naudojamas PiN diodų klojimo gedimams slopinti. J. Application. physics. 120, 115101 (2016).
Tahara, T. ir kt. Įpurškiamų krūvininkų koncentracijos priklausomybė nuo pavienių Šoklio sluoksniavimo gedimų sklidimo 4H-SiC PiN dioduose. J. Application. Physics 123, 025707 (2018).
Mae, S., Tawara, T., Tsuchida, H. ir Kato, M. Mikroskopinė FCA sistema, skirta SiC krūvininkų gyvavimo trukmės matavimui pagal gylį. Mae, S., Tawara, T., Tsuchida, H. ir Kato, M. Mikroskopinė FCA sistema, skirta SiC krūvininkų gyvavimo trukmės matavimui pagal gylį.Mei, S., Tawara, T., Tsuchida, H. ir Kato, M. FCA mikroskopinė sistema, skirta gylio skiriamosios gebos krūvininkų gyvavimo trukmės matavimams silicio karbide. Mae, S.、Tawara, T.、Tsuchida, H. & Kato, M. 用于SiC 中深度分辨载流子寿命测量的显微FCA 炂统 Mae, S.、Tawara, T.、Tsuchida, H. & Kato, M. SiC vidutinio gylio 分辨载流子eksploatavimo trukmės matavimui的月微FCA sistema.Mei S., Tawara T., Tsuchida H. ir Kato M. Mikro-FCA sistema, skirta silicio karbido gylio skiriamosios gebos krūvininkų gyvavimo trukmės matavimams.„Alma Mater“ mokslo forumas 924, 269–272 (2018).
Hirayama, T. ir kt. Storuose 4H-SiC epitaksiniuose sluoksniuose krūvininkų gyvavimo trukmių gylio pasiskirstymas buvo išmatuotas neardomuoju būdu, naudojant laisvųjų krūvininkų sugerties ir kryžminės šviesos laiko skiriamąją gebą. Perjungti į science.meter. 91, 123902 (2020).
Įrašo laikas: 2022 m. lapkričio 6 d.
