გმადლობთ, რომ ეწვიეთ Nature.com-ს. თქვენს მიერ გამოყენებულ ბრაუზერის ვერსიას CSS-ის შეზღუდული მხარდაჭერა აქვს. საუკეთესო გამოცდილებისთვის გირჩევთ გამოიყენოთ განახლებული ბრაუზერი (ან გამორთოთ თავსებადობის რეჟიმი Internet Explorer-ში). ამასობაში, მხარდაჭერის უწყვეტი უზრუნველყოფის მიზნით, საიტს სტილებისა და JavaScript-ის გარეშე ვაჩვენებთ.
4H-SiC კომერციალიზებულია, როგორც მასალა ენერგეტიკული ნახევარგამტარული მოწყობილობებისთვის. თუმცა, 4H-SiC მოწყობილობების გრძელვადიანი საიმედოობა მათი ფართო გამოყენების დაბრკოლებას წარმოადგენს და 4H-SiC მოწყობილობების ყველაზე მნიშვნელოვანი საიმედოობის პრობლემა ბიპოლარული დეგრადაციაა. ეს დეგრადაცია გამოწვეულია 4H-SiC კრისტალებში ბაზალური სიბრტყის დისლოკაციების ერთი შოკლის დასტის შეცდომის (1SSF) გავრცელებით. აქ ჩვენ ვთავაზობთ მეთოდს 1SSF გაფართოების ჩასახშობად პროტონების 4H-SiC ეპიტაქსიურ ვაფლებზე იმპლანტაციით. პროტონული იმპლანტაციით ვაფლებზე დამზადებულმა PiN დიოდებმა აჩვენეს იგივე დენის-ძაბვის მახასიათებლები, როგორც პროტონული იმპლანტაციის გარეშე დიოდებმა. ამის საპირისპიროდ, 1SSF გაფართოება ეფექტურად ითრგუნება პროტონული იმპლანტაციით დამონტაჟებულ PiN დიოდში. ამრიგად, პროტონების იმპლანტაცია 4H-SiC ეპიტაქსიურ ვაფლებში არის ეფექტური მეთოდი 4H-SiC ენერგეტიკული ნახევარგამტარული მოწყობილობების ბიპოლარული დეგრადაციის ჩასახშობად, მოწყობილობის მუშაობის შენარჩუნებით. ეს შედეგი ხელს უწყობს მაღალი საიმედოობის 4H-SiC მოწყობილობების შემუშავებას.
სილიციუმის კარბიდი (SiC) ფართოდ არის აღიარებული, როგორც ნახევარგამტარული მასალა მაღალი სიმძლავრის, მაღალი სიხშირის ნახევარგამტარული მოწყობილობებისთვის, რომლებსაც შეუძლიათ მუშაობა მკაცრ გარემოში1. არსებობს SiC პოლიტიპის მრავალი სახეობა, რომელთა შორის 4H-SiC-ს აქვს შესანიშნავი ნახევარგამტარული მოწყობილობის ფიზიკური თვისებები, როგორიცაა ელექტრონული მაღალი მობილურობა და ძლიერი ელექტრული ველის დაშლა2. 6 ინჩის დიამეტრის 4H-SiC ვაფლები ამჟამად კომერციალიზებულია და გამოიყენება ნახევარგამტარული მოწყობილობების მასობრივი წარმოებისთვის3. ელექტრო სატრანსპორტო საშუალებებისა და მატარებლებისთვის წევის სისტემები დამზადდა 4H-SiC4.5 ნახევარგამტარული მოწყობილობების გამოყენებით. თუმცა, 4H-SiC მოწყობილობებს კვლავ აქვთ გრძელვადიანი საიმედოობის პრობლემები, როგორიცაა დიელექტრიკული დაშლა ან მოკლე ჩართვის საიმედოობა,6,7 რომელთაგან ერთ-ერთი ყველაზე მნიშვნელოვანი საიმედოობის პრობლემაა ბიპოლარული დეგრადაცია2,8,9,10,11. ეს ბიპოლარული დეგრადაცია 20 წელზე მეტი ხნის წინ აღმოაჩინეს და დიდი ხანია პრობლემას წარმოადგენს SiC მოწყობილობების წარმოებაში.
ბიპოლარული დეგრადაცია გამოწვეულია 4H-SiC კრისტალებში ერთი შოკლის დასტის დეფექტით (1SSF), ბაზალური სიბრტყის დისლოკაციებით (BPD), რომლებიც ვრცელდება რეკომბინაციით გაძლიერებული დისლოკაციის სრიალის (REDG) გზით12,13,14,15,16,17,18,19. ამიტომ, თუ BPD გაფართოება ჩახშობილია 1SSF-მდე, 4H-SiC ენერგომოწყობილობების დამზადება შესაძლებელია ბიპოლარული დეგრადაციის გარეშე. BPD-ს გავრცელების ჩახშობის რამდენიმე მეთოდია აღწერილი, როგორიცაა BPD-დან ძაფისებრი კიდის დისლოკაციის (TED) ტრანსფორმაცია20,21,22,23,24. უახლეს SiC ეპიტაქსიურ ვაფლებში, BPD ძირითადად წარმოდგენილია სუბსტრატში და არა ეპიტაქსიურ ფენაში, ეპიტაქსიური ზრდის საწყის ეტაპზე BPD-ს TED-ად გარდაქმნის გამო. ამიტომ, ბიპოლარული დეგრადაციის დარჩენილი პრობლემაა BPD-ს განაწილება სუბსტრატში25,26,27. დრეიფტის ფენასა და სუბსტრატს შორის „კომპოზიტური გამაგრებითი ფენის“ ჩასმა შემოთავაზებულია, როგორც სუბსტრატში BPD გაფართოების ჩასახშობად ეფექტური მეთოდი28, 29, 30, 31. ეს ფენა ზრდის ელექტრონ-ხვრელის წყვილის რეკომბინაციის ალბათობას ეპიტაქსიალურ ფენასა და SiC სუბსტრატში. ელექტრონ-ხვრელის წყვილების რაოდენობის შემცირება ამცირებს REDG-ის BPD-მდე მამოძრავებელ ძალას სუბსტრატში, ამიტომ კომპოზიტურ გამაგრებით ფენას შეუძლია ბიპოლარული დეგრადაციის ჩახშობა. უნდა აღინიშნოს, რომ ფენის ჩასმა დამატებით ხარჯებს იწვევს ვაფლების წარმოებაში და ფენის ჩასმის გარეშე რთულია ელექტრონ-ხვრელის წყვილების რაოდენობის შემცირება მხოლოდ მატარებლის სიცოცხლის ხანგრძლივობის კონტროლის კონტროლით. ამიტომ, მოწყობილობის წარმოების ღირებულებასა და მოსავლიანობას შორის უკეთესი ბალანსის მისაღწევად, კვლავ დიდი საჭიროებაა სხვა ჩახშობის მეთოდების შემუშავების.
რადგან BPD-ის 1SSF-მდე გაფართოება მოითხოვს ნაწილობრივი დისლოკაციების (PD) მოძრაობას, PD-ის დამაგრება ბიპოლარული დეგრადაციის დათრგუნვის პერსპექტიული მიდგომაა. მიუხედავად იმისა, რომ ლითონის მინარევებით PD-ის დამაგრების შემთხვევები დაფიქსირდა, 4H-SiC სუბსტრატებში FPD-ები ეპიტაქსიური ფენის ზედაპირიდან 5 μm-ზე მეტ მანძილზე მდებარეობს. გარდა ამისა, რადგან SiC-ში ნებისმიერი ლითონის დიფუზიის კოეფიციენტი ძალიან მცირეა, ლითონის მინარევებისთვის სუბსტრატში დიფუზია რთულია34. ლითონების შედარებით დიდი ატომური მასის გამო, ლითონების იონური იმპლანტაციაც რთულია. ამის საპირისპიროდ, წყალბადის შემთხვევაში, ყველაზე მსუბუქი ელემენტის შემთხვევაში, იონების (პროტონების) იმპლანტაცია 4H-SiC-ში 10 μm-ზე მეტ სიღრმეზე შესაძლებელია MeV კლასის ამაჩქარებლის გამოყენებით. ამიტომ, თუ პროტონის იმპლანტაცია გავლენას ახდენს PD-ის დამაგრებაზე, მაშინ მისი გამოყენება შესაძლებელია სუბსტრატში BPD-ის გავრცელების დასათრგუნად. თუმცა, პროტონის იმპლანტაციამ შეიძლება დააზიანოს 4H-SiC და გამოიწვიოს მოწყობილობის მუშაობის შემცირება37,38,39,40.
პროტონის იმპლანტაციით გამოწვეული მოწყობილობის დეგრადაციის დასაძლევად, დაზიანების აღსადგენად გამოიყენება მაღალტემპერატურული გახურება, მსგავსი გახურების მეთოდისა, რომელიც ხშირად გამოიყენება მოწყობილობის დამუშავებისას აქცეპტორი იონის იმპლანტაციის შემდეგ1, 40, 41, 42. მიუხედავად იმისა, რომ მეორადი იონების მას-სპექტრომეტრიით (SIMS)43 დაფიქსირდა წყალბადის დიფუზია მაღალტემპერატურული გახურების გამო, შესაძლებელია, რომ მხოლოდ წყალბადის ატომების სიმკვრივე FD-ის მახლობლად არ იყოს საკმარისი PR-ის დამაგრების დასადგენად SIMS-ის გამოყენებით. ამიტომ, ამ კვლევაში, ჩვენ პროტონები ჩავნერგეთ 4H-SiC ეპიტაქსიურ ვაფლებში მოწყობილობის დამზადების პროცესამდე, მათ შორის მაღალტემპერატურული გახურების ჩათვლით. ჩვენ გამოვიყენეთ PiN დიოდები, როგორც ექსპერიმენტული მოწყობილობის სტრუქტურები და დავამზადეთ ისინი პროტონში იმპლანტირებულ 4H-SiC ეპიტაქსიურ ვაფლებზე. შემდეგ დავაკვირდით ვოლტ-ამპერულ მახასიათებლებს, რათა შეგვესწავლა მოწყობილობის მუშაობის დეგრადაცია პროტონის ინექციით. შემდგომში, ჩვენ დავაკვირდით 1SSF-ის გაფართოებას ელექტროლუმინესცენციის (EL) გამოსახულებებში PiN დიოდზე ელექტრული ძაბვის გამოყენების შემდეგ. და ბოლოს, ჩვენ დავადასტურეთ პროტონის ინექციის ეფექტი 1SSF გაფართოების დათრგუნვაზე.
ნახ. 1-ზე ნაჩვენებია PiN დიოდების დენა-ძაბვის მახასიათებლებს (CVC) ოთახის ტემპერატურაზე, პროტონის იმპლანტაციის მქონე და მის გარეშე რეგიონებში, პულსური დენის გამოყენებამდე. პროტონის ინექციის მქონე PiN დიოდები ავლენენ პროტონის ინექციის გარეშე დიოდების მსგავს გასწორების მახასიათებლებს, მიუხედავად იმისა, რომ IV მახასიათებლები დიოდებს შორის საერთოა. ინექციის პირობებს შორის განსხვავების საჩვენებლად, ჩვენ 2.5 ა/სმ2 პირდაპირი დენის სიმკვრივის დროს ძაბვის სიხშირე (რაც შეესაბამება 100 მA-ს) სტატისტიკური დიაგრამის სახით გამოვსახეთ, როგორც ნაჩვენებია ნახაზ 2-ში. ნორმალური განაწილებით მიახლოებული მრუდი ასევე წარმოდგენილია წერტილოვანი ხაზით. როგორც მრუდების პიკებიდან ჩანს, ჩართვის წინააღმდეგობა ოდნავ იზრდება 1014 და 1016 სმ-2 პროტონის დოზების დროს, ხოლო 1012 სმ-2 პროტონის დოზით PiN დიოდი თითქმის იგივე მახასიათებლებს ავლენს, რაც პროტონის იმპლანტაციის გარეშე. ჩვენ ასევე შევასრულეთ პროტონის იმპლანტაცია PiN დიოდების დამზადების შემდეგ, რომლებიც არ ავლენდნენ ერთგვაროვან ელექტროლუმინესცენციას პროტონის იმპლანტაციით გამოწვეული დაზიანების გამო, როგორც ეს ნაჩვენებია ნახაზ S1-ში, როგორც აღწერილია წინა კვლევებში37,38,39. ამრიგად, Al იონების იმპლანტაციის შემდეგ 1600 °C-ზე გახურება აუცილებელი პროცესია Al აქცეპტორის გასააქტიურებელი მოწყობილობების დასამზადებლად, რომლებსაც შეუძლიათ პროტონის იმპლანტაციით გამოწვეული დაზიანების აღდგენა, რაც CVC-ებს ერთნაირს ხდის იმპლანტირებულ და არაიმპლანტირებულ პროტონულ PiN დიოდებს შორის. -5 ვოლტზე უკუ დენის სიხშირე ასევე წარმოდგენილია ნახაზ S2-ში, არ არის მნიშვნელოვანი განსხვავება დიოდებს შორის პროტონის ინექციით და მის გარეშე.
PiN დიოდების ვოლტ-ამპერული მახასიათებლები ინექციური პროტონებით და მათ გარეშე ოთახის ტემპერატურაზე. ლეგენდა მიუთითებს პროტონების დოზას.
ძაბვის სიხშირე 2.5 ა/სმ2 მუდმივი დენის დროს PiN დიოდებისთვის ინექცირებული და არაინექციადი პროტონებით. წყვეტილი ხაზი შეესაბამება ნორმალურ განაწილებას.
ნახ. 3-ზე ნაჩვენებია PiN დიოდის EL გამოსახულება ძაბვის შემდეგ 25 ა/სმ2 დენის სიმკვრივით. პულსური დენის დატვირთვის გამოყენებამდე, დიოდის ბნელი რეგიონები არ დაფიქსირებულა, როგორც ეს ნაჩვენებია ნახ. 3. C2-ზე. თუმცა, როგორც ნაჩვენებია ნახ. 3ა-ზე, პროტონის იმპლანტაციის გარეშე არსებულ PiN დიოდში, ელექტრული ძაბვის გამოყენების შემდეგ დაფიქსირდა რამდენიმე მუქი ზოლიანი რეგიონი ღია კიდეებით. ასეთი ღეროს ფორმის ბნელი რეგიონები შეინიშნება EL გამოსახულებებში 1SSF-ისთვის, რომელიც ვრცელდება BPD-დან სუბსტრატში28,29. სამაგიეროდ, ზოგიერთი გაფართოებული დასტის ხარვეზი დაფიქსირდა იმპლანტირებული პროტონებით PiN დიოდებში, როგორც ეს ნაჩვენებია ნახ. 3b–d-ზე. რენტგენის ტოპოგრაფიის გამოყენებით, ჩვენ დავადასტურეთ PR-ების არსებობა, რომლებსაც შეუძლიათ BPD-დან სუბსტრატზე გადაადგილდნენ PiN დიოდში კონტაქტების პერიფერიაზე პროტონის ინექციის გარეშე (სურ. 4: ეს სურათი ზედა ელექტროდის მოხსნის გარეშეა (ფოტოზე, ელექტროდების ქვეშ PR არ ჩანს). ამიტომ, EL გამოსახულებაში ბნელი არე შეესაბამება სუბსტრატში გაფართოებულ 1SSF BPD-ს. სხვა დატვირთული PiN დიოდების EL გამოსახულებები ნაჩვენებია ნახაზებში 1 და 2. ვიდეოები S3-S6 გაფართოებული ბნელი არეებით და მათ გარეშე (PiN დიოდების დროში ცვალებადი EL გამოსახულებები პროტონის ინექციის გარეშე და იმპლანტირებული 1014 სმ-2-ზე) ასევე ნაჩვენებია დამატებით ინფორმაციაში.
PiN დიოდების EL გამოსახულებები 25 ა/სმ2-ზე 2-საათიანი ელექტრული სტრესის შემდეგ (ა) პროტონის იმპლანტაციის გარეშე და (ბ) 1012 სმ-2, (გ) 1014 სმ-2 და (დ) 1016 სმ-2 პროტონების იმპლანტირებული დოზებით.
გაფართოებული 1SSF-ის სიმკვრივე გამოვთვალეთ სამი PiN დიოდის კაშკაშა კიდეებით მუქი არეები გამოთვლით თითოეული პირობისთვის, როგორც ეს ნაჩვენებია ნახაზ 5-ში. გაფართოებული 1SSF-ის სიმკვრივე მცირდება პროტონის დოზის ზრდასთან ერთად და 1012 სმ-2 დოზის დროსაც კი, გაფართოებული 1SSF-ის სიმკვრივე მნიშვნელოვნად დაბალია, ვიდრე არაიმპლანტირებულ PiN დიოდში.
პულსური დენით დატვირთვის შემდეგ (თითოეული მდგომარეობა მოიცავდა სამ დატვირთულ დიოდს) პროტონის იმპლანტაციით და მის გარეშე SF PiN დიოდების სიმკვრივის გაზრდა.
მატარებლის სიცოცხლის ხანგრძლივობის შემცირება ასევე მოქმედებს გაფართოების დათრგუნვაზე, ხოლო პროტონის ინექცია ამცირებს მატარებლის სიცოცხლის ხანგრძლივობას32,36. ჩვენ დავაკვირდით მატარებლის სიცოცხლის ხანგრძლივობას 60 µm სისქის ეპიტაქსიალურ ფენაში, სადაც ინექცირებული პროტონები 1014 სმ-2-ია. საწყისი მატარებლის სიცოცხლის ხანგრძლივობიდან, მიუხედავად იმისა, რომ იმპლანტი ამცირებს მნიშვნელობას ~10%-მდე, შემდგომი გამოწვა აღადგენს მას ~50%-მდე, როგორც ეს ნაჩვენებია ნახ. S7-ზე. ამრიგად, პროტონის იმპლანტაციის გამო შემცირებული მატარებლის სიცოცხლის ხანგრძლივობა აღდგება მაღალტემპერატურული გამოწვით. მიუხედავად იმისა, რომ მატარებლის სიცოცხლის ხანგრძლივობის 50%-ით შემცირება ასევე თრგუნავს დასტის ხარვეზების გავრცელებას, I–V მახასიათებლები, რომლებიც, როგორც წესი, დამოკიდებულია მატარებლის სიცოცხლის ხანგრძლივობაზე, მხოლოდ მცირე განსხვავებებს აჩვენებს ინექციურ და არაიმპლანტირებულ დიოდებს შორის. ამიტომ, ჩვენ გვჯერა, რომ PD ანკერირება როლს ასრულებს 1SSF გაფართოების დათრგუნვაში.
მიუხედავად იმისა, რომ SIMS-მა 1600°C-ზე გახურების შემდეგ წყალბადი არ აღმოაჩინა, როგორც ეს წინა კვლევებში იყო აღნიშნული, ჩვენ დავაკვირდით პროტონის იმპლანტაციის გავლენას 1SSF გაფართოების დათრგუნვაზე, როგორც ეს ნაჩვენებია ნახაზებზე 1 და 4.3, 4. ამიტომ, ჩვენ გვჯერა, რომ PD მიმაგრებულია წყალბადის ატომებით, რომელთა სიმკვრივე SIMS-ის აღმოჩენის ზღვარზე (2 × 1016 სმ-3) დაბალია ან იმპლანტაციით გამოწვეული წერტილოვანი დეფექტებით. უნდა აღინიშნოს, რომ ჩვენ არ დაგვიდასტურებია ჩართვის მდგომარეობის წინააღმდეგობის ზრდა 1SSF-ის დენის დატვირთვის შემდეგ წაგრძელების გამო. ეს შეიძლება გამოწვეული იყოს ჩვენი პროცესის გამოყენებით შექმნილი არასრულყოფილი ომური კონტაქტებით, რომლებიც უახლოეს მომავალში აღმოიფხვრება.
დასკვნის სახით, ჩვენ შევიმუშავეთ ჩაქრობის მეთოდი 4H-SiC PiN დიოდებში BPD-ის 1SSF-მდე გასაგრძელებლად, მოწყობილობის დამზადებამდე პროტონის იმპლანტაციის გამოყენებით. პროტონის იმპლანტაციის დროს I-V მახასიათებლის გაუარესება უმნიშვნელოა, განსაკუთრებით 1012 სმ–2 პროტონის დოზის დროს, მაგრამ 1SSF გაფართოების ჩახშობის ეფექტი მნიშვნელოვანია. მიუხედავად იმისა, რომ ამ კვლევაში ჩვენ დავამზადეთ 10 µm სისქის PiN დიოდები პროტონის იმპლანტაციით 10 µm სიღრმეზე, მაინც შესაძლებელია იმპლანტაციის პირობების შემდგომი ოპტიმიზაცია და მათი გამოყენება 4H-SiC მოწყობილობების სხვა ტიპების დასამზადებლად. გასათვალისწინებელია მოწყობილობის დამზადების დამატებითი ხარჯები პროტონის იმპლანტაციის დროს, მაგრამ ისინი მსგავსი იქნება ალუმინის იონების იმპლანტაციის ხარჯებისა, რაც 4H-SiC ენერგომოწყობილობების დამზადების მთავარი პროცესია. ამრიგად, მოწყობილობის დამუშავებამდე პროტონის იმპლანტაცია წარმოადგენს პოტენციურ მეთოდს 4H-SiC ბიპოლარული ენერგომოწყობილობების დასამზადებლად დეგენერაციის გარეშე.
ნიმუშად გამოყენებული იქნა 4 დიუმიანი n-ტიპის 4H-SiC ვაფლი 10 µm ეპიტაქსიალური ფენის სისქით და 1 × 1016 სმ–3 დონორის დოპინგის კონცენტრაციით. მოწყობილობის დამუშავებამდე, ფირფიტაში იმპლანტირებული იქნა H+ იონები 0.95 MeV აჩქარების ენერგიით ოთახის ტემპერატურაზე, დაახლოებით 10 μm სიღრმეზე, ფირფიტის ზედაპირის მიმართ ნორმალური კუთხით. პროტონის იმპლანტაციის დროს გამოყენებული იქნა ფირფიტაზე არსებული ნიღაბი, ხოლო ფირფიტას ჰქონდა მონაკვეთები 1012, 1014 ან 1016 სმ–2 პროტონის დოზით და გარეშე. შემდეგ, მთელ ვაფლზე იმპლანტირებული იქნა Al იონები 1020 და 1017 სმ–3 პროტონის დოზებით 0–0.2 µm სიღრმეზე და ზედაპირიდან 0.2–0.5 µm დაშორებით, რასაც მოჰყვა გახურება 1600°C ტემპერატურაზე ნახშირბადის თავსახურის შესაქმნელად, რათა წარმოქმნილიყო ap ფენა. -ტიპის. შემდგომში, უკანა მხარის Ni კონტაქტი დაიტანეს სუბსტრატის მხარეს, ხოლო ფოტოლიტოგრაფიითა და აქერცვლის პროცესით წარმოქმნილი 2.0 მმ × 2.0 მმ სავარცხლის ფორმის Ti/Al წინა მხარის კონტაქტი დაიტანეს ეპიტაქსიური ფენის მხარეს. და ბოლოს, კონტაქტური გახურება ჩატარდა 700 °C ტემპერატურაზე. ვაფლის ჩიპებად დაჭრის შემდეგ, ჩვენ ჩავატარეთ დაძაბულობის დახასიათება და გამოყენება.
დამზადებული PiN დიოდების I–V მახასიათებლები დაფიქსირდა HP4155B ნახევარგამტარული პარამეტრის ანალიზატორის გამოყენებით. ელექტრული სტრესის სახით, 2 საათის განმავლობაში შემოდიოდა 212.5 ა/სმ2 10 მილიწამიანი პულსური დენი 10 იმპულსით/წმ სიხშირით. როდესაც ავირჩიეთ უფრო დაბალი დენის სიმკვრივე ან სიხშირე, ჩვენ არ დავაკვირდით 1SSF გაფართოებას PiN დიოდშიც კი პროტონის ინექციის გარეშე. გამოყენებული ელექტრული ძაბვის დროს, PiN დიოდის ტემპერატურა დაახლოებით 70°C-ია განზრახ გათბობის გარეშე, როგორც ეს ნაჩვენებია ნახაზ S8-ზე. ელექტროლუმინესცენტური გამოსახულებები მიღებული იქნა ელექტრულ სტრესამდე და მის შემდეგ 25 ა/სმ2 დენის სიმკვრივის დროს. სინქროტრონის არეკვლისა და დაცემის რენტგენის ტოპოგრაფია მონოქრომატული რენტგენის სხივის გამოყენებით (λ = 0.15 ნმ) აიჩის სინქროტრონული გამოსხივების ცენტრში, BL8S2-ში ag ვექტორი არის -1-128 ან 11-28 (იხილეთ ცნობა 44 დეტალებისთვის).
2.5 ა/სმ2 პირდაპირი დენის სიმკვრივის დროს ძაბვის სიხშირე ამოღებულია 0.5 ვ ინტერვალით ნახ. 2-ში PiN დიოდის თითოეული მდგომარეობის CVC-ის მიხედვით. დაძაბულობის Vave-ს საშუალო მნიშვნელობიდან და დაძაბულობის სტანდარტული გადახრიდან σ, შემდეგი განტოლების გამოყენებით, ნახაზ 2-ში აგებულია ნორმალური განაწილების მრუდი წერტილოვანი ხაზის სახით:
ვერნერი, მ.რ. და ფარნერი, ვ.რ., მასალების, მიკროსენსორების, სისტემებისა და მოწყობილობების მიმოხილვა მაღალი ტემპერატურისა და მკაცრი გარემო პირობების გამოყენებისთვის. ვერნერი, მ.რ. და ფარნერი, ვ.რ., მასალების, მიკროსენსორების, სისტემებისა და მოწყობილობების მიმოხილვა მაღალი ტემპერატურისა და მკაცრი გარემო პირობების გამოყენებისთვის.ვერნერი, მ.რ. და ფარნერი, ვ.რ. მასალების, მიკროსენსორების, სისტემებისა და მოწყობილობების მიმოხილვა მაღალი ტემპერატურისა და მკაცრი გარემოს პირობებში გამოსაყენებლად. Werner, MR & Fahrner, WR. ვერნერი, მრ და ფარნერი, ვრ. მასალების, მიკროსენსორების, სისტემებისა და მოწყობილობების მიმოხილვა მაღალი ტემპერატურისა და არახელსაყრელი გარემო პირობების გამოყენებისთვის.ვერნერი, მ.რ. და ფარნერი, ვ.რ. მასალების, მიკროსენსორების, სისტემებისა და მოწყობილობების მიმოხილვა მაღალ ტემპერატურასა და მკაცრ პირობებში გამოსაყენებლად.IEEE Trans. სამრეწველო ელექტრონიკა. 48, 249–257 (2001).
კიმოტო, თ. და კუპერი, ჯ.ა. სილიციუმის კარბიდის ტექნოლოგიის საფუძვლები სილიციუმის კარბიდის ტექნოლოგიის საფუძვლები: ზრდა, დახასიათება, მოწყობილობები და გამოყენება ტ. კიმოტო, თ. და კუპერი, ჯ.ა. სილიციუმის კარბიდის ტექნოლოგიის საფუძვლები სილიციუმის კარბიდის ტექნოლოგიის საფუძვლები: ზრდა, დახასიათება, მოწყობილობები და გამოყენება ტ.კიმოტო, თ. და კუპერი, ჯ.ა. სილიციუმის კარბიდის ტექნოლოგიის საფუძვლები სილიციუმის კარბიდის ტექნოლოგიის საფუძვლები: ზრდა, მახასიათებლები, მოწყობილობები და გამოყენება ტ. კიმოტო, ტი და კუპერი, JA 碳化硅技术基础碳化硅技术基础：增长、表征、设备和应用卷。 კიმოტო, თ. და კუპერი, ჯ.ა. ნახშირბადის სილიციუმის ტექნოლოგიური ბაზა ნახშირბადის სილიციუმის ტექნოლოგიური ბაზა: ზრდა, აღწერა, აღჭურვილობა და გამოყენების მოცულობა.კიმოტო, თ. და კუპერი, ჯ. სილიციუმის კარბიდის ტექნოლოგიის საფუძვლები სილიციუმის კარბიდის ტექნოლოგიის საფუძვლები: ზრდა, მახასიათებლები, აღჭურვილობა და გამოყენება, ტ.252 (Wiley Singapore Pte Ltd, 2014).
ველიადისი, ვ. SiC-ის ფართომასშტაბიანი კომერციალიზაცია: სტატუს კვო და დასაძლევი დაბრკოლებები. ალმა მატერი. მეცნიერება. ფორუმი 1062, 125–130 (2022).
ბროტონი, ჯ., სმეტი, ვ., ტუმალა, რ.რ. და ჯოში, ი.კ. საავტომობილო ელექტრონიკის თერმული შეფუთვის ტექნოლოგიების მიმოხილვა წევის მიზნებისთვის. ბროტონი, ჯ., სმეტი, ვ., ტუმალა, რ.რ. და ჯოში, ი.კ. საავტომობილო ელექტრონიკის თერმული შეფუთვის ტექნოლოგიების მიმოხილვა წევის მიზნებისთვის.ბროტონი, ჯ., სმეტი, ვ., ტუმალა, რ.რ. და ჯოში, ი.კ. საავტომობილო ელექტრონიკის თერმული შეფუთვის ტექნოლოგიების მიმოხილვა წევის მიზნებისთვის. Broughton, J., Smet, V., Tummala, RR & Joshi, YK 用于牵引目的的汽车电力电子热封装技术的回顾。 Broughton, J., Smet, V., Tummala, RR & Joshi, YKბროტონი, ჯ., სმეტი, ვ., ტუმალა, რ.რ. და ჯოში, ი.კ. საავტომობილო ელექტრონიკის თერმული შეფუთვის ტექნოლოგიის მიმოხილვა წევის მიზნებისთვის.J. Electron. პაკეტი. ტრანსი. ASME 140, 1-11 (2018).
სატო, კ., კატო, ჰ. და ფუკუშიმა, თ. SiC-ის გამოყენებითი წევის სისტემის შემუშავება შინკანსენის ახალი თაობის მაღალსიჩქარიანი მატარებლებისთვის. სატო, კ., კატო, ჰ. და ფუკუშიმა, თ. SiC-ის გამოყენებითი წევის სისტემის შემუშავება შინკანსენის ახალი თაობის მაღალსიჩქარიანი მატარებლებისთვის.სატო კ., კატო ჰ. და ფუკუშიმა თ. გამოყენებითი SiC წევის სისტემის შემუშავება ახალი თაობის მაღალსიჩქარიანი შინკანსენის მატარებლებისთვის.სატო კ., კატო ჰ. და ფუკუშიმა თ. წევის სისტემის შემუშავება SiC აპლიკაციებისთვის ახალი თაობის მაღალსიჩქარიანი შინკანსენის მატარებლებისთვის. დანართი IEEJ J. Ind. 9, 453–459 (2020).
სენზაკი, ჯ., ჰაიაში, ს., იონეზავა, ი. და ოკუმურა, ჰ. მაღალი საიმედოობის SiC ენერგომოწყობილობების შექმნის გამოწვევები: SiC ვაფლების ამჟამინდელი სტატუსიდან და პრობლემებიდან გამომდინარე. სენზაკი, ჯ., ჰაიაში, ს., იონეზავა, ი. და ოკუმურა, ჰ. მაღალი საიმედოობის SiC ენერგომოწყობილობების შექმნის გამოწვევები: SiC ვაფლების ამჟამინდელი სტატუსიდან და პრობლემებიდან გამომდინარე.სენზაკი, ჯ., ჰაიაში, ს., იონეზავა, ი. და ოკუმურა, ჰ. მაღალი საიმედოობის SiC ენერგომოწყობილობების დანერგვის პრობლემები: დაწყებული ამჟამინდელი მდგომარეობიდან და ვაფლის SiC-ის პრობლემიდან. სენზაკი, ჯ., ჰაიაში, ს., იონეზავა, ი. და ოკუმურა, ჰ. Senzaki, J., Hayashi, S., Yonezawa, Y. & Okumura, H. მაღალი საიმედოობის მიღწევის გამოწვევა SiC სიმძლავრის მოწყობილობებში: SiC-დან 晶圆的电视和问题设计。სენზაკი ჯ., ჰაიაში ს., იონეზავა ი. და ოკუმურა ჰ. სილიციუმის კარბიდზე დაფუძნებული მაღალი საიმედოობის სიმძლავრის მოწყობილობების შემუშავების გამოწვევები: სილიციუმის კარბიდის ვაფლებთან დაკავშირებული სტატუსისა და პრობლემების მიმოხილვა.2018 წლის IEEE-ს სანდოობის ფიზიკის საერთაშორისო სიმპოზიუმზე (IRPS). (სენზაკი, ჯ. და სხვ. რედ.) 3B.3-1-3B.3-6 (IEEE, 2018).
კიმი, დ. და სუნგი, ვ. 1.2kV 4H-SiC MOSFET-ის მოკლე ჩართვის სიმტკიცის გაუმჯობესება არხის იმპლანტაციის გზით განხორციელებული ღრმა P-ჭაბურღილის გამოყენებით. კიმი, დ. და სუნგი, ვ. 1.2kV 4H-SiC MOSFET-ის მოკლე ჩართვის სიმტკიცის გაუმჯობესება არხის იმპლანტაციის გზით განხორციელებული ღრმა P-ჭაბურღილის გამოყენებით.კიმი, დ. და სუნგი, ვ. 1.2 კვ 4H-SiC MOSFET-ისთვის მოკლე ჩართვისადმი გაუმჯობესებული იმუნიტეტი არხის იმპლანტაციით განხორციელებული ღრმა P-ჭაბურღილის გამოყენებით. Kim, D. & Sung, W. 使用通过沟道注入实现的深P 阱提高了1.2kV 4H-SiC MOSFET 的短路耐用深P Kim, D. & Sung, W. P 阱提高了1.2kV 4H-SiC MOSFETკიმი, დ. და სუნგი, ვ. 1.2 კვ 4H-SiC MOSFET-ების მოკლე ჩართვისადმი ტოლერანტობის გაუმჯობესება ღრმა P-ჭაბურღილების გამოყენებით არხის იმპლანტაციის გზით.IEEE-ს ელექტრონული მოწყობილობების ჟურნალი 42, 1822–1825 (2021).
სკოვრონსკი მ. და სხვ. დეფექტების რეკომბინაციით გაძლიერებული მოძრაობა პირდაპირ მიმართულ 4H-SiC pn დიოდებში. J. Application. physics. 92, 4699–4704 (2002).
ჰა, ს., მიეშკოვსკი, პ., სკოვრონსკი, მ. და როულენდი, ლ.ბ. დისლოკაციის კონვერსია 4H სილიციუმის კარბიდის ეპიტაქსიაში. ჰა, ს., მიეშკოვსკი, პ., სკოვრონსკი, მ. და როულენდი, ლ.ბ. დისლოკაციის კონვერსია 4H სილიციუმის კარბიდის ეპიტაქსიაში.ჰა ს., მეშკოვსკი პ., სკოვრონსკი მ. და როულენდ ლ.ბ. დისლოკაციის ტრანსფორმაცია 4H სილიციუმის კარბიდის ეპიტაქსიის დროს. Ha, S., Mieszkowski, P., Skowronski, M. & Rowland, LB 4H 碳化硅外延中的位错转换。 Ha, S., Mieszkowski, P., Skowronski, M. & Rowland, LB 4H Ha, S., Meszkowski, P., Skowronski, M. & Rowland, LBდისლოკაციის გარდამავალი 4H სილიციუმის კარბიდის ეპიტაქსიაში.ჯ. კრისტალი. ზრდა 244, 257–266 (2002).
სკოვრონსკი, მ. და ჰა, ს. ექვსკუთხა სილიციუმის კარბიდზე დაფუძნებული ბიპოლარული მოწყობილობების დეგრადაცია. სკოვრონსკი, მ. და ჰა, ს. ექვსკუთხა სილიციუმის კარბიდზე დაფუძნებული ბიპოლარული მოწყობილობების დეგრადაცია.სკოვრონსკი მ. და ჰა ს. სილიციუმის კარბიდზე დაფუძნებული ექვსკუთხა ბიპოლარული მოწყობილობების დეგრადაცია. Skowronski, M. & Ha, S. 六方碳化硅基双极器件的降解. სკოვრონსკი მ. და ჰა ს.სკოვრონსკი მ. და ჰა ს. სილიციუმის კარბიდზე დაფუძნებული ექვსკუთხა ბიპოლარული მოწყობილობების დეგრადაცია.ფიზიკის გამოყენება. ჟურნალი 99, 011101 (2006).
აგარვალი, ა., ფატიმა, ჰ., ჰანი, ს. და რიუ, ს.-ჰ. აგარვალი, ა., ფატიმა, ჰ., ჰანი, ს. და რიუ, ს.-ჰ.აგარვალი ა., ფატიმა ჰ., ჰეინი ს. და რიუ ს.-ჰ. აგარვალი, ა., ფატიმა, ჰ., ჰანი, ს. და რიუ, ს.-ჰ. აგარვალი, ა., ფატიმა, ჰ., ჰანი, ს. და რიუ, ს.-ჰ.აგარვალი ა., ფატიმა ჰ., ჰეინი ს. და რიუ ს.-ჰ.მაღალი ძაბვის SiC სიმძლავრის MOSFET-ების დეგრადაციის ახალი მექანიზმი. IEEE ელექტრონული მოწყობილობების ჟურნალი. 28, 587–589 (2007).
კალდველი, ჯ.დ., სტალბუში, რ.ე., ანკონა, მ.გ., გლემბოკი, ო.ჯ. და ჰობარტი, კ.დ. 4H–SiC-ში რეკომბინაციით გამოწვეული დასტის რღვევის მოძრაობის მამოძრავებელი ძალის შესახებ. კალდველი, ჯ.დ., სტალბუში, რ.ე., ანკონა, მ.გ., გლემბოკი, ო.ჯ. და ჰობარტი, კ.დ. 4H-SiC-ში რეკომბინაციით გამოწვეული დასტის რღვევის მოძრაობის მამოძრავებელი ძალის შესახებ.კალდველი, ჯ.დ., სტალბუში, რ.ე., ანკონა, მ.გ., გლემბოკი, ო.ჯ. და ჰობარტი, კ.დ. 4H-SiC-ში რეკომბინაციით გამოწვეული დასტის რღვევის მოძრაობის მამოძრავებელი ძალის შესახებ. Caldwell, JD, Stahlbush, RE, Ancona, MG, Glembocki, OJ & Hobart, KD 关于4H-SiC 中复合引起的层错运动的驱动力。 Caldwell, JD, Stahlbush, RE, Ancona, MG, Glembocki, OJ & Hobart, KDკალდველი, ჯ.დ., სტალბუში, რ.ე., ანკონა, მ.გ., გლემბოკი, ო.ჯ. და ჰობარტი, კ.დ., 4H-SiC-ში რეკომბინაციით გამოწვეული დასტის რღვევის მოძრაობის მამოძრავებელი ძალის შესახებ.ჯ. გამოყენება. ფიზიკა. 108, 044503 (2010).
იიჯიმა, ა. და კიმოტო, თ. 4H-SiC კრისტალებში შოკლის ერთსტეიკური რღვევის ფორმირების ელექტრონული ენერგიის მოდელი. იიჯიმა, ა. და კიმოტო, თ. 4H-SiC კრისტალებში შოკლის ერთსტეიკური რღვევის ფორმირების ელექტრონული ენერგიის მოდელი.იიჯიმა, ა. და კიმოტო, თ. შოკლის შეფუთვის ერთჯერადი დეფექტების წარმოქმნის ელექტრონულ-ენერგეტიკული მოდელი 4H-SiC კრისტალებში. Iijima, A. & Kimoto, T. 4H-SiC 晶体中单Shockley 堆垛层错形成的电子能量模型。 იიჯიმა, ა. და კიმოტო, თ. 4H-SiC კრისტალში შოკლის ერთდროული დაწყობის რღვევის ფორმირების ელექტრონული ენერგიის მოდელი.იიჯიმა, ა. და კიმოტო, თ. 4H-SiC კრისტალებში შოკლის ერთჯერადი დეფექტის ფორმირების ელექტრონულ-ენერგეტიკული მოდელი.ფიზიკის გამოყენება. ჟურნალი 126, 105703 (2019).
იიჯიმა, ა. და კიმოტო, თ. 4H-SiC PiN დიოდებში ერთჯერადი შოკლის დასტის ხარვეზების გაფართოების/შეკუმშვის კრიტიკული პირობის შეფასება. იიჯიმა, ა. და კიმოტო, თ. 4H-SiC PiN დიოდებში ერთჯერადი შოკლის დასტის ხარვეზების გაფართოების/შეკუმშვის კრიტიკული პირობის შეფასება.იიჯიმა, ა. და კიმოტო, თ. 4H-SiC PiN-დიოდებში ერთჯერადი შოკლის შეფუთვის დეფექტების გაფართოების/შეკუმშვის კრიტიკული მდგომარეობის შეფასება. Iijima, A. & Kimoto, T. 估计4H-SiC PiN 二极管中单个Shockley 堆垛层错膨胀/收缩的临界条件。 იიჯიმა, ა. და კიმოტო, თ. 4H-SiC PiN დიოდებში ერთი შოკლის დასტის ფენის გაფართოების/შეკუმშვის პირობების შეფასება.იიჯიმა, ა. და კიმოტო, თ. 4H-SiC PiN-დიოდებში ერთჯერადი დეფექტური შეფუთვის შოკლის გაფართოების/შეკუმშვის კრიტიკული პირობების შეფასება.გამოყენებითი ფიზიკა რაიტი. 116, 092105 (2020).
მანენი, ი., შიმადა, კ., ასადა, კ. და ოჰტანი, ნ. კვანტური ჭაბურღილის მოქმედების მოდელი 4H-SiC კრისტალში შოკლის დასტის ერთი რღვევის ფორმირებისთვის არათანაბარი პირობების დროს. მანენი, ი., შიმადა, კ., ასადა, კ. და ოჰტანი, ნ. კვანტური ჭაბურღილის მოქმედების მოდელი 4H-SiC კრისტალში შოკლის დასტის ერთი რღვევის ფორმირებისთვის არათანაბარი პირობების დროს.მანენ ი., შიმადა კ., ასადა კ. და ოტანი ნ. კვანტური ჭის მოდელი 4H-SiC კრისტალში შოკლის დასტის ერთი რღვევის ფორმირებისთვის არათანაბარი პირობებში.მანენ ი., შიმადა კ., ასადა კ. და ოტანი ნ. კვანტური ჭაბურღილის ურთიერთქმედების მოდელი შოკლის ერთჯერადი დასტის რღვევების ფორმირებისთვის 4H-SiC კრისტალებში არათანაბარი პირობებში. J. Application. physics. 125, 085705 (2019).
გალეკასი, ა., ლინროსი, ჯ. და პირუზი, პ. რეკომბინაციით გამოწვეული დაწყობის რღვევები: ექვსკუთხა SiC-ის ზოგადი მექანიზმის მტკიცებულება. გალეკასი, ა., ლინროსი, ჯ. და პირუზი, პ. რეკომბინაციით გამოწვეული დაწყობის რღვევები: ექვსკუთხა SiC-ის ზოგადი მექანიზმის მტკიცებულება.გალეკასი, ა., ლინროსი, ჯ. და პირუზი, პ. რეკომბინაციით გამოწვეული შეფუთვის დეფექტები: ექვსკუთხა SiC-ში საერთო მექანიზმის არსებობის მტკიცებულება. Galeckas, A., Linnros, J. & Pirouz, P. 复合诱导的堆垛层错：六方SiC 中一般机制的证据。 გალეკასი, ა., ლინროსი, ჯ. და პირუზი, პ. კომპოზიტური ინდუქციური დაწყობის ფენის ზოგადი მექანიზმის მტკიცებულება: SiC.გალეკასი, ა., ლინროსი, ჯ. და პირუზი, პ. რეკომბინაციით გამოწვეული შეფუთვის დეფექტები: ექვსკუთხა SiC-ში საერთო მექანიზმის არსებობის მტკიცებულება.ფიზიკა პასტორი რაიტი. 96, 025502 (2006).
იშიკავა, ი., სუდო, მ., იაო, ი.-ზ., სუგავარა, ი. და კატო, მ. შოკლის დასტის ერთი რღვევის გაფართოება 4H-SiC (11 2 ¯0) ეპიტაქსიალურ ფენაში, გამოწვეული ელექტრონული სხივური დასხივებით.იშიკავა, ი., სუდო მ., Y.-Z სხივური დასხივება.Ishikawa, Y., Sudo M., Y.-Z Psychology.ყუთი, Ю., М. Судо, Y.-Z Chem., J. Chem., 123, 225101 (2018).
კატო, მ., კატაჰირა, ს., იჩიკავა, ი., ჰარადა, ს. და კიმოტო, თ. მატარებლების რეკომბინაციის დაკვირვება შოკლის ერთგვაროვან რღვევებში და 4H-SiC-ში ნაწილობრივი დისლოკაციების დროს. კატო, მ., კატაჰირა, ს., იჩიკავა, ი., ჰარადა, ს. და კიმოტო, თ. მატარებლების რეკომბინაციის დაკვირვება შოკლის ერთგვაროვან რღვევებში და 4H-SiC-ში ნაწილობრივი დისლოკაციების დროს.კატო მ., კატაჰირა ს., იტიკავა ი., ჰარადა ს. და კიმოტო თ. მატარებლის რეკომბინაციის დაკვირვება შოკლის ერთჯერადი შეფუთვის დეფექტებსა და ნაწილობრივ დისლოკაციებში 4H-SiC-ში. Kato, M., Katahira, S., Ichikawa, Y., Harada, S. & Kimoto, T. 单Shockley 堆垛层错和4H-SiC 部分位错中载流子复觐 Kato, M., Katahira, S., Ichikawa, Y., Harada, S. & Kimoto, T. 单Shockley stacking stacking和4H-SiC ნაწილობრივი 位错中载流子去生的可以。კატო მ., კატაჰირა ს., იტიკავა ი., ჰარადა ს. და კიმოტო თ. მატარებლის რეკომბინაციის დაკვირვება შოკლის ერთჯერადი შეფუთვის დეფექტებსა და ნაწილობრივ დისლოკაციებში 4H-SiC-ში.ფიზიკის გამოყენება. ჟურნალი 124, 095702 (2018).
კიმოტო, თ. და ვატანაბე, ჰ. დეფექტების ინჟინერია SiC ტექნოლოგიაში მაღალი ძაბვის დენის მოწყობილობებისთვის. კიმოტო, თ. და ვატანაბე, ჰ. დეფექტების ინჟინერია SiC ტექნოლოგიაში მაღალი ძაბვის დენის მოწყობილობებისთვის.კიმოტო, თ. და ვატანაბე, ჰ. მაღალი ძაბვის დენის მოწყობილობებისთვის SiC ტექნოლოგიაში დეფექტების განვითარება. Kimoto, T. & Watanabe, H. 用于高压功率器件的SiC 技术中的缺陷工程。 კიმოტო, თ. და ვატანაბე, ჰ. დეფექტების ინჟინერია SiC ტექნოლოგიაში მაღალი ძაბვის დენის მოწყობილობებისთვის.კიმოტო, თ. და ვატანაბე, ჰ. მაღალი ძაბვის დენის მოწყობილობებისთვის SiC ტექნოლოგიაში დეფექტების განვითარება.გამოყენებითი ფიზიკის ექსპრესი 13, 120101 (2020).
ჟანგი, ზ. და სუდარშანი, თ.ს. სილიციუმის კარბიდის ბაზალური სიბრტყის დისლოკაციის გარეშე ეპიტაქსია. ჟანგი, ზ. და სუდარშანი, თ.ს. სილიციუმის კარბიდის ბაზალური სიბრტყის დისლოკაციის გარეშე ეპიტაქსია.ჟანგ ზ. და სუდარშან თ.ს. სილიციუმის კარბიდის დისლოკაციის გარეშე ეპიტაქსია ბაზალურ სიბრტყეში. Zhang, Z. & Sudarshan, TS 碳化硅基面无位错外延. ჟანგი, ზ. და სუდარშანი, თ.ს.ჟანგ ზ. და სუდარშან თ.ს. სილიციუმის კარბიდის ბაზალური სიბრტყეების დისლოკაციის გარეშე ეპიტაქსია.განცხადება. ფიზიკა. რაიტი. 87, 151913 (2005).
ჟანგი, ზ., მოულტონი, ე. და სუდარშანი, თ.ს. SiC თხელ ფენებში ბაზალური სიბრტყის დისლოკაციების აღმოფხვრის მექანიზმი ეპიტაქსიის გზით გრავირებულ სუბსტრატზე. ჟანგი, ზ., მოულტონი, ე. და სუდარშანი, თ.ს. SiC თხელ ფენებში ბაზალური სიბრტყის დისლოკაციების აღმოფხვრის მექანიზმი ეპიტაქსიის გზით გრავირებულ სუბსტრატზე.ჟანგ ზ., მოულტონი ე. და სუდარშან თ.ს. SiC თხელ ფენებში ბაზისური სიბრტყის დისლოკაციების აღმოფხვრის მექანიზმი ეპიტაქსიის მეთოდით ამოტვიფრულ სუბსტრატზე. Zhang, Z., Moulton, E. & Sudarshan, TS 通过在蚀刻衬底上外延消除SiC 薄膜中基面位错的机制。 ჟანგი, ზ., მოულტონი, ე. და სუდარშანი, თ.ს. SiC თხელი ფენის ელიმინაციის მექანიზმი სუბსტრატის გრავირებით.ჟანგ ზ., მოულტონი ე. და სუდარშან თ.ს. SiC თხელ ფენებში ბაზისური სიბრტყის დისლოკაციების აღმოფხვრის მექანიზმი ამოტვიფრულ სუბსტრატებზე ეპიტაქსიის მეთოდით.გამოყენებითი ფიზიკა რაიტი. 89, 081910 (2006).
შტალბუში რ.ე. და სხვ. ზრდის შეფერხება იწვევს ბაზალური სიბრტყის დისლოკაციების შემცირებას 4H-SiC ეპიტაქსიის დროს. განცხადება. ფიზიკა. რაიტი. 94, 041916 (2009).
ჟანგი, X. და ცუჩიდა, H. ბაზალური სიბრტყის დისლოკაციების ხრახნიანი კიდის დისლოკაციებად გარდაქმნა 4H-SiC ეპიშრეებში მაღალტემპერატურული გახურებით. ჟანგი, X. და ცუჩიდა, H. ბაზალური სიბრტყის დისლოკაციების ხრახნიანი კიდის დისლოკაციებად გარდაქმნა 4H-SiC ეპიშრეებში მაღალტემპერატურული გახურებით.ჟანგი, X. და ცუჩიდა, H. ბაზალური სიბრტყის დისლოკაციების ტრანსფორმაცია ხრახნიანი კიდის დისლოკაციებად 4H-SiC ეპიტაქსიალურ ფენებში მაღალტემპერატურული გახურებით. Zhang, X. & Tsuchida, H. 通过高温退火将4H-SiC 外延层中的基面位错转化为螺纹刃位错。 Zhang, X. & Tsuchida, H. 通过高温退火将4H-SiCჟანგი, X. და ცუჩიდა, H. 4H-SiC ეპიტაქსიურ ფენებში ბაზისური სიბრტყის დისლოკაციების ძაფის კიდის დისლოკაციებად ტრანსფორმაცია მაღალტემპერატურული გახურებით.J. Application. ფიზიკა. 111, 123512 (2012).
სონგი, ჰ. და სუდარშანი, თ.ს. ბაზალური სიბრტყის დისლოკაციის კონვერსია ეპიშრის/სუბსტრატის ინტერფეისთან ახლოს 4H–SiC-ის 4°-იანი ღერძისგან გამორთული ეპიტაქსიური ზრდის დროს. სონგი, ჰ. და სუდარშანი, თ.ს. ბაზალური სიბრტყის დისლოკაციის კონვერსია ეპიშრის/სუბსტრატის ინტერფეისთან ახლოს 4H–SiC-ის 4°-იანი ღერძისგან გამორთული ეპიტაქსიური ზრდის დროს.სონგი, ჰ. და სუდარშანი, თ.ს. ბაზალური სიბრტყის დისლოკაციების ტრანსფორმაცია ეპიტაქსიური ფენის/სუბსტრატის ინტერფეისთან ახლოს 4H–SiC-ის ღერძგარეშე ეპიტაქსიური ზრდის დროს. Song, H. & Sudarshan, TS 在4° 离轴4H-SiC 外延生长中外延层/衬底界面附近的基底平面位 სიმღერა, H. & Sudarshan, TS 在4° 离轴4H-SiC სონგი, ჰ. და სუდარშანი, თ.ს.4H-SiC-ის ეპიტაქსიური ზრდის დროს 4°-იანი ღერძის გარეთ, ეპიტაქსიური ფენის/სუბსტრატის საზღვართან ახლოს სუბსტრატის ბრტყელი დისლოკაციის გადასვლა.ჯ. კრისტალი. ზრდა 371, 94–101 (2013).
კონიში, კ. და სხვ. მაღალი დენის დროს, ბაზალური სიბრტყის დისლოკაციის დაწყობის რღვევის გავრცელება 4H-SiC ეპიტაქსიალურ ფენებში გარდაიქმნება ძაფის კიდის დისლოკაციებად. J. Application. physics. 114, 014504 (2013).
კონიში, კ. და სხვ. ბიპოლარული არადეგრადირებადი SiC MOSFET-ებისთვის ეპიტაქსიალური ფენების დიზაინი რენტგენის ტოპოგრაფიული ანალიზის დროს გაფართოებული დასტის ხარვეზის ბირთვების წარმოქმნის ადგილების გამოვლენით. AIP Advanced 12, 035310 (2022).
ლინი, ს. და სხვ. ბაზალური სიბრტყის დისლოკაციის სტრუქტურის გავლენა ერთი შოკლის ტიპის დასტის რღვევის გავრცელებაზე 4H-SiC პინ დიოდების პირდაპირი დენის დაშლის დროს. იაპონია. J. Application. physics. 57, 04FR07 (2018).
ტაჰარა, თ. და სხვ. აზოტით მდიდარ 4H-SiC ეპიშრეებში უმცირესობის მატარებლების მოკლე სიცოცხლის ხანგრძლივობა გამოიყენება PiN დიოდებში დასტის ხარვეზების ჩასახშობად. J. Application. physics. 120, 115101 (2016).
ტაჰარა, თ. და სხვ. 4H-SiC PiN დიოდებში ერთჯერადი შოკლის დასტის რღვევის გავრცელების დამოკიდებულება ინექცირებული მატარებლის კონცენტრაციაზე. J. Application. Physics 123, 025707 (2018).
მეი, ს., ტავარა, თ., ცუჩიდა, ჰ. და კატო, მ. მიკროსკოპული FCA სისტემა SiC-ში სიღრმისეული გარჩევადობის მქონე მატარებლების სიცოცხლის ხანგრძლივობის გაზომვისთვის. მეი, ს., ტავარა, თ., ცუჩიდა, ჰ. და კატო, მ. მიკროსკოპული FCA სისტემა SiC-ში სიღრმისეული გარჩევადობის მქონე მატარებლების სიცოცხლის ხანგრძლივობის გაზომვისთვის.მეი, ს., ტავარა, თ., ცუჩიდა, ჰ. და კატო, მ. FCA მიკროსკოპული სისტემა სილიციუმის კარბიდში სიღრმისეული გარჩევადობის მქონე მატარებლის სიცოცხლის ხანგრძლივობის გაზომვებისთვის. Mae, S.、Tawara, T.、Tsuchida, H. & Kato, M. 用于SiC 中深度分辨载流子寿命测量的显微FCA 系统 Mae, S.、Tawara, T.、Tsuchida, H. & Kato, M. SiC საშუალო სიღრმის საზომი სიცოცხლის ხანგრძლივობის გაზომვისთვის.მეი ს., ტავარა თ., ცუჩიდა ჰ. და კატო მ. მიკრო-FCA სისტემა სილიციუმის კარბიდში სიღრმისეული გადაწყვეტის მქონე მატარებლის სიცოცხლის ხანგრძლივობის გაზომვებისთვის.ალმა მატერის მეცნიერების ფორუმი 924, 269–272 (2018).
ჰირაიამა, თ. და სხვ. სქელ 4H-SiC ეპიტაქსიურ ფენებში მატარებლების სიცოცხლის ხანგრძლივობის სიღრმისეული განაწილება გაიზომა არადესტრუქციულად თავისუფალი მატარებლების შთანთქმისა და გადაჯვარედინებული სინათლის დროის გარჩევადობის გამოყენებით. Switch to science. meter. 91, 123902 (2020).
გამოქვეყნების დრო: 2022 წლის 6 ნოემბერი
