Дзякуй за наведванне сайта Nature.com. Версія браўзера, якой вы карыстаецеся, мае абмежаваную падтрымку CSS. Для найлепшага карыстання рэкамендуем выкарыстоўваць абноўлены браўзер (або адключыць рэжым сумяшчальнасці ў Internet Explorer). Тым часам, каб забяспечыць бесперапынную падтрымку, мы будзем адлюстроўваць сайт без стыляў і JavaScript.
4H-SiC быў камерцыялізаваны ў якасці матэрыялу для сілавых паўправадніковых прылад. Аднак доўгатэрміновая надзейнасць прылад 4H-SiC з'яўляецца перашкодай для іх шырокага прымянення, і найбольш важнай праблемай надзейнасці прылад 4H-SiC з'яўляецца біпалярная дэградацыя. Гэтая дэградацыя выклікана распаўсюджваннем адзінкавага дэфекту ўкладвання Шоклі (1SSF) дыслакацый базальнай плоскасці ў крышталях 4H-SiC. Тут мы прапануем метад падаўлення пашырэння 1SSF шляхам імплантацыі пратонаў на эпітаксіяльныя пласціны 4H-SiC. PiN-дыёды, вырабленыя на пласцінах з пратоннай імплантацыяй, паказалі тыя ж вольт-амперныя характарыстыкі, што і дыёды без пратоннай імплантацыі. Наадварот, пашырэнне 1SSF эфектыўна падаўляецца ў PiN-дыёдзе з пратоннай імплантацыяй. Такім чынам, імплантацыя пратонаў у эпітаксіяльныя пласціны 4H-SiC з'яўляецца эфектыўным метадам падаўлення біпалярнай дэградацыі сілавых паўправадніковых прылад 4H-SiC пры захаванні прадукцыйнасці прылады. Гэты вынік спрыяе распрацоўцы высоканадзейных прылад 4H-SiC.
Карбід крэмнію (SiC) шырока вядомы як паўправадніковы матэрыял для магутных, высокачастотных паўправадніковых прылад, якія могуць працаваць у жорсткіх умовах1. Існуе мноства політыпаў SiC, сярод якіх 4H-SiC мае выдатныя фізічныя ўласцівасці паўправадніковых прылад, такія як высокая рухомасць электронаў і моцнае прабойнае электрычнае поле2. Пласціны 4H-SiC дыяметрам 6 цаляў у цяперашні час камерцыялізуюцца і выкарыстоўваюцца для масавай вытворчасці сілавых паўправадніковых прылад3. Цягавыя сістэмы для электрамабіляў і цягнікоў былі выраблены з выкарыстаннем сілавых паўправадніковых прылад 4H-SiC4.5. Аднак прылады 4H-SiC усё яшчэ пакутуюць ад праблем з доўгатэрміновай надзейнасцю, такіх як дыэлектрычны прабой або надзейнасць пры кароткім замыканні,6,7 з якіх адной з найбольш важных праблем надзейнасці з'яўляецца біпалярная дэградацыя2,8,9,10,11. Гэтая біпалярная дэградацыя была выяўлена больш за 20 гадоў таму і доўгі час з'яўлялася праблемай пры вырабе прылад SiC.
Біпалярная дэградацыя выклікана адзінкавым дэфектам стэка Шоклі (1SSF) у крышталях 4H-SiC з дыслакацыямі базальнай плоскасці (BPD), якія распаўсюджваюцца шляхам рэкамбінацыйна-палепшанага слізгання дыслакацый (REDG) 12,13,14,15,16,17,18,19. Такім чынам, калі пашырэнне BPD падаўляецца да 1SSF, можна вырабляць сілавыя прылады 4H-SiC без біпалярнай дэградацыі. Паведамлялася пра некалькі метадаў падаўлення распаўсюджвання BPD, такіх як пераўтварэнне BPD у дыслакацыю краю ніткі (TED) 20,21,22,23,24. У найноўшых эпітаксіяльных пласцінах SiC BPD у асноўным прысутнічае ў падкладцы, а не ў эпітаксіяльным пласце з-за пераўтварэння BPD у TED падчас пачатковай стадыі эпітаксіяльнага росту. Такім чынам, пакінутай праблемай біпалярнай дэградацыі з'яўляецца размеркаванне BPD у падкладцы 25,26,27. У якасці эфектыўнага метаду падаўлення пашырэння BPD у падкладцы было прапанавана ўстаўка «кампазітнага армавальнага пласта» паміж дрэйфавым пластом і падкладкай [28, 29, 30, 31]. Гэты пласт павялічвае верагоднасць рэкамбінацыі электронна-дзіркавых пар у эпітаксіяльным пласце і падкладцы SiC. Зніжэнне колькасці электронна-дзіркавых пар памяншае рухаючую сілу REDG да BPD у падкладцы, таму кампазітны армавальны пласт можа падаўляць біпалярную дэградацыю. Варта адзначыць, што ўстаўка пласта цягне за сабой дадатковыя выдаткі пры вытворчасці пласцін, а без устаўкі пласта цяжка паменшыць колькасць электронна-дзіркавых пар, кантралюючы толькі час жыцця носьбітаў. Такім чынам, усё яшчэ існуе вялікая патрэба ў распрацоўцы іншых метадаў падаўлення для дасягнення лепшага балансу паміж коштам вытворчасці прылад і выхадам.
Паколькі пашырэнне БПД да 1SSF патрабуе руху частковых дыслакацый (ЧД), замацаванне ЧД з'яўляецца перспектыўным падыходам да інгібіравання біпалярнай дэградацыі. Нягледзячы на тое, што паведамлялася пра замацаванне ЧД прымешкамі металаў, ЧД у падкладках 4H-SiC размешчаны на адлегласці больш за 5 мкм ад паверхні эпітаксіяльнага пласта. Акрамя таго, паколькі каэфіцыент дыфузіі любога металу ў SiC вельмі малы, прымешкам металу цяжка дыфузіяваць у падкладку34. З-за адносна вялікай атамнай масы металаў іённая імплантацыя металаў таксама абцяжараная. Наадварот, у выпадку вадароду, самага лёгкага элемента, іоны (пратоны) могуць быць імплантаваны ў 4H-SiC на глыбіню больш за 10 мкм з дапамогай паскаральніка класа МэВ. Такім чынам, калі імплантацыя пратонаў уплывае на замацаванне ЧД, то яе можна выкарыстоўваць для падаўлення распаўсюджвання БПД у падкладцы. Аднак імплантацыя пратонаў можа пашкодзіць 4H-SiC і прывесці да зніжэння прадукцыйнасці прылады37,38,39,40.
Каб пераадолець дэградацыю прылады з-за імплантацыі пратонаў, для аднаўлення пашкоджанняў выкарыстоўваецца высокатэмпературны адпал, падобны да метаду адпалу, які звычайна выкарыстоўваецца пасля імплантацыі акцэптарных іонаў пры апрацоўцы прылад1, 40, 41, 42. Нягледзячы на тое, што другасная іённая мас-спектрометрыя (SIMS)43 паказала дыфузію вадароду з-за высокатэмпературнага адпалу, магчыма, што толькі шчыльнасці атамаў вадароду паблізу FD недастаткова для выяўлення замацавання PR з дапамогай SIMS. Таму ў гэтым даследаванні мы імплантавалі пратоны ў эпітаксіяльныя пласціны 4H-SiC перад працэсам вырабу прылады, уключаючы высокатэмпературны адпал. Мы выкарысталі PiN-дыёды ў якасці эксперыментальных структур прылад і вырабілі іх на імплантаваных пратонамі эпітаксіяльных пласцінах 4H-SiC. Затым мы назіралі вольт-амперныя характарыстыкі, каб вывучыць пагаршэнне прадукцыйнасці прылады з-за інжэкцыі пратонаў. Пасля гэтага мы назіралі пашырэнне 1SSF на электралюмінесцэнтных (EL) выявах пасля падачы электрычнага напружання на PiN-дыёд. Нарэшце, мы пацвердзілі ўплыў ін'екцыі пратонаў на падаўленне пашырэння 1SSF.
На мал. 1 паказаны вольт-амперныя характарыстыкі (ВАХ) PiN-дыёдаў пры пакаёвай тэмпературы ў абласцях з імплантацыяй пратонаў і без яе перад імпульсным токам. PiN-дыёды з інжэкцыяй пратонаў дэманструюць выпрамляльныя характарыстыкі, падобныя да дыёдаў без імплантацыі пратонаў, нават нягледзячы на тое, што ВАХ з'яўляюцца агульнымі для ўсіх дыёдаў. Каб паказаць розніцу паміж умовамі інжэкцыі, мы пабудавалі графік частаты напружання пры шчыльнасці прамога току 2,5 А/см2 (што адпавядае 100 мА) у выглядзе статыстычнага графіка, як паказана на мал. 2. Крывая, апраксімаваная нармальным размеркаваннем, таксама прадстаўлена пункцірнай лініяй. Як відаць з пікаў крывых, супраціўленне ва ўключаным стане нязначна павялічваецца пры дозах пратонаў 1014 і 1016 см-2, у той час як PiN-дыёд з дозай пратонаў 1012 см-2 паказвае амаль тыя ж характарыстыкі, што і без імплантацыі пратонаў. Мы таксама правялі імплантацыю пратонаў пасля вырабу PiN-дыёдаў, якія не праяўлялі раўнамернай электралюмінесцэнцыі з-за пашкоджанняў, выкліканых імплантацыяй пратонаў, як паказана на малюнку S1, як апісана ў папярэдніх даследаваннях37,38,39. Такім чынам, адпал пры тэмпературы 1600 °C пасля імплантацыі іонаў Al з'яўляецца неабходным працэсам для вырабу прылад для актывацыі акцэптара Al, які можа аднавіць пашкоджанні, выкліканыя імплантацыяй пратонаў, што робіць ВАХ аднолькавымі паміж імплантаванымі і неімплантаванымі пратоннымі PiN-дыёдамі. Частата зваротнага току пры -5 В таксама прадстаўлена на малюнку S2, няма істотнай розніцы паміж дыёдамі з інжэкцыяй пратонаў і без яе.
Вольт-амперныя характарыстыкі PiN дыёдаў з увядзеннем і без увядзення пратонаў пры пакаёвай тэмпературы. Легенда паказвае дозу пратонаў.
Частата напружання пры пастаянным току 2,5 А/см2 для PiN-дыёдаў з інжэкціраванымі і неінжэкціраванымі пратонамі. Пункцірная лінія адпавядае нармальнаму размеркаванню.
На мал. 3 паказана электролюмінесцэнтная выява PiN-дыёда са шчыльнасцю току 25 А/см2 пасля падачы напружання. Да падачы імпульснай токавай нагрузкі цёмныя вобласці дыёда не назіраліся, як паказана на мал. 3. C2. Аднак, як паказана на мал. 3a, у PiN-дыёдзе без імплантацыі пратонаў пасля падачы электрычнай напругі назіралася некалькі цёмных паласатых абласцей са светлымі краямі. Такія стрыжнепадобныя цёмныя вобласці назіраюцца на электролюмінесцэнтных выявах для 1SSF, якія распасціраюцца ад BPD у падложцы [28,29]. Замест гэтага ў PiN-дыёдах з імплантаванымі пратонамі назіраліся некаторыя працягнутыя дэфекты ўпакоўкі, як паказана на мал. 3b–d. З дапамогай рэнтгенаўскай тапаграфіі мы пацвердзілі наяўнасць PR, якія могуць перамяшчацца з BPD на падкладку па перыферыі кантактаў у PiN-дыёдзе без інжэкцыі пратонаў (мал. 4: гэта выява без выдалення верхняга электрода (сфатаграфавана, PR пад электродамі не бачны). Такім чынам, цёмная вобласць на выяве EL адпавядае пашыранаму BPD 1SSF у падкладцы. Выявы EL іншых зараджаных PiN-дыёдаў паказаны на малюнках 1 і 2. Відэа S3-S6 з пашыранымі цёмнымі абласцямі і без іх (зменныя ў часе выявы EL PiN-дыёдаў без інжэкцыі пратонаў і імплантаваных пры 1014 см-2) таксама паказаны ў дадатковай інфармацыі.
Электрычныя выявы PiN-дыёдаў пры 25 А/см2 пасля 2 гадзін электрычнага напружання (а) без імплантацыі пратонаў і з імплантаванымі дозамі (b) 1012 см-2, (c) 1014 см-2 і (d) 1016 см-2 пратонаў.
Мы разлічылі шчыльнасць пашыранага 1SSF, вылічыўшы цёмныя ўчасткі са светлымі краямі ў трох PiN-дыёдах для кожнай умовы, як паказана на малюнку 5. Шчыльнасць пашыранага 1SSF памяншаецца з павелічэннем дозы пратонаў, і нават пры дозе 1012 см-2 шчыльнасць пашыранага 1SSF значна ніжэйшая, чым у неімплантаваным PiN-дыёдзе.
Павелічэнне шчыльнасці SF PiN дыёдаў з і без імплантацыі пратонаў пасля нагрузкі імпульсным токам (кожны стан уключаў тры нагружаныя дыёды).
Скарачэнне часу жыцця носьбітаў таксама ўплывае на падаўленне пашырэння, а інжэкцыя пратонаў памяншае час жыцця носьбітаў32,36. Мы назіралі час жыцця носьбітаў у эпітаксіяльным пласце таўшчынёй 60 мкм з інжэктаванымі пратонамі 1014 см-2. З пачатковага часу жыцця носьбітаў, хоць імплантацыя зніжае значэнне да ~10%, наступны адпал аднаўляе яго да ~50%, як паказана на мал. S7. Такім чынам, час жыцця носьбітаў, скарочаны з-за імплантацыі пратонаў, аднаўляецца пры высокатэмпературным адпале. Нягледзячы на тое, што скарачэнне часу жыцця носьбітаў на 50% таксама падаўляе распаўсюджванне дэфектаў упакоўкі, вольт-амперныя характарыстыкі, якія звычайна залежаць ад часу жыцця носьбітаў, паказваюць толькі нязначныя адрозненні паміж інжэктаванымі і неімплантаванымі дыёдамі. Такім чынам, мы лічым, што замацаванне PD гуляе ролю ў тармажэнні пашырэння 1SSF.
Нягледзячы на тое, што SIMS не выяўляў вадарод пасля адпалу пры тэмпературы 1600°C, як паведамлялася ў папярэдніх даследаваннях, мы назіралі ўплыў імплантацыі пратонаў на падаўленне пашырэння 1SSF, як паказана на малюнках 1 і 4. 3, 4. Такім чынам, мы лічым, што ЧД замацаваны атамамі вадароду з шчыльнасцю ніжэйшай за мяжу выяўлення SIMS (2 × 1016 см-3) або кропкавымі дэфектамі, выкліканымі імплантацыяй. Варта адзначыць, што мы не пацвердзілі павелічэння супраціву ва ўключаным стане з-за падаўжэння 1SSF пасля нагрузкі імпульсным токам. Гэта можа быць звязана з недасканалымі омічнымі кантактамі, створанымі з выкарыстаннем нашага працэсу, якія будуць ліквідаваны ў бліжэйшай будучыні.
У заключэнне, мы распрацавалі метад гашэння для пашырэння BPD да 1SSF у 4H-SiC PiN дыёдах з выкарыстаннем пратоннай імплантацыі перад вырабам прылады. Пагаршэнне вольт-ампернай характарыстыкі падчас пратоннай імплантацыі нязначнае, асабліва пры дозе пратона 1012 см–2, але эфект падаўлення пашырэння 1SSF значны. Нягледзячы на тое, што ў гэтым даследаванні мы вырабілі PiN дыёды таўшчынёй 10 мкм з пратоннай імплантацыяй на глыбіню 10 мкм, усё яшчэ можна далей аптымізаваць умовы імплантацыі і прымяніць іх для вырабу іншых тыпаў прылад 4H-SiC. Варта ўлічваць дадатковыя выдаткі на выраб прылады падчас пратоннай імплантацыі, але яны будуць падобныя да выдаткаў на імплантацыю іонаў алюмінію, якая з'яўляецца асноўным працэсам вырабу сілавых прылад 4H-SiC. Такім чынам, пратонная імплантацыя перад апрацоўкай прылады з'яўляецца патэнцыйным метадам вырабу біпалярных сілавых прылад 4H-SiC без дэгенерацыі.
У якасці ўзору выкарыстоўвалася 4-цалевая пласціна n-тыпу 4H-SiC з таўшчынёй эпітаксіяльнага пласта 10 мкм і канцэнтрацыяй донарнага легіравання 1 × 10^16 см⁻³. Перад апрацоўкай прылады іёны H+ былі імплантаваны ў пласціну з энергіяй паскарэння 0,95 МэВ пры пакаёвай тэмпературы на глыбіню каля 10 мкм пад нармальным вуглом да паверхні пласціны. Падчас пратоннай імплантацыі на пласціне выкарыстоўвалася маска, і пласціна мела ўчасткі без і з дозай пратонаў 10^12, 10^14 або 10^16 см⁻². Затым іёны Al з дозамі пратонаў 10^20 і 10^17 см⁻³ былі імплантаваны па ўсёй пласціне на глыбіню 0–0,2 мкм і 0,2–0,5 мкм ад паверхні, а затым адпал пры тэмпературы 1600°C для фарміравання вугляроднай шапкі для фарміравання пласта p-тыпу. Пасля гэтага на падложку быў нанесены кантакт нікеля з адваротнага боку, а на эпітаксіяльны пласт — кантакт Ti/Al з пярэдняга боку памерам 2,0 мм × 2,0 мм, сфарміраваны з дапамогай фоталітаграфіі і працэсу адслойвання. Нарэшце, пры тэмпературы 700 °C быў праведзены кантактны адпал. Пасля разразання пласціны на чыпы мы правялі вымярэнне напружанняў і нанясенне.
Вольт-амперныя характарыстыкі вырабленых PiN-дыёдаў назіраліся з дапамогай паўправадніковага аналізатара параметраў HP4155B. У якасці электрычнага напружання выкарыстоўваўся 10-мілісекундны імпульсны ток 212,5 А/см2 на працягу 2 гадзін з частатой 10 імпульсаў/с. Пры выбары меншай шчыльнасці току або частаты мы не назіралі пашырэння 1SSF нават у PiN-дыёдзе без інжэкцыі пратонаў. Падчас прыкладзенага электрычнага напружання тэмпература PiN-дыёда складае каля 70°C без наўмыснага нагрэву, як паказана на малюнку S8. Электралюмінесцэнтныя выявы былі атрыманы да і пасля электрычнага напружання пры шчыльнасці току 25 А/см2. Сінхратронна-адлюстраваная слізгальная рэнтгенаўская тапаграфія падзення з выкарыстаннем манахраматычнага рэнтгенаўскага пучка (λ = 0,15 нм) у Цэнтры сінхратроннага выпраменьвання Айці, вектар ag у BL8S2 роўны -1-128 або 11-28 (падрабязнасці гл. у спасылцы 44).
Частата напружання пры шчыльнасці прамога току 2,5 А/см2 вылучаецца з інтэрвалам 0,5 В на мал. 2 у адпаведнасці з ВАХ кожнага стану PiN-дыёда. Па сярэднім значэнні напружання Vаve і стандартным адхіленні σ напружання мы будуем крывую нармальнага размеркавання ў выглядзе пункцірнай лініі на мал. 2, выкарыстоўваючы наступнае ўраўненне:
Вернер, М.Р. і Фарнер, В.Р. Агляд матэрыялаў, мікрасенсараў, сістэм і прылад для прымянення пры высокіх тэмпературах і ў жорсткіх умовах. Вернер, М.Р. і Фарнер, В.Р. Агляд матэрыялаў, мікрасенсараў, сістэм і прылад для прымянення пры высокіх тэмпературах і ў жорсткіх умовах.Вернер, М.Р. і Фарнер, В.Р. Агляд матэрыялаў, мікрасенсараў, сістэм і прылад для прымянення ва ўмовах высокай тэмпературы і жорсткіх умоў эксплуатацыі. Werner, MR & Fahrner, WR 对用于高温和恶劣环境应用的材料、微传感器、系统和设备的评论。 Вернер, М.Р. і Фарнер, В.Р. Агляд матэрыялаў, мікрасенсараў, сістэм і прылад для прымянення пры высокіх тэмпературах і неспрыяльных умовах навакольнага асяроддзя.Вернер, М.Р. і Фарнер, В.Р. Агляд матэрыялаў, мікрасенсараў, сістэм і прылад для прымянення пры высокіх тэмпературах і жорсткіх умовах.IEEE Trans. Прамысловая электроніка. 48, 249–257 (2001).
Кімота, Т. і Купер, Дж. Асновы тэхналогіі карбіду крэмнію Асновы тэхналогіі карбіду крэмнію: рост, характарыстыка, прылады і прымяненне Т. Кімота, Т. і Купер, Дж. Асновы тэхналогіі карбіду крэмнію Асновы тэхналогіі карбіду крэмнію: рост, характарыстыка, прылады і прымяненне Т.Кімота, Т. і Купер, Дж. Асновы тэхналогіі карбіду крэмнію Асновы тэхналогіі карбіду крэмнію: рост, характарыстыкі, прылады і прымяненне Т. Кімота, Т. і Купер, Джа. Кімота, Т. і Купер, Дж. А. База тэхналогіі вугляроду і крэмнію. База тэхналогіі вугляроду і крэмнію: рост, апісанне, абсталяванне і аб'ёмы прымянення.Кімота, Т. і Купер, Дж. Асновы тэхналогіі карбіду крэмнію Асновы тэхналогіі карбіду крэмнію: рост, характарыстыкі, абсталяванне і прымяненне Т.252 (Wiley Singapore Pte Ltd, 2014).
Веліядзіс, В. Маштабная камерцыялізацыя SiC: статус-кво і перашкоды, якія неабходна пераадолець. альма-матэр. навука. Форум 1062, 125–130 (2022).
Бротан, Дж., Смет, В., Тумала, Р.Р. і Джошы, Ю.К. Агляд тэхналогій тэрмічнай упакоўкі для аўтамабільнай сілавой электронікі для цягавых мэтаў. Бротан, Дж., Смет, В., Тумала, Р.Р. і Джошы, Ю.К. Агляд тэхналогій тэрмічнай упакоўкі для аўтамабільнай сілавой электронікі для цягавых мэтаў.Бротан, Дж., Смет, В., Тумала, Р.Р. і Джошы, Ю.К. Агляд тэхналогій тэрмічнай упакоўкі для аўтамабільнай сілавой электронікі для цягавых мэтаў. Браутан, Дж., Смет, В., Тумала, Р. Р. і Джошы, Ю. К. Бротан, Дж., Смет, В., Тумала, Р.Р. і Джошы, Ю.КБротан, Дж., Смет, В., Тумала, Р.Р. і Джошы, Ю.К. Агляд тэхналогіі тэрмічнай упакоўкі для аўтамабільнай сілавой электронікі для цягавых мэтаў.J. Electron. Пакет. транс. ASME 140, 1-11 (2018).
Сато, К., Като, Х. і Фукусіма, Т. Распрацоўка прыкладной сістэмы цягі на аснове карбіду крэмнію для хуткасных цягнікоў наступнага пакалення Сінкансэн. Сато, К., Като, Х. і Фукусіма, Т. Распрацоўка прыкладной сістэмы цягі на аснове карбіду крэмнію для хуткасных цягнікоў наступнага пакалення Сінкансэн.Сато К., Като Х. і Фукусіма Т. Распрацоўка прыкладной сістэмы цягі на аснове карбіду крэмнію для хуткасных цягнікоў наступнага пакалення Сінкансэн.Сато К., Като Х. і Фукусіма Т. Распрацоўка цягавай сістэмы для прымянення карбіду крэмнію для хуткасных цягнікоў наступнага пакалення Сінкансэн. Дадатак IEEJ J. Ind. 9, 453–459 (2020).
Сензакі, Дж., Хаясі, С., Ёнэзава, Ю. і Окумура, Х. Праблемы стварэння высоканадзейных прылад харчавання на аснове карбіду крэмнію: зыходзячы з бягучага стану і праблем, звязаных з пласцінамі карбіду крэмнію. Сензакі, Дж., Хаясі, С., Ёнэзава, Ю. і Окумура, Х. Праблемы стварэння высоканадзейных прылад харчавання на аснове карбіду крэмнію: зыходзячы з бягучага стану і праблем, звязаных з пласцінамі карбіду крэмнію.Сензакі, Дж., Хаясі, С., Ёнэзава, Ю. і Окумура, Х. Праблемы рэалізацыі высоканадзейных сілавых прылад на аснове карбіду крэмнію: зыходзячы з бягучага стану і праблемы пласцін карбіду крэмнію. Senzaki, J., Hayashi, S., Yonezawa, Y. & Okumura, H. 实现高可靠性SiC 功率器件的挑战：从SiC 晶圆的现状和问题来看。 Senzaki, J., Hayashi, S., Yonezawa, Y. & Okumura, H. Праблема дасягнення высокай надзейнасці ў сілавых прыладах SiC: ад SiC 晶圆的电视和问题设计。Сензакі Дж., Хаясі С., Ёнэзава Ю. і Окумура Х. Праблемы ў распрацоўцы высоканадзейных сілавых прылад на аснове карбіду крэмнію: агляд стану і праблем, звязаных з пласцінамі карбіду крэмнію.На Міжнародным сімпозіуме IEEE па фізіцы надзейнасці (IRPS) 2018 года. (Рэд. Сензакі, Дж. і інш.) 3B.3-1-3B.3-6 (IEEE, 2018).
Кім, Д. і Сунг, У. Палепшаная трываласць да кароткага замыкання для 1,2-кілійнага МАП-транзістара 4H-SiC з выкарыстаннем глыбокай P-ямы, рэалізаванай метадам каналіруючай імплантацыі. Кім, Д. і Сунг, У. Палепшаная трываласць да кароткага замыкання для 1,2-кілійнага МАП-транзістара 4H-SiC з выкарыстаннем глыбокай P-ямы, рэалізаванай метадам каналіруючай імплантацыі.Кім, Д. і Сунг, В. Палепшаная ўстойлівасць да кароткага замыкання для 1,2 кВ 4H-SiC MOSFET з выкарыстаннем глыбокай P-ямы, рэалізаванай шляхам імплантацыі канала. Kim, D. & Sung, W. 使用通过沟道注入实现的深P 阱提高了1,2 кВ 4H-SiC MOSFET 的短路耐用性。 Kim, D. & Sung, W. P 阱提高了1,2 кВ 4H-SiC MOSFETКім, Д. і Сунг, В. Палепшаная ўстойлівасць да кароткага замыкання 1,2 кВ 4H-SiC MOSFET з выкарыстаннем глыбокіх P-лунак шляхам імплантацыі канала.Лісты IEEE Electronic Devices, 42, 1822–1825 (2021).
Скоўронскі М. і інш. Рух дэфектаў, узмоцнены рэкамбінацыяй, у 4H-SiC pn дыёдах з прамым зрушэннем. J. Application physics. 92, 4699–4704 (2002).
Ха, С., Мешкоўскі, П., Скаўронскі, М. і Роўланд, Л.Б. Пераўтварэнне дыслакацый у эпітаксіі карбіду крэмнію 4H. Ха, С., Мешкоўскі, П., Скаўронскі, М. і Роўланд, Л.Б. Пераўтварэнне дыслакацый у эпітаксіі карбіду крэмнію 4H.Ха С., Мешкоўскі П., Скаўронскі М. і Роўланд Л.Б. Ператварэнне дыслакацый падчас эпітаксіі карбіду крэмнію 4H. Ha, S., Mieszkowski, P., Skowronski, M. & Rowland, LB 4H 碳化硅外延中的位错转换。 Ха, С., Мяшкоўскі, П., Скаўронскі, М. і Роўленд, Л. Б. 4H Ха С., Мяшкоўскі П., Скаўронскі М. і Роўленд Л.Б.Дыслакацыйны пераход 4H у эпітаксіі карбіду крэмнію.J. Crystal. Рост 244, 257–266 (2002).
Скоўронскі, М. і Ха, С. Дэградацыя біпалярных прылад на аснове гексаганальных карбідаў крэмнію. Скоўронскі, М. і Ха, С. Дэградацыя біпалярных прылад на аснове гексаганальных карбідаў крэмнію.Скоўронскі М. і Ха С. Дэградацыя шасцікутных біпалярных прылад на аснове карбіду крэмнію. Скаўронскі, М. і Ха, С. 六方碳化硅基双极器件的降解。 Скоўронскі М. і Ха С.Скоўронскі М. і Ха С. Дэградацыя шасцікутных біпалярных прылад на аснове карбіду крэмнію.J. Application physics 99, 011101 (2006).
Агарвал, А., Фаціма, Х., Хэйні, С. і Ру, С.-Х. Агарвал, А., Фаціма, Х., Хэйні, С. і Ру, С.-Х.Агарвал А., Фаціма Х., Хейні С. і Ру С.-Х. Агарвал, А., Фаціма, Х., Хэйні, С. і Ру, С.-Х. Агарвал, А., Фаціма, Х., Хэйні, С. і Ру, С.-Х.Агарвал А., Фаціма Х., Хейні С. і Ру С.-Х.Новы механізм дэградацыі для высокавольтных магутнасных MOSFET-транзістараў на аснове SiC. IEEE Electronic Devices Lett. 28, 587–589 (2007).
Колдуэл, Дж. Д., Штальбуш, Р. Э., Анкона, М. Г., Глембокі, О. Дж. і Хобарт, К. Д. Аб рухаючай сіле руху дэфектаў упакоўкі, выкліканага рэкамбінацыяй, у 4H–SiC. Колдуэл, Дж. Д., Штальбуш, Р. Э., Анкона, М. Г., Глембоцкі, О. Дж. і Хобарт, К. Д. Аб рухаючай сіле руху дэфектаў упакоўкі, выкліканага рэкамбінацыяй, у 4H-SiC.Колдуэл, Дж. Д., Сталбуш, Р. Э., Анкона, М. Г., Глембокі, О. Дж. і Хобарт, К. Д. Аб рухаючай сіле руху дэфектаў упакоўкі, выкліканага рэкамбінацыяй, у 4H-SiC. Caldwell, JD, Stahlbush, RE, Ancona, MG, Glembocki, OJ & Hobart, KD 关于4H-SiC 中复合引起的层错运动的驱动力。 Колдуэл, Дж.Д., Сталбуш, штат Рэгіён, Анкона, штат Мэрыджынг, Глембоцкі, штат О'Джэй, і Хобарт, штат Кэндз.Колдуэл, Дж. Д., Сталбуш, Р. Э., Анкона, М. Г., Глембокі, О. Дж. і Хобарт, К. Д., Аб рухаючай сіле руху дэфектаў упакоўкі, выкліканага рэкамбінацыяй, у 4H-SiC.J. Прыкладная фізіка. 108, 044503 (2010).
Іідзіма, А. і Кімота, Т. Электронная энергетычная мадэль для ўтварэння адзінкавых дэфектаў упакоўкі Шоклі ў крышталях 4H-SiC. Іідзіма, А. і Кімота, Т. Электронная энергетычная мадэль для ўтварэння адзінкавых дэфектаў упакоўкі Шоклі ў крышталях 4H-SiC.Іідзіма, А. і Кімота, Т. Электронна-энергетычная мадэль утварэння адзінкавых дэфектаў упакоўкі Шоклі ў крышталях 4H-SiC. Iijima, A. & Kimoto, T. 4H-SiC 晶体中单Shockley 堆垛层错形成的电子能量模型。 Іідзіма, А. і Кімота, Т. Электронна-энергетычная мадэль утварэння адзіночнага дэфекту ўпакоўкі Шоклі ў крышталі 4H-SiC.Іідзіма, А. і Кімота, Т. Электронна-энергетычная мадэль утварэння адзінкавай дэфектнай упакоўкі Шоклі ў крышталях 4H-SiC.J. Application physics 126, 105703 (2019).
Іідзіма, А. і Кімота, Т. Ацэнка крытычнай умовы для пашырэння/сціскання адзінкавых дэфектаў штабелявання Шоклі ў 4H-SiC PiN дыёдах. Іідзіма, А. і Кімота, Т. Ацэнка крытычнай умовы для пашырэння/сціскання адзінкавых дэфектаў штабелявання Шоклі ў 4H-SiC PiN дыёдах.Іідзіма, А. і Кімота, Т. Ацэнка крытычнага стану для пашырэння/сціскання адзінкавых дэфектаў упакоўкі Шоклі ў 4H-SiC PiN-дыёдах. Iijima, A. & Kimoto, T. 估计4H-SiC PiN 二极管中单个Shockley 堆垛层错膨胀/收缩的临界条件。 Іідзіма, А. і Кімота, Т. Ацэнка ўмоў пашырэння/сціскання аднаго слая Шоклі ў дыёдах 4H-SiC PiN.Іідзіма, А. і Кімота, Т. Ацэнка крытычных умоў для пашырэння/сціскання ўпакоўкі адзіночных дэфектаў паводле Шоклі ў 4H-SiC PiN-дыёдах.прыкладная фізіка Райт. 116, 092105 (2020).
Манен, Ю., Шымада, К., Асада, К. і Охтані, Н. Мадэль дзеяння квантавай ямы для ўтварэння адзіночнага дэфекту ўпакоўкі Шоклі ў крышталі 4H-SiC у нераўнаважных умовах. Манен, Ю., Шымада, К., Асада, К. і Охтані, Н. Мадэль дзеяння квантавай ямы для ўтварэння адзіночнага дэфекту ўпакоўкі Шоклі ў крышталі 4H-SiC у нераўнаважных умовах.Манен Ю., Шымада К., Асада К. і Отані Н. Мадэль квантавай ямы для ўтварэння адзіночнага дэфекту ўпакоўкі Шоклі ў крышталі 4H-SiC у нераўнаважных умовах.Манен Ю., Шымада К., Асада К. і Отані Н. Мадэль узаемадзеяння квантавых ям для ўтварэння адзінкавых дэфектаў штабелявання Шоклі ў крышталях 4H-SiC у нераўнаважных умовах. J. Application physics. 125, 085705 (2019).
Галекас, А., Лінрос, Дж. і Піруз, П. Дэфекты ўпакоўкі, выкліканыя рэкамбінацыяй: доказы агульнага механізму ў гексаганальным SiC. Галекас, А., Лінрос, Дж. і Піруз, П. Дэфекты ўпакоўкі, выкліканыя рэкамбінацыяй: доказы агульнага механізму ў гексаганальным SiC.Галекас, А., Лінрос, Дж. і Піруз, П. Дэфекты ўпакоўкі, выкліканыя рэкамбінацыяй: доказы агульнага механізму ў шасцікутным карбідзе крэмнію. Галецкас, А., Лінрас, Дж. і Піруз, П. 复合诱导的堆垛层错：六方SiC 中一般机制的证据。 Галекас, А., Лінрос, Дж. і Піруз, П. Доказы агульнага механізму індукцыйнага кладальнага пласта кампазіта: карбід кремнію.Галекас, А., Лінрос, Дж. і Піруз, П. Дэфекты ўпакоўкі, выкліканыя рэкамбінацыяй: доказы агульнага механізму ў шасцікутным карбідзе крэмнію.фізіка Пастар Райт. 96, 025502 (2006).
Ісікава, Ю., Судо, М., Яо, Ю.-З., Сугавара, Ю. і Като, М. Пашырэнне адзіночнага дэфекту ўпакоўкі Шоклі ў эпітаксіяльным пласце 4H-SiC (11 2 ¯0), выкліканае апрамяненнем электронным пучком.Ісікава, Ю., Судо М., Ю.-З. Апраменьванне пучком.Ісікава Ю., Судо М. Ю.-З Псіхалогія.Бокс, Ю., М. Судо, Y.-Z Chem., J. Chem., 123, 225101 (2018).
Като, М., Катахіра, С., Ічыкава, Ю., Харада, С. і Кімота, Т. Назіранне рэкамбінацыі носьбітаў зараду ў адзінкавых дэфектах укладкі Шоклі і пры частковых дыслакацыях у 4H-SiC. Като, М., Катахіра, С., Ічыкава, Ю., Харада, С. і Кімота, Т. Назіранне рэкамбінацыі носьбітаў зараду ў адзінкавых дэфектах укладкі Шоклі і пры частковых дыслакацыях у 4H-SiC.Като М., Катахіра С., Іцікава Ю., Харада С. і Кімота Т. Назіранне рэкамбінацыі носьбітаў зараду ў адзінкавых дэфектах упакоўкі Шоклі і частковых дыслакацыях у 4H-SiC. Като, М., Катахіра, С., Ічыкава, Ю., Харада, С. і Кімота, Т. 单Шоклі 堆垛层错和4H-SiC 部分位错中载流子复合的观察。 Като, М., Катахіра, С., Ічыкава, Ю., Харада, С. і Кімота, Т. 单Стэкінг па Шоклі和4H-SiC часткова 位错中载流子去生的可以。Като М., Катахіра С., Іцікава Ю., Харада С. і Кімота Т. Назіранне рэкамбінацыі носьбітаў зараду ў адзінкавых дэфектах упакоўкі Шоклі і частковых дыслакацыях у 4H-SiC.J. Application physics 124, 095702 (2018).
Кімота, Т. і Ватанабэ, Х. Дэфектная інжынерыя ў тэхналогіі SiC для высокавольтных сілавых прылад. Кімота, Т. і Ватанабэ, Х. Дэфектная інжынерыя ў тэхналогіі SiC для высокавольтных сілавых прылад.Кімота, Т. і Ватанабэ, Х. Развіццё дэфектаў у тэхналогіі SiC для высокавольтных сілавых прылад. Кімота, Т. і Ватанабэ, Х. 用于高压功率器件的SiC 技术中的缺陷工程. Кімота, Т. і Ватанабэ, Х. Дэфектная інжынерыя ў тэхналогіі SiC для высокавольтных сілавых прылад.Кімота, Т. і Ватанабэ, Х. Развіццё дэфектаў у тэхналогіі SiC для высокавольтных сілавых прылад.прыкладная фізіка Экспрэс 13, 120101 (2020).
Чжан, З. і Сударшан, Т.С. Базальная плоскасная эпітаксія карбіду крэмнію без дыслакацый. Чжан, З. і Сударшан, Т.С. Базальная плоскасная эпітаксія карбіду крэмнію без дыслакацый.Чжан З. і Сударшан Т.С. Бездыслакацыйная эпітаксія карбіду крэмнію ў базальнай плоскасці. Zhang, Z. & Sudarshan, TS 碳化硅基面无位错外延。 Чжан, З. і Сударшан, Т.С.Чжан З. і Сударшан Т.С. Бездыслакацыйная эпітаксія базальных плоскасцяў карбіду крэмнію.сцвярджэнне. фізіка. Райт. 87, 151913 (2005).
Чжан, З., Моултан, Э. і Сударшан, Т.С. Механізм ліквідацыі дыслакацый базальнай плоскасці ў тонкіх плёнках SiC шляхам эпітаксіі на пратраўленай падкладцы. Чжан, З., Моултан, Э. і Сударшан, Т.С. Механізм ліквідацыі дыслакацый базальнай плоскасці ў тонкіх плёнках SiC шляхам эпітаксіі на пратраўленай падкладцы.Чжан З., Моўлтан Э. і Сударшан Т.С. Механізм ліквідацыі дыслакацый базавай плоскасці ў тонкіх плёнках SiC шляхам эпітаксіі на пратраўленай падкладцы. Zhang, Z., Moulton, E. & Sudarshan, TS 通过在蚀刻衬底上外延消除SiC 薄膜中基面位错的机制。. Чжан, З., Моултан, Э. і Сударшан, Т.С. Механізм выдалення тонкай плёнкі SiC шляхам травлення падкладкі.Чжан З., Моўлтан Э. і Сударшан Т.С. Механізм ліквідацыі дыслакацый базавай плоскасці ў тонкіх плёнках SiC шляхам эпітаксіі на пратраўленых падкладках.прыкладная фізіка Райт. 89, 081910 (2006).
Шталбуш Р.Е. і інш. Перапынак росту прыводзіць да памяншэння дыслакацый базальнай плоскасці падчас эпітаксіі 4H-SiC. сцвярджэнне. фізіка. Райт. 94, 041916 (2009).
Zhang, X. & Tsuchida, H. Пераўтварэнне дыслакацый базальнай плоскасці ў дыслакацыі з разьбой па краях у эпілятарах 4H-SiC шляхам высокатэмпературнага адпалу. Zhang, X. & Tsuchida, H. Пераўтварэнне дыслакацый базальнай плоскасці ў дыслакацыі з разьбой па краях у эпілятарах 4H-SiC шляхам высокатэмпературнага адпалу.Чжан, Х. і Цучыда, Х. Пераўтварэнне дыслакацый базальнай плоскасці ў дыслакацыі з разьбой па краях у эпітаксіяльных пластах 4H-SiC шляхам высокатэмпературнага адпалу. Zhang, X. & Tsuchida, H. 通过高温退火将4H-SiC 外延层中的基面位错转化为螺纹刃位错。 Чжан, X. і Цучыда, Х. 通过高温退火将4H-SiCЧжан, Х. і Цучыда, Х. Пераўтварэнне дыслакацый базавай плоскасці ў дыслакацыі краю нітак у эпітаксіяльных пластах 4H-SiC шляхам высокатэмпературнага адпалу.J. Прыкладная фізіка. 111, 123512 (2012).
Сонг, Х. і Сударшан, Т.С. Ператварэнне дыслакацый базальнай плоскасці паблізу мяжы эпілятар/падкладка пры эпітаксіяльным росце 4H–SiC пад вуглом 4° ад восі. Сонг, Х. і Сударшан, Т.С. Ператварэнне дыслакацый базальнай плоскасці паблізу мяжы эпілятар/падкладка пры эпітаксіяльным росце 4H–SiC пад вуглом 4° ад восі.Сонг, Х. і Сударшан, Т.С. Трансфармацыя дыслакацый базальнай плоскасці паблізу мяжы эпітаксіяльнага пласта/падкладкі падчас пазавосевага эпітаксіяльнага росту 4H–SiC. Song, H. & Sudarshan, TS 在4° 离轴4H-SiC 外延生长中外延层/衬底界面附近的基底平面位错转换。 Сонг, Х. і Сударшан, TS 在4° 离轴4H-SiC Сонг, Х. і Сударшан, Т.С.Планарны дыслакацыйны пераход падкладкі паблізу мяжы эпітаксіяльнага пласта/падкладкі падчас эпітаксіяльнага росту 4H-SiC па-за воссю 4°.J. Crystal. Рост 371, 94–101 (2013).
Конішы, К. і інш. Пры высокім току распаўсюджванне дэфекту ўкладкі дыслакацый базальнай плоскасці ў эпітаксіяльных пластах 4H-SiC ператвараецца ў дыслакацыі краю нітак. J. Application physics. 114, 014504 (2013).
Конішы, К. і інш. Распрацоўка эпітаксіяльных слаёў для біпалярных нераскладальных SiC MOSFET шляхам выяўлення працягнутых месцаў зародкаў дэфектаў упакоўкі ў аперацыйным рэнтгенаструктурным аналізе. AIP Advanced 12, 035310 (2022).
Лін, С. і інш. Уплыў дыслакацыйнай структуры базальнай плоскасці на распаўсюджванне адзіночнага дэфекту ўкладкі тыпу Шоклі падчас распаду прамога току 4H-SiC pin-дыёдаў. Японія. J. Application physics. 57, 04FR07 (2018).
Тахара, Т. і інш. Кароткі час жыцця неасноўных носьбітаў зараду ў багатых азотам эпілятарах 4H-SiC выкарыстоўваецца для падаўлення дэфектаў упакоўкі ў PiN-дыёдах. J. Application physics. 120, 115101 (2016).
Тахара, Т. і інш. Залежнасць распаўсюджвання адзінкавага дэфекту ўпакоўкі Шоклі ў дыёдах 4H-SiC PiN ад канцэнтрацыі інжэкціраваных носьбітаў. J. Application. Physics 123, 025707 (2018).
Мэй, С., Тавара, Т., Цучыда, Х. і Като, М. Мікраскапічная сістэма FCA для вымярэння часу жыцця носьбітаў зарада з разрозненнем па глыбіні ў SiC. Мэй, С., Тавара, Т., Цучыда, Х. і Като, М. Мікраскапічная сістэма FCA для вымярэння часу жыцця носьбітаў зарада з разрозненнем па глыбіні ў SiC.Мэй, С., Тавара, Т., Цучыда, Х. і Като, М. Мікраскапічная сістэма FCA для вымярэння часу жыцця носьбітаў зарада з глыбінным разрозненнем у карбідзе крэмнію. Mae, S.、Tawara, T.、Tsuchida, H. & Kato, M. 用于SiC 中深度分辨载流子寿命测量的显微FCA 系统。 Mae, S.、Tawara, T.、Tsuchida, H. & Kato, M. Для SiC сярэдняй глыбіні 分辨载流子вымярэння працягласці жыцця的月微сістэмы FCA。Мэй С., Тавара Т., Цучыда Х. і Като М. Мікра-сістэма FCA для вымярэння часу жыцця носьбітаў зарада з разрозненнем па глыбіні ў карбідзе крэмнію.Форум альма-матэр-навук 924, 269–272 (2018).
Хіраяма, Т. і інш. Размеркаванне часу жыцця носьбітаў зарада па глыбіні ў тоўстых эпітаксіяльных пластах 4H-SiC было вымерана неразбуральным метадам з выкарыстаннем часовага разрознення паглынання свабодных носьбітаў і перакрыжаванага святла. Switch to science. meter. 91, 123902 (2020).
Час публікацыі: 06 лістапада 2022 г.
